e se la F, per x = [simbolo eliminato] è infinitesima di ordine sufficiente, scompaiono il secondo ed il quarto termine e resta
fisica
Pagina 120
Consideriamo dapprima soltanto il primo termine, cioè poniamo b = O, e prendiamo
fisica
Pagina 179
dell'ordine di 100 : quindi nell'applicare la formula (201) si può sostituire con e di fronte a questo termine si può trascurare l'unità: la formula si
fisica
Pagina 205
In questa equazione il primo e l'ultimo termine dipendono solo da r, gli altri due solo da e da : quindi l'equazione si spezza nelle due
fisica
Pagina 217
per C va posto : inoltre si può osservare che il primo termine si può scrivere (come è ben noto) in un'altra forma, poichè
fisica
Pagina 224
Conviene infine rilevare che nella (250) si può conglobare nel potenziale anche il termine considerando come potenziale la funzione
fisica
Pagina 225
Come si vede, si ottengono per Y due espressioni (che indicheremo con ed ) a seconda che nel primo termine si prende : una di esse si ottiene
fisica
Pagina 241
Si osservi anzitutto che per , U tende a e quindi p a : ne segue che l'esponente del primo termine tende a e perciò, affinchè la u per tenda a zero
fisica
Pagina 242
il secondo termine della (299), cioè la u deve avere la forma
fisica
Pagina 243
(termini con l più elevato raramente intervengono). Così p. es. il termine per cui n = 3 e l = 0 si indica con 3s anzichè con , e si parla di termini
fisica
Pagina 270
Definiremo allora come F() l'o. l. ottenuto sostituendo materialmente, nella serie precedente, il simbolo col simbolo (con che ogni termine della
fisica
Pagina 302
da cui (lasciando in ciascun secondo membro solo l'ultimo termine, e dividendo membro a membro)
fisica
Pagina 32
se non è, per ciascun termine,
fisica
Pagina 320
ma, essendo la prima sommatoria si riduce al solo termine in cui r = k, cosicchè l'equazione diviene
fisica
Pagina 322
Data ora una funzione di più variabili F (x, y, z,...) sviluppabile in serie di potenze, si può sempre scrivere ciascun termine della serie in forma
fisica
Pagina 334
Se G non dipende esplicitamente da t, nel secondo membro mancherà il primo termine.
fisica
Pagina 365
Nell'ultimo termine si può sostituire con , (a meno di termini in ): con ciò l'equazione viene a coincidere con la (119') ed è quindi verificata.
fisica
Pagina 366
Le forze perturbatrici saranno rappresentate da un termine aggiunto all'hamiltoniana, che diverrà : quindi l'operatore corrispondente diventerà
fisica
Pagina 391
(dove il primo termine è dell'ordine dell'unità, e il secondo è una correzione, piccola del primo ordine), potremo scrivere la (184):
fisica
Pagina 398
Nella (189), la rappresenta il termine principale: come si vede, l'autofunzione imperturbata si approssima (a meno di termini del primo ordine) non a
fisica
Pagina 398
trasformare ancora questa formula esprimendo anche il secondo termine mediante le invece delle : con ciò la formula diverrà
fisica
Pagina 400
La (204) è stata ottenuta senza approssimazioni: il suo primo e il suo terzo termine sono piccoli del primo ordine, gli altri del secondo
fisica
Pagina 401
Sostituendo questa espressione in luogo del terzo termine della (207), si vede che il secondo termine di questa si elide con la sommatoria della (208
fisica
Pagina 402
ossia, trascurando il secondo termine (che si è preso nullo ed è, in ogni caso, del terzo ordine) e utilizzando la (206):
fisica
Pagina 402
ovvero, poichè nell'ultimo termine si può sostituire con commettendo un errore del secondo ordine,
fisica
Pagina 404
Supponiamo dunque che il termine perturbatore dell'hamiltoniana sia della forma
fisica
Pagina 409
serie di righe si ottengono in generale combinando un termine fisso di una successione con tutti i termini di un'altra successione: vale a dire, la
fisica
Pagina 42
Se si considera trascurabile il primo termine a causa del fattore , si ha l'approssimazione non relativistica
fisica
Pagina 422
Tenendo conto dell'ultima di queste, si vede che nelle prime due delle equazioni (272) si elimina il termine della prima parentesi, mentre nelle
fisica
Pagina 431
Ciò permette di raccogliere in una unica sommatoria anche il termine con l'indice 4, e l'equazione si scrive così nella forma (1) Ricordiamo che, in
fisica
Pagina 442
Se si trascura il termine in si ritrova la ben nota espressione dei termini balmeriani, data dalla teoria di Schrödinger (v. § 48, p. II): si
fisica
Pagina 457
le variabili di spin non intervengono nè in , nè nella parte principale del termine di interazione , ma solo in un termine di ordine superiore che
fisica
Pagina 485
o ancora, aggiungendo al secondo membro il termine
fisica
Pagina 177
termine generico dello sviluppo, a r v r Λ b s w s, non si possono invertire i fattori vettoriali, pur rimanendo lecito di spostare a piacere i
fisica
Pagina 22
. In tali condizioni non è più lecito in generale trascurare a priori il termine a c. Da esso anzi dipendono essenzialmente i cosidetti fenomeni di
fisica
Pagina 332
Ma nell’ultimo termine a secondo membro il fattore
fisica
Pagina 432
termine del secondo membro non è altro che il momento polare M g del sistema rispetto al punto G, si può scrivere
fisica
Pagina 432
chiamando U* il termine complementare con che
fisica
Pagina 498
con che sarà ε il termine tipico di prim’ordine e otteniamo manifestamente
fisica
Pagina 501
Siamo così in grado di dar forma concreta al termine complementare U* (n. 28), che costituisce la parte (d’ordine superiore al secondo) trascurata
fisica
Pagina 502
33. Il confronto colla espressione (18) di mostra che il termine complementare, ivi designato con (3), coincide con l’ultimo addendo della parentesi
fisica
Pagina 502
Così, p. es., si può stabilire come in Calcolo, uno sviluppo che corrisponde a quello del Taylor, arrestato ad un termine generico (salvo qualche
fisica
Pagina 51
al secondo termine, scrivendo
fisica
Pagina 52
, accanto alle solite forze reattive contemplate dalle leggi del Coulomb, si desti una ulteriore azione vincolare, con carattere di termine correttivo e
fisica
Pagina 545
la quale rappresenta appunto una parabola di asse verticale e volgente la concavità verso l’alto (in quanto il coefficiente del termine di secondo
fisica
Pagina 580
, dalla quarta in avanti. Perciò, ove si applichi lo sviluppo del Taylor a J si potrà arrestarsi dopo il secondo termine, omettendo il resto, che
fisica
Pagina 603
, considerando però anche il termine di terz’ordine in Δs. Avremo
fisica
Pagina 67
’ordine, ma precisare almeno il termine immediatamente successivo.
fisica
Pagina 67
in cui il primo termine sarà per lo più trascurabile di fronte al secondo.
fisica
Pagina 719
Siccome ΔR è piccolo di fronte ad R, sviluppando colla formula del binomio ed arrestandoci al primo termine avremo, come ordine di grandezza della
fisica
Pagina 723
Accademia della crusca
