però del tutto soddisfacente (v. Geiger e Scheel, Hdb. der Phys., Bd. XIII, 1a ed., p. 145 e 164).
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facevano escludere k = 0. il risultato non era però del tutto soddisfacente (v. Geiger e Scheel, Hdb. der Phys., Bd. XIII, 1a ed., p. 145 e 164). ) si
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(2) Per una trattazione più generale, v. p. es. bibl. n. 26, cap. XIII e XIV. Con la teoria rigorosa si trova (v. BREIT, Nature 122 (1928) p 649) che
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elettrico (non in un campo magnetico di origine esterna) (2) Per una trattazione più generale, v. p. es. bibl. n. 26, cap. XIII e XIV. Con la teoria
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(cfr. Cap. XIII). E siccome (n. 4) lo scorrimento dσ è proporzionale alla distanza del punto di contatto dal polo, se ne conclude che, se determinate
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distacco) od anche semplicemente attrito, fintantoché non siavi luogo ad equivoco con l’attrito volvente, di cui parleremo più innanzi (Cap. XIII, § 7).
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diretti del problema, dobbiamo eliminare fra le equazioni dianzi indicate le reazioni (cfr. p. es. Cap. XIII, § 3); e nei casi concreti, come si
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Già ci occupammo diffusamente della Statica dei solidi (Cap. XIII).
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sue conseguenze, in particolare le definitive condizioni di equilibrio, pei vari casi considerati nel Cap. XIII.
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coefficienti, e, a calcoli fatti, riconduce al primo risultato della Statica elementare (Cap. XIII, n. 3) che devono annullarsi risultante e momento
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le forze attive, nella Statica elementare (Cap. XIII, § 3) si applicano dapprima le equazioni cardinali alle forze esterne e poi si cerca di
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più pratici, perchè non escludono a priori gli attriti) che abbiamo seguito nei Cap. IX, XIII e XIV per stabilire le condizioni di equilibrio assoluto
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b) L’attrito di rotolamento fra ruota e suolo, rappresentato da un momento perpendicolare al piano della ruota. Esso si esplica (Cap. XIII, § 6) in
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camera del mozzo, in cui è inserito l'’asse); finalmente (Cap. XIII, n. 27) h compreso fra mm. 10 e mm. 75, secondo lo stato della strada, coll
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Accademia della crusca
