invece il punto P è | soggetto | al solo vincolo unilaterale |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
equazioni seguenti (equazioni diDirac per l'elettrone non | soggetto | a forze): |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
es., nel caso di un punto nel piano non | soggetto | a forze, usando le coordinate polari e i rispettivi momenti |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
dice | soggetto | a vincoli unilaterali (di posizione), se le rispettive |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
imprimerebbe a P, se esso fosse un punto materiale libero, | soggetto | all’azione esclusiva della forza F. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
da un corpo rigido girevole intorno ad un asse fisso, non | soggetto | a forze (o soggetto a forze di momento nullo rispetto |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
girevole intorno ad un asse fisso, non soggetto a forze (o | soggetto | a forze di momento nullo rispetto all'asse). Il sistema è a |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
singoli punti P i dall’insieme degli r + s vincoli, cui è | soggetto | il sistema, si deve avere, in condizioni statiche, per ogni |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
di confine. Invero, riferendoci ancora al sistema (2) | soggetto | ai vincoli (18), si supponga di partire da una |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
Un punto materiale P, | soggetto | ad una forza centrale attrattiva (Cap. VII, n. 29, c) può |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
teoria diDiractratteremo ora il problema di un elettrone | soggetto | solo a una forza elettrostatica centrale, di legge |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
dell'elettrone considerato come un magnete ordinario, | soggetto | però alla regola di quantizzazione spaziale (v. § 62, p. |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
due dati punti A e B (non situati sulla stessa verticale) e | soggetto | alla sola sollecitazione della gravità. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
per l'espressione trovata al § 46 per l'elettrone | soggetto | ad un campo centrale e cioè |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
Perché un sistema articolato semplicemente connesso, | soggetto | ad una data sollecitazione esterna, sia in equilibrio, è |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
a fortiori per il caso reale, in cui P è ulteriormente | soggetto | ad altri vincoli. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
filo teso sopra una superficie priva d’attrito e | soggetto | a forze attive soltanto agli estremi, si dispone secondo |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
nulla. Chiamasi poi sistema anolomo ogni sistema | soggetto | a vincoli anolomi. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
Per avere un primo esempio semplicissimo di sistema | soggetto | ad un vincolo unilaterale (di posizione), consideriamo due |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
si possono evitare nel caso particolare di un elettrone non | soggetto | a forze ( V = A = 0), nel qual caso l'equazione diviene |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
vale a dire è in equilibrio. Poiché P è in questo caso | soggetto | esclusivamente all’azione del peso e della reazione di |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
di Dirac, studiamo il caso particolare di un elettrone non | soggetto | a forze, e avente un impulso p esattamente determinato. |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
fortemente diversi dai balmeriani, come pure se l'atomo è | soggetto | a forti perturbazioni (campo elettrico o magnetico): in |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
in segno) con la F n. Il punto P si può allora risguardare | soggetto | a due forze attive: una forza di intensità N secondo la |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
un punto di peso p, appoggiato su di un suolo orizzontale e | soggetto | ad una trazione τ parallela al piano di appoggio: l’ufficio |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
essendo orizzontale il piano di appoggio, il punto fosse | soggetto | esclusivamente ad un peso N e ad una trazione orizzontale |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
come un certo insieme di punti materiali e immaginiamolo | soggetto | alla sollecitazione di un sistema di forze, fra le quali |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
parametriche dell’equilibrio di un nuovo sistema S 1, | soggetto | a tutti i vincoli di S tolto B 1 = 0, e sollecitato, |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
un punto materiale obbediente alla meccanica classica e | soggetto | ad una forza che si calcola prendendo il valor medio della |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
(o ciascuno dei vincoli unilaterali) a cui si immaginava | soggetto | un punto materiale P, fosse determinato dall’appoggio alla |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
Filo | soggetto | ad una sollecitazione continua. - Consideriamo un filo |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
n. al calcolo di queste quantità nel caso di un elettrone | soggetto | a forza centrale (e quindi, in particolare, per i sistemi |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
Fra le configurazioni, di cui è suscettibile un sistema (2) | soggetto | a vincoli unilaterali, diconsi ordinarie quelle, in cui le |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
espressiva nel caso che il sistema a cui lo si applica sia | soggetto | a forze di tipo elastico; è noto infatti che in questo caso |
Enciclopedia Italiana -
|
di vettori tutti nulli. Ma ove ogni punto di S fosse | soggetto | ad una forza nulla (cioè sottratto ad ogni sollecitazione) |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
Se si tratta di un punto, non obbligato a stare sopra σ, ma | soggetto | soltanto ad un vincolo unilaterale (per es. appoggiato a |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
F B, si appoggia ad una superficie priva di attrito e non è | soggetto | ad alcun’altra sollecitazione esterna, la tensione |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
definito i numeri quantici solo per un unico elettrone | soggetto | a un campo centrale: in un atomo con più elettroni le mutue |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
si dovranno attribuire a ciascun elettrone, nell'atomo non | soggetto | al campo, gli stessi numeri quantici che gli spettano in un |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
nella parte III, § 21. e perciò considerare l'elettrone | soggetto | ad una forza centrale attrattiva uguale a [pp. 226-227 |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
dapprima l'atomo come un sistema di punti materiali | soggetto | alle ordinarie leggi della meccanica classica (o, in una |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
per dir così artificialmente provocata) è da ritenersi | soggetto | alle attrazioni degli altri corpi, e a queste soltanto. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
considerò la possibilità che il mondo atomico, pur essendo | soggetto | a leggi esprimibili matematicamente, non fosse |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
Nel caso del cilindro | soggetto | alla trazione orizzontale si vede subito che si |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
. Ci limiteremo dapprima al caso di un elettrone non | soggetto | a forze. |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
essenzialmente nel considerare dapprima ogni pianeta come | soggetto | alla sola attrazione solare, nella quale ipotesi, come si |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
f gradi di libertà, con vincoli indipendenti dal tempo, e | soggetto | a forze conservative: lo riferiremo ad un sistema di |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
analogo per l'idrogeno in quanto l'elettrone ottico è | soggetto | alla forza esercitata da tutto il resto atomico e non solo |
Fondamenti della meccanica atomica -
|