relazioni algebriche | tra | osservabili si tradurranno in relazioni della stessa forma |
Fondamenti della meccanica atomica -
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osservabili si tradurranno in relazioni della stessa forma | tra | le matrici che le rappresentano, intendendosi naturalmente |
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intendendosi naturalmente le operazioni di somma e prodotto | tra | matrici definite con le regole del § 6. In particolare, tra |
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tra matrici definite con le regole del § 6. In particolare, | tra | le matrici e rappresentanti le coordinate e i momenti |
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quanto si è detto a proposito della (118) queste relazioni | tra | operatori traducono le seguenti relazioni tra i valori medi |
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relazioni tra operatori traducono le seguenti relazioni | tra | i valori medi delle corrispondenti osservabili |
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importantissima | tra | due elementi T ed U (cioè in sostanza tra la velocità, e la |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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importantissima tra due elementi T ed U (cioè in sostanza | tra | la velocità, e la posizione del mobile) soddisfatta durante |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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possiamo dire che un operatore definisce una corrispondenza | tra | punti (o tra vettori) dello spazio funzionale: perciò |
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che un operatore definisce una corrispondenza tra punti (o | tra | vettori) dello spazio funzionale: perciò talvolta |
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| tra | forza ed accelerazione. |
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(163) equivale alla seguente relazione | tra | e |
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| tra | un vettore V e le sue componenti . |
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la distanza | tra | i due assi. |
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v | tra | queste due equazioni si trova |
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| tra | breve sotto quale condizione questo è possibile. |
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possono definire delle operazioni di combinazione | tra | operatori lineari analoghe alle operazioni di somma, |
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di somma, differenza, ecc. con cui si possono combinare | tra | loro le quantità algebriche, ciò che permette di costruire |
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è possibile solo a patto che il coefficiente d’attrito f | tra | i proiettili non sia inferiore a quello tra i proiettili e |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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d’attrito f tra i proiettili non sia inferiore a quello | tra | i proiettili e il piano (identico per i tre appoggi) sia |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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, cioè che le funzioni sono ortogonali | tra | loro. |
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| tra | le forze omologhe, in istanti corrispondenti, la relazione |
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una potenza Π (rapporto | tra | lavoro e tempo) si ha |
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anzitutto quale relazione forniscono queste leggi | tra | la direzione OB di diffusione del fotone e la direzione OD |
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fotone e la direzione OD dell'elettrone di rimbalzo, cioè | tra | gli angoli θ e θ' (fig. 3). Se invece di scrivere la |
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θ e θ' (fig. 3). Se invece di scrivere la relazione (6) | tra | le sole grandezze dei tre vettori in questione, utilizziamo |
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forza viva uguale ad eV (se Vè la differenza di potenziale | tra | filamento e griglia): tale forza viva è più che sufficiente |
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a far vincere loro il debole controcampo esistente | tra | griglia e placca, cosicchè quelli che passano tra le maglie |
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esistente tra griglia e placca, cosicchè quelli che passano | tra | le maglie della griglia arrivano tutti alla placca e sono |
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integrazioni rispetto ad x, y, z vanno ordinatamente estese | tra | |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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En | tra | la (134) e la (135) si ottiene l'equazione |
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queste espressioni nella (197) si ha la relazione | tra | e : |
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anche si esclude il caso che | tra | le molecole del gas si esercitino delle forze |
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dalle altre a causa del fatto che esse sono indistinguibili | tra | di loro. |
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α il rapporto | tra | l’altezza e il raggio del cilindro. |
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queste si traducono nelle seguenti relazioni | tra | gli elementi delle matrici |
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dobbiamo passare ad occuparci delle forze che agiscono | tra | gli atomi e li riuniscono insieme per formare sia aggregati |
Collected Papers (Note e memorie): volume I (Italy
1921-1938) -
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più numerosi, come j corpi solidi. Le forze che agiscono | tra | gli atomi si possono ridurre sostanzialmente a due tipi, |
Collected Papers (Note e memorie): volume I (Italy
1921-1938) -
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gli atomi si possono ridurre sostanzialmente a due tipi, | tra | i quali non mancano tipi di transizione. Il primo ci è dato |
Collected Papers (Note e memorie): volume I (Italy
1921-1938) -
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d è la distanza | tra | i piani reticolari, misurata perpendicolarmente alla |
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una velocità v (rapporto o limite di rapporto | tra | lunghezze e tempi): |
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stabilito d'altra parte, | tra | entropia S e probabilità π la relazione di Boltzmann |
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preferibile però dare, di queste operazioni | tra | matrici, una definizione equivalente a questa, ma |
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dai rispettivi operatori: definiremo cioè le operazioni | tra | matrici mediante operazioni da eseguirsi sui loro elementi. |
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allo scambio periodico di energia che si verifica | tra | due oscillatori di ugual frequenza e leggermente |
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di ugual frequenza e leggermente «accoppiati»: p. es., | tra | due pendoli della stessa lunghezza, appesi a uno stesso |
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con Fi le componenti della forza). Se | tra | queste si elimina pi si ha |
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la cercata relazione | tra | le velocità V e v dei due piroscafi sarà |
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(7) otteniamo immediatamente una nuova relazione | tra | e, m, v; essa può scriversi nella forma |
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coefficienti d’attrito f | tra | l’asta e le pareti (eguali in A e in B); |
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è il rapporto | tra | il numero dei sistemi nello stato e il numero totale N. |
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questa la prima delle preannunziate relazioni | tra | le derivate dei versori fondamentali mobili; ove si ponga |
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fa la differenza | tra | i momenti principali dei due parallelepipedi (n. 29), |
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probabilità che la componente x dell'impulso sia compresa | tra | e a norma della (99), |
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cui corrisponde la relazione analoga | tra | gli operatori (indicando con l'operatore che corrisponde |
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ora cercare che relazione intercede | tra | le componenti del vettore f rispetto ai nuovi e agli |
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del vettore f rispetto ai nuovi e agli antichi assi, cioè | tra | le e le . Cominciamo perciò con l'osservare che ciascuno |
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funzioni simmetriche e antisimmetriche (nonchè ortogonali | tra | loro). |
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Cioè la differenza | tra | la probabilità dei passaggi nel verso positivo e quella dei |
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con l'osservare una analogia formale | tra | l'equazione di Schrödinger per gli stati stazionari, che |
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i due valori seguenti (la ragione della notazione apparirà | tra | breve): |
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immaginare diviso il corpo in fette elementari | tra | paralleli vicinissimi e ricorrere all’es. 5. Si trova |
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differenza | tra | la legge di ripartizione di Boltzmann e le leggi di |
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per il quale siano trascurabili le forze che si esercitano | tra | le varie molecole). Queste deviazioni, e i fenomeni ad esso |
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sono pure linearmente indipendenti | tra | loro e con le altre, e inoltre sono l'una simmetrica e |
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con altrettante autofunzioni indipendenti ortogonali | tra | loro (v. p. es. § 6, p. II) le quali risulteranno |
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loro combinazioni lineari indipendenti ortogonali | tra | loro (ed, evidentemente, antisimmetriche). Si osservi |
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ed una antisimmetrica sono necessariamente ortogonali | tra | loro, poichè l'integrale |
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una zona sferica (porzione di superficie sferica compresa | tra | due piani paralleli) sta a metà dell’altezza. |
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di due quali si vogliano propulsori simili. Eliminando γ | tra | le (26), troviamo |
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Sui limiti dell'analogia | tra | ottica e meccanica, v. Pauli, ZS. f. Phys., 80 (1933), p. |
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diagonale. Traducendo queste uguaglianze | tra | matrici in uguaglianze tra gli elementi corrispondenti, e |
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Traducendo queste uguaglianze tra matrici in uguaglianze | tra | gli elementi corrispondenti, e indicando con En gli |
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