Vocabolario dinamico dell'Italiano Moderno

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Gr con le rispettive probabilità Pr, il valore medio di  tutti  i risultati ottenuti misurando G in tutti i sistemi
valore medio di tutti i risultati ottenuti misurando G in  tutti  i sistemi dell'insieme sarà
elettroni sono corpuscoli  tutti  eguali tra di loro; leggerissimi, avendo massa 1800 volte
di quella dell'atomo più leggero, l'idrogeno. Essi hanno  tutti  la stessa carica negativa u. e. s.
che  tutti  i moltiplicatori siano nulli.
lo stesso per  tutti  i pianeti.
a tali facce, di grandezze proporzionali alle aree e  tutti  diretti verso l’interno (o tutti verso l’esterno; del
proporzionali alle aree e tutti diretti verso l’interno (o  tutti  verso l’esterno; del tetraedro).
 tutti  i punti del sistema hanno, in ciascun istante, velocità
S 1. Infatti gli spostamenti virtuali di S 1 sono  tutti  compresi fra quelli di S; dunque se la (1) è soddisfatta
fra quelli di S; dunque se la (1) è soddisfatta per  tutti  gli spostamenti virtuali di S, lo sarà a più forte ragione
spostamenti virtuali di S, lo sarà a più forte ragione per  tutti  quelli di S 1 (non viceversa).
2. Condizioni necessarie di equilibrio comuni a  tutti  i sistemi materiali.
gli autovalori della (183') sono  tutti  i numeri dispari positivi.
i vettori a secondo membro dipendono  tutti  esclusivamente dal tempo.
segmenti nulli, si è naturalmente condotti a considerarli  tutti  come equipollenti, in quanto per tutti la lunghezza è nulla
a considerarli tutti come equipollenti, in quanto per  tutti  la lunghezza è nulla e la direzione e il verso risultano
somma essendo estesa a  tutti  i punti P i, che costituiscono il sistema.
questi piani come coordinati, si annullano evidentemente  tutti  i prodotti d’inerzia.
(16') che dà il complesso di  tutti  gli spostamenti virtuali si riduce quindi
punti medi, di lunghezze proporzionali ai lati e diretti  tutti  verso l’interno del poligono (o tutti verso l'esterno).
ai lati e diretti tutti verso l’interno del poligono (o  tutti  verso l'esterno).
ingranare tra loro, essendo rappresentati nella serie  tutti  i numeri di denti (entro certi limiti), e quindi (n. 52)
52) (almeno approssimativamente e pur dentro certi limiti)  tutti  i rapporti di velocità, che si richieda di attuare.
fissato ad arbitrio , si ricavano da esso mediante la (188)  tutti  i coefficienti di posto pari, e fissato ad arbitrio si
di posto pari, e fissato ad arbitrio si ricavano  tutti  quelli di posto dispari. Due soluzioni fondamentali si
nostro caso dovranno soddisfare ad esse le coordinate di  tutti  i punti della sfera.
quale permette di calcolare successivamente  tutti  i polinomi di Legendre a partire da e da .
n' è fisso ed n assume  tutti  i valori interi da un certo valore in poi.
un’ultima osservazione. Vedemmo che pei sistemi olonomi  tutti  gli spostamenti virtuali sono reversibili: ora, poiché i
ordinaria, anche per un sistema a vincoli unilaterali  tutti  gli spostamenti virtuali sono reversibili.
esattamente con la (4), che descrive, come si è detto,  tutti  i risultati sperimentali.
questa sia identicamente soddisfatta, devono annullarsi  tutti  i coefficienti, il che dà per le la formula ricorrente
designata col nome d i tensione. È poi sempre la stessa per  tutti  i punti P del filo.
moltiplicando per (indichiamo con un indice che assume  tutti  i valori interi e positivi tranne n) e integrando, avremo
nella somma a secondo membro compaiono  tutti  i punti del dato sistema, si conclude, in base alla (8),
alla funzione F(a) è di essere univocamente definita per  tutti  i valori An di a.
caso di 4 appoggi nei vertici di un rettangolo, supponendo  tutti  eguali i coefficienti di cedimento (k i = k).
infiniti treni d'onde siffatti di  tutti  i possibili numeri d'onde e di tutte le direzioni, si
di moto risulta indeterminato in  tutti  e soli quegli istanti in cui l’atto di moto rigido è
evidentemente, eseguire l'accennata riduzione per  tutti  i vettori del sistema; e comporre poi i vettori che
cui si vede che gli elementi sono  tutti  nulli, tranne al più quelli i cui indici j, k sono tali che
conclude che ad ogni istante  tutti  i punti di un sistema rigido animato di moto rotatorio
E precisamente per  tutti  i valori di N multipli di 4 : tali soluzioni però si
sistema di vettori,  tutti  situati in un piano, equivale a tre vettori diretti secondo
queste non contiene la funzione U(r), e quindi è comune a  tutti  i problemi di forze centrali: nella (222) dunque il fattore
Studieremo in questo § l'equazione (223) che vale per  tutti  i problemi di forze centrali: essa si può scrivere
(manifestamente traslatorio come quello che è lo stesso per  tutti  i punti del sistema) e dello spostamento φ Λ (P - O) (di
il carattere rotatorio, in quanto esso è nullo per  tutti  i punti della retta passante per O nella direzione di φ =
si richiedono affinché i valori risultanti per le Φ i siano  tutti  positivi.
rispetto a tutte le coordinate, tranne xk, yk, zk, e per  tutti  i valori che quelle coordinate possono assumere.
 tutti  i piani π passanti per P , il piano osculatore σ è quello
le somme vanno estese a  tutti  e soli i punti x, y, z di S, cui sono effettivamente
h . ed ɷ sono due dati numeri positivi, definisce  tutti  e soli i moti vibratori smorzati di periodo : e di costante
che, in virtù della (47), al secondo membro si annullano  tutti  i termini della prima sommatoria, ed in virtù della (46)
ed in virtù della (46) quelli della seconda si annullano  tutti  tranne l' r-esimo, che per la (46') si riduce a fλr:
O' su g. Per la proprietà distributiva, G è baricentro di  tutti  questi G", cui siano attribuite le masse dei rispettivi
attribuite le masse dei rispettivi strati. Ma questi sono  tutti  eguali tra loro. I punti G' costituiscono dunque un
dato un certo numero n di vettori nello spazio funzionale ,  tutti  i vettori ottenibili da essi mediante una combinazione
a  tutti  i valori interi (positivi o negativi) che non rendono
x, y, z del punto P, è manifestamente finita e continua per  tutti  i valori degli argomenti, che non annullano qualcuno dei
che non annullano qualcuno dei denominatori r i, cioè per  tutti  i punti dello spazio, fatta soltanto eccezione per punti
formula mostra che, tra  tutti  gli assi paralleli a una direzione data, quello, per cui il
la somma va manifestamente estesa a  tutti  i punti del sistema. Designata al solito con m la massa
assimilabili a punti materiali, la somma delle masse di  tutti  questi punti non dipende dalla speciale suddivisione

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