esterne, quasi prive di contenuto morale, a tutela dei monopoli di fatto, politici ed economici.
Pagina 108
Ecco alcuni esempi, sempre relativi ad ingranaggi esteriori (circonferenze primitive esterne).
Pagina 272
azioni esercitate sul moto del punto dalle circostanze esterne, mentre la massa m, che vi compare come un semplice coefficiente positivo, invariabile
Pagina 325
somministratagli dalle circostanze esterne, che ne determinano il moto, -L misurerà l’energia ceduta dal punto all’esterno. Siccome la (11) si può scrivere
Pagina 357
Basterà dunque indagare, caso per caso, se sia o no possibile che vettori, appartenenti alle falde esterne dei vari coni d’attrito, abbiano per somma
Pagina 407
2. Forze interne ed esterne. - Si a S un sistema materiale qualsiasi, cioè un sistema costituito da uno o più corpi naturali pastosi od anche liquidi
Pagina 513
badare alla circostanza evidente che delle forze agenti su S' risultano esterne ad esso non soltanto quelle che già erano esterne ad S, ma, in generale
Pagina 514
sole forze esterne.
Pagina 514
gravità, o le reazioni di appoggio di P su corpi non appartenenti ad S, ecc. Le forze di questa categoria. (siano esse attive o vincolari) diconsi esterne.
Pagina 514
Consideriamo allora da una parte il sistema di tutte le forze esterne F e dall’altra quello di tutte le forze interne f agenti in S. Poiché questo
Pagina 515
dove le somme vanno estese a tutti e soli i punti x, y, z di S, cui sono effettivamente applicate forze esterne (attive o vincolari).
Pagina 515
Perciò, se le forze agenti su di un generico punto P del sistema si distinguono in esterne ed interne e si denota con F la risultante delle prime
Pagina 515
campo (a tre, o due o una dimensione) estesi a tutti gli elementi materiali di S, su cui agiscono forze esterne.
Pagina 515
, è in equilibrio, è pure in equilibrio ogni sua parte S', quando la si risguardi sollecitata da tutte quelle forze (esterne o, eventualmente, interne
Pagina 516
ganci A e B, e in equilibrio. Qui le forze esterne sono:
Pagina 517
esterne si traduce in una effettiva equivalenza meccanica.
Pagina 517
dato sistema di forze esterne F ha qui un valore puramente deduttivo, in ordine alla applicazione delle equazioni cardinali; e sarebbe in generale
Pagina 517
Ma qui, per precisare ulteriormente il comportamento dei solidi rispetto alle sollecitazioni esterne, convien ricorrere ancora alla esperienza fisica
Pagina 519
Supponiamo, infatti, che un solido S sia sollecitato da certe forze esterne F soddisfacenti alle condizioni cardinali
Pagina 521
dove le sommatorie vanno estese a tutti e soli i punti del solido cui sono applicate forze esterne; e si debbono sostituire con integrali di campo
Pagina 521
forze esterne agiscono tutte in un medesimo piano π, giace in π anche la loro risultante R, mentre il momento risultante M (rispetto ad un qualsiasi
Pagina 521
fra le forze esterne anche le reazioni vincolari provenienti dai vincoli suaccennati; cosicché le forze esterne, come del resto si è già accennato al n
Pagina 522
forze esterne attive, che lo sollecitano. Oltre alle F agiranno su S certe reazioni vincolari Φ, che saranno tutte applicate in punti dell’asse, onde
Pagina 524
di tutte le forze (esterne ed interne) che agiscono su di esso (principio di disgregazione), così nel caso di un sistema articolato si avrà certamente
Pagina 571
Fra le possibili sollecitazioni esterne di un sistema articolato hanno un particolare interesse quelle, in cui le forze attive. sono esclusivamente
Pagina 572
ciascuna delle aste, che sono direttamente sollecitate nella Σ, è tuttora soggetta a forze esterne (per quanto applicate esclusivamente agli estremi).
Pagina 573
Quando le aste di un sistema articolato sono sottoposte a forze esterne, si decompone ciascuna di queste in due forze (parallele e dirette nello
Pagina 574
Per eliminare codeste sollecitazioni esterne delle aste, si osservi che, senza pregiudizio dell’eventuale equilibrio, possiamo sostituire alle forze
Pagina 574
esterne, la configurazione geometrica e le intensità degli sforzi.
Pagina 577
, le equazioni cardinali; cioè il sistema di vettori applicati che rappresentano le forze esterne F i deve essere equivalente allo zero. Di qui si
Pagina 577
che il sistema delle forze esterne sia vettorialmente equivalente a zero e che inoltre sia nullo, per ogni singolo nodo, il momento risultante delle
Pagina 578
la quale ci dice che il sistema di forze esterne F 1 , F 2,..., F n, è vettorialmente equivalente all’unico sforzo Φ i·i+1 = Φ i+1·i applicato in P i
Pagina 578
quando son verificate le equazioni (5), (6), il sistema delle forze esterne F i è vettorialmente equivalente a zero. Inoltre, se si sommano membro a
Pagina 578
la quale, esprime appunto che il sistema di tutte le forze esterne agenti sul tratto generico P'PP'' di filo è vettorialmente equivalente a zero.
Pagina 593
Anche qui le forze esterne sono tutte verticali, talché (n. 23) la funicolare giacerà nel piano verticale di A e B, nel quale, come al n. 25
Pagina 603
Uguagliando a zero il momento risultante rispetto a P di tutte le forze esterne agenti sulla fetta, otteniamo la seconda equazione indefinita
Pagina 622
risultante e il momento risultante rispetto ad A delle forze esterne agenti sulla fetta,
Pagina 622
la quale esprime appunto l'annullarsi della risultante di tutte le forze esterne agenti sulla porzione considerata del corpo S.
Pagina 623
la quale dice precisamente che è nullo il momento risultante rispetto a P' di tutte le forze esterne applicate alla porzione considerata di S.
Pagina 624
La relazione vettoriale (45) esprime l'annullarsi, rispetto ad A, del momento risultante delle forze esterne agenti sulla parte AP di verga; cosicché
Pagina 628
17 . Nell’ipotesi. che forze esterne siano applicate esclusivamente alle estremità di una verga in equilibrio (F = 0), rimane costante, in base alle
Pagina 640
le forze attive, nella Statica elementare (Cap. XIII, § 3) si applicano dapprima le equazioni cardinali alle forze esterne e poi si cerca di
Pagina 655
9. Un sistema articolato molteplicemente connesso si trova in equilibrio senza che siano applicate forze esterne; intervengono però sforzi interni .
Pagina 688
volta fra le forze esterne direttamente applicate anche la forza di trascinamento.
Pagina 691
a) si è espresso che ciascun punto P del sistema si trova in equilibrio sotto l’azione delle forze esterne direttamente applicate e di forze interne
Pagina 692
questo soltanto che, accanto alle forze esterne effettivamente applicate, bisognerà far intervenire (per ciascuna particella elementare del sistema di
Pagina 692
del cuscinetto). Supponiamo che le forze esterne effettivamente applicate (tutte situate nel detto piano) si possano raggruppare come segue:
Pagina 697
Ciò posto, cominciamo coll’esprimere che si annulla la risultante delle forze esterne. Dacché le due coppie (motrice e resistente) hanno risultante
Pagina 698
Supposto poi che le altre forze esterne si riducano qui ancora a due coppie (motrice e resistente) di momenti Γ 1 e Γ 2, aventi entrambi l’asse dell
Pagina 700
, con A e A l, B e B 1 i punti di contatto delle tangenti comuni alle due circonferenze (esterne, od interne, secondoché la cinghia è ad avvolgimento
Pagina 716
Accademia della crusca
