a | quella | del moto unidimensionale sotto l'azione di un potenziale . |
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che alla forza derivante dal potenziale U si aggiunge | quella | derivante dal secondo termine della (253), la quale trova |
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considerato al n. prec. Si è assunta come unità primitiva | quella | di peso e si è definita come derivata quella di massa in |
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primitiva quella di peso e si è definita come derivata | quella | di massa in base alla relazione |
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l la lunghezza di ciascuna trave, λ (l) | quella | dei tratti AB', CD', e μ (λ) quella dei tratti BC', DA', |
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ciascuna trave, λ (l) quella dei tratti AB', CD', e μ (λ) | quella | dei tratti BC', DA', con che il rettangolo d’appoggio ha i |
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| quella | temporale, per uno stato qualunque: |
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conforme a | quella | del § 7) si può scrivere brevemente: |
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coincide con | quella | trovata meccanica ondulatoria al § 39, p. II. |
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di circonferenza omogenea sul proprio centro è identica a | quella | di un’unica massa situata nel punto medio dell’arco. Tale |
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massa situata nel punto medio dell’arco. Tale massa sta a | quella | dell’arco come all’arco stesso la relativa corda. In |
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supporre questa costanza rispetto alla terna fissa o a | quella | mobile) la derivata di v 0 rispetto agli assi mobili e |
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mobile) la derivata di v 0 rispetto agli assi mobili e | quella | di τ rispetto agli assi fissi coincidono, talché |
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proprietà della , di cui si fa spesso uso, è | quella | espressa dalla formula |
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dei polinomi di Laguerre, che ci limitiamo ad enunciare, è | quella | espressa dalla formula ricorrente |
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coincidente con | quella | già trovata per l'orbita circolare n-esima nella teoria di |
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si riduce l’unità delle lunghezze nel rapporto da l a | quella | dei tempi da 1 a quella delle masse da 1 ad e si ha |
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delle lunghezze nel rapporto da l a quella dei tempi da 1 a | quella | delle masse da 1 ad e si ha |
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Si noti che questa definizione coincide con | quella | già data a 1 § 4 p. II per le autofunzioni normalizzate. |
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δs0 l’ampiezza della prima, δω | quella | della seconda e p il passo della vite, è facile riconoscere |
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tra la probabilità dei passaggi nel verso positivo e | quella | dei passaggi nel verso negativo. |
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funzioni sferiche (di superficie) di ordine l. Di queste, | quella | corrispondente a si riduce a |
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che corrisponde alla legge di ripartizione di Boltzmann, è | quella | che rende massima la probabilità π. |
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la tensione dalla banda del tratto conduttore è doppia di | quella | che si desta dalla banda del tratto condotto. |
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passa una superficie equipotenziale ed una sola, cioè, | quella | di equazione |
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dei tre momenti d’inerzia A, B, C si riconduce subito a | quella | delle tre somme |
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così disposta è analoga a | quella | di Laue per i raggi X (con la sola differenza che invece di |
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postuliamo, in analogia alla teoria di Schrödinger e a | quella | di Pauli, che la densità di probabilità P si calcoli (come |
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di funzioni (nella teoria di Schrödinger N = 1, in | quella | di Pauli N = 2: vedremo in seguito che nella teoria di |
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vede, ricondotti ad una questione di inviluppi, analoga a | quella | che si incontra nella definizione di profili coniugati (n, |
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espressioni analoghe per μ, e ν (le quali si deducono da | quella | di ʎ con sostituzioni circolari su a, b, c). |
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al caso che la distribuzione iniziale della f sia | quella | rappresentata dalla fig. 19, e cioè |
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a | quella | stessa accelerazione che sarebbe dovuta all’unica forza F 1 |
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q 0 va a zero, e non v’è correzione di primo ordine. Rimane | quella | di secondo |
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della variazione elementare dell’anomalia del punto a | quella | corrispondente del tempo. |
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della (244), e quindi questa equazione coincide con | quella | della teoria di Pauli. |
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p esattamente determinato. Detta l'energia totale (compresa | quella | intrinseca), cerchiamo di soddisfare le equazioni (269), |
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soddisfare le equazioni (269), con una soluzione analoga a | quella | relativa al caso analogo nella teoria di Schrödinger (v. § |
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(accelerazione angolare) rispetto alla terna fissa e a | quella | solidale col sistema. |
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col risultante delle proiezioni dei vettori considerati su | quella | direzione. |
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variazione elementare della distanza del punto dal polo O a | quella | corrispondente del tempo, chiamasi anche velocità di |
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ora ricercare la ripartizione più probabile, | quella | cioè per cui π è massimo. Occorre tener conto che le N s |
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un tipo di indeterminazione di origine del tutto diversa da | quella | degli errori di osservazione. |
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che non contiene più derivate rispetto al tempo, e che è | quella | abitualmente adottata (equazione di Schrödinger): |
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riga si definirà allora con la formula seguente (analoga a | quella | che definisce in meccanica il «raggio d'inerzia», o, nella |
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però i termini hanno una forma più complessa che non | quella | di Rydberg: un secondo tipo p. es. è rappresentato dalla |
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sotto la sollecitazione effettiva delle F e f equivalente a | quella | di sole forze nulle. |
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«trazione (pressione o forza) atta a smuovere» anziché | quella | precisa «atta a porre il punto in condizione di equilibrio |
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raggio mediano a una distanza dal centro, che è i 2/3 di | quella | che compete al baricentro dell’arco corrispondente. |
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normale alla traiettoria di uno dei suoi punti, lo è pure a | quella | di qualsiasi altro (corollario del n. 2). |
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una serie di energie di eccitazione la prima delle quali è | quella | chiamata «di risonanza»; esse si addensano verso un limite |
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Indichiamo con W l'energia totale, compresa cioè | quella | intrinseca richiesta dalla teoria della relatività, e |
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cioè ad un moto di equazione oraria (8), si ritrova | quella | costante v, che già chiamammo, in tal caso, velocità. |
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da una generica coppia di facce opposte, prepondera sempre | quella | che si riferisce alla faccia più lontana. Ne consegue che |
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delle sei forze, nel passaggio da una generica posizione a | quella | di equilibrio. |
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la luce di fluorescenza non contiene frequenze superiori a | quella | della luce eccitatrice (che supponiamo monocromatica). |
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