Visto, d'ordine di Sua Maestà il Re: Il Ministro per le comunicazioni: Benni.
I fili o cavi devono essere collocati in guisa da non impedire il libero uso della cosa secondo la sua destinazione.
La revoca può essere parziale per linee o impianti; essa ha effetto dal giorno della sua dichiarazione e può importare l'incameramento totale o
I contributi però dovuti dal Ministero delle comunicazioni, nella sua qualità di datore di lavoro, sono indipendenti dal concorso dello Stato
fondi di sua proprietà, contigui o collegati da opere aventi carattere permanente.
aperti alla presenza delle persone medesime, all'uopo invitate, salvo che chi li domanda sappia dare elementi atti a stabilire che sono di sua spettanza.
macchinone doveva segnare, nella sua storia, la prima apparizione d'una nuova vita destinata a glorie formidabili. E così l'attuale capitale
Grande, imponente, pomposa, sotto la sua tettoietta, è l'automobile a vapore del torinese generale del Genio Virgilio Bordino. La sua ciminiera è
. Migliaia di Abissini perirono. Ras Desta fuggì in autocarro con una guardia del corpo di 10 schiavi, e non osò nemmeno rientrare nella sua capitale
, non è stato segnalato in nessun posto. Si teme per la sua sorte.
Fino a quando la Wyatt Earp, che finalmente metterà la prora verso nord, non si sarà districata dalla banchiglia, è difficile dire quale sarà la sua
forze ha la sua più evidente dimostrazione internazionale nello sforzo dell'Inghilterra che, nonostante la sua formidabile flotta, si è preoccupata di
potuto far dire al Duce che gli opifici della sua industria automobilistica sono più che mai animati dal lavoro dei loro quarantamila operai.
I primi passi della prima automobile furono tentati fra l'inverno e la primavera del 1836. La sua comparsa ufficiale avverane il 7 maggio di
Ras Desta si aggira nella regione del Sidamo come una belva percossa, rientrando sovente nella capitale Irgalem per confortarsi presso la sua nobile
ripete a sazietà a Londra, e non solo a Londra, è necessaria alla pace europea per la sua posizione naturale, che la fa automaticamente garante della
cattivissime alla sua partenza da Natal, avvenuta ieri , alle 8.50.
, ci possiamo accorgere che una particella materiale ha compiuto un «atto elementare di emissione», o dal fatto che la sua energia è diminuita senza che
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si vuole: però resta allora completamente indeterminato il suo impulso (quindi la sua energia e la sua direzione di propagazione).
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di interesse fisico, poichè la sua definizione stessa presuppone che nell'intervallo considerato la particella non interagisca con il mondo circostante.
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verso negativo dell'asse x, e si determina la sua frequenza v': si ha allora da un ragionamento elementare di ottica:
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soddisfa evidentemente la stessa equazione (131) della , ed ha lo stesso modulo, cosicchè la sua considerazione non ci dà nulla di nuovo.
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Si osservi che se l'elettrone si trova in uno stato di quelli che al § 29 abbiamo chiamato « semplici», cioè se la sua energia ha un valore ben
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e poichè la u deve essere continua, insieme alla sua derivata prima, per x = O, le quattro costanti dovranno esser legate dalle relazioni
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elettromagnetiche. Per conseguenza la sua energia dovrebbe gradualmente diminuire, il che porterebbe ad una graduale diminuzione delle dimensioni
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Il modello atomico di Rutherford, per quanto seducente per la sua semplicità, porta tuttavia a risultati in pieno disaccordo con l'esperienza se si
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e rappresenta la probabilità che il sistema sia nello stato n-esimo, cioè che la sua energia sia (le sono, come si sa, soggette alla restrizione
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Secondo la meccanica classica, la particella oltrepassa la barriera se la sua forza viva iniziale E è superiore al massimo del potenziale, altrimenti
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Osserviamo che le cinque costanti devono esser legate> tra loro dalla condizione che la u sia continua, insieme alla sua derivata, nei punti A e B
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Il primo problema che tratteremo è quello di una particella libera nello spazio e non soggetta a forze: la sua più generale potrà ottenersi (v. § 29
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cosicchè l'espressione esplicita di in funzione di r è la seguente (dove si è posta per l'espressione (268), per mettere in evidenza la sua
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c) Il simbolo è un operatore che muta ogni funzione derivabile f(x) nella sua derivata. Similmente (per le funzioni di più variabili) sono operatori
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, anche se k è a sua volta una funzione. In particolare, 1 è un operatore che muta ogni funzione in sè stessa, e dicesi identità.
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rimbalzo. Il fotone diffuso non può lasciar traccia lungo la sua traiettoria, ma viene rivelato appena incontra un atomo C che lo assorba, poichè questo
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vale a dire: il sistema è in uno stato stazionario, e la sua energia è la somma delle energie delle singole particelle.
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dedurre l'equazione di SCHRÖDINGER degli stati stazionari, o la sua generalizzazione (88). Tale equazione dunque ci appare ora come un caso particolare
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direzione e modulo invariati nel tempo (benchè vari la sua «fase»).
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Sostituendo la derivata di con la sua espressione (87) si ha (ricordando la (5')):
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Analogamente, in meccanica quantistica definiremo come integrale primo un'osservabile G tale che la sua derivata definita da (118) sia identicamente
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Considerando p. es. , osserviamo che la sua espressione in meccanica classica è
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con f funzione arbitraria di r e (la sua presenza è dovuta al fatto che è un operatore incompleto). Questa è evidentemente periodica in a periodo
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e similmente si dimostra la permutabilità di con , e con . Dunque la misura del momento angolare totale è compatibile con la misura della sua
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È questa una osservazione massima, che determina completamente lo stato del sistema (infatti, la sua sarà l'autofunzione dell'equazione di
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proponiamoci di cercare, col metodo delle matrici, i valori che può assumere la sua energia.
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, trascurando il prodotto del secondo ordine , e sostituendo perciò con la sua prima approssimazione ,
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(2) Indicheremo in tutto questo capitolo con e la carica dell'elettrone in valore assoluto, e con la sua massa di quiete.
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Sostituiamo ora per la sua espressione (286), e osserviamo che è permutabile con le p e con V, e che inoltre, come risulta immediatamente dalle (266
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Non sarebbe però lecito identificare senz'altro un elettrone negativo a energia cinetica negativa con un positrone: basta osservare che la sua
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elettroni è assegnata una regione separata dello spazio ed è come se ciascuno avesse la sua individualità: non vi è dunque luogo al fenomeno di scambio.
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Come abbiamo visto, in un urto tra un elettrone e un atomo può avvenire che l'elettrone ceda parte della sua forza viva all'atomo sotto forma di
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Accademia della crusca
