Watertown, nel Dakota del Sud, la neve ha un'altezza di più di due metri. La località che ha segnato oggi la temperatura più bassa è stata
regioni fiorirono le viole e i lillà è i ciliegi diedero saporiti frutti, è subentrato un inverno in ritardo, ma rigidissimo. A Vienna la temperatura è
È noto che i corpi incandescenti emettono luce: più generalmente, i corpi emettono a qualsiasi temperatura delle radiazioni, che per temperature un
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(k costante di Boltzmann; c velocità della luce; T = temperatura assoluta; I(v)dv rappresenta l'energia irradiata dall'unità di superficie nella
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la formula (2) rappresenta esattamente la distribuzione dell'energia nello spettro del corpo nero per qualunque valore della temperatura T. In
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(1) L'eccitazione per urto ha una parte fondamentale nell'ordinaria emissione di radiazione per temperatura. Difatti, questa avviene nel modo
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di radiazione per temperatura. Difatti, questa avviene nel modo seguente: gli urti dovuti all'agitazione termica eccitano alcuni degli atomi o delle
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continuamente diminuendo rispetto a quella degli atomi, cosicchè si avrebbero due gas mescolati, i quali, anzichè tendere ad un equilibrio di temperatura, se ne
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: è necessario però riscaldarlo, perchè la densità del vapore di sodio saturo alla temperatura ordinaria è troppo piccola.
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trova una goccia di mercurio, cosicchè il pallone contiene vapore di mercurio saturo alla temperatura ordinaria, e quindi a densità piccolissima. Se
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) ZS. f. Phys., 10, 185 (1922). , studiata poi da FRANCK e CARIO e da altri. In. un tubo di quarzo si trovano mescolati, a temperatura piuttosto elevata
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costante è si piò anche esprimere per mezzo della temperatura assoluta T a cui è legata dalla relazione
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La legge di ripartizione delle velocità di Maxwell: in un gas alla temperatura T il numero di molecole, per le quali le componenti u, v, w della
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sistema che si trovi a una temperatura assegnata. Questo problema ha avuto per la prima volta una soluzione parziale dal Maxwell, per il caso di un
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Siamo ora in grado di ottenere una semplice dimostrazione della legge di ripartizione di Boltzmann. Dato un sistema che si trovi alla temperatura T
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La relazione precedente si piò usare per una definizione statistica della temperatura assoluta; oppure si piò determinare F(T) per mezzo della
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unicamente della temperatura T comune a tutti i sistemi in contatto. Possiamo dunque scrivere, per ogni sistema contenente un grande numero di molecole,
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esteso ad un processo in cui il corpo viene riscaldato in modo reversibile dalla temperatura o alla temperatura T; dQ è il differenziale della
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oscillatore armonico, di calcolare il valore medio dell'energia alla temperatura T. Questo risulta:
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i corpi (condensati) l'entropia si annulla allo zero assoluto. L'entropia di un corpo alla temperatura T si ottiene dunque dall'integrale
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nulla. Per conseguenza l'energia dovuta ai gradi di libertà interni dell'atomo non varia al variare della temperatura; e questi dunque non portano
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dei solidi tende allo zero quando la temperatura scende allo zero assoluto.
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domandarci quale è la probabilità che, alla temperatura T, il sistema si trovi in uno stato di energia w r; questo problema, che è l'analogo
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nero, cioè della radiazione che si stabilisce entro una cavità, le cui pareti siano mantenute alla temperatura uniforme T. Si piò dimostrare che il
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difficoltà per la teoria. In primo luogo è noto infatti che la legge di Dulong e Petit è valida per la maggioranza dei corpi solidi a temperatura
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a) esprimere la probabilità che un sistema, mantenuto a una data temperatura T, si trovi in un certo stato quantico (probabilità proporzionale ad e
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risulterebbe dalla statistica di Boltzmann, ma decresce con la temperatura, e tende a zero per T = 0.
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perfetti (deducibili in base alla statistica di Boltzmann) finché la temperatura è elevata e la densità non troppo grande; le deviazioni diventano invece
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piccolo o grande in confronto all'unità. Così, ad es., per un gas ideale monoatomico, costituito da N molecole alla temperatura T e pressione p
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Accademia della crusca
