evidente che un o. l. è permutabile con | qualunque | propria potenza , e quindi anche con una qualunque F(). |
Fondamenti della meccanica atomica -
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con qualunque propria potenza , e quindi anche con una | qualunque | F(). |
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le formano un sistema completo, | qualunque | funzione f si può sviluppare in serie delle , e quindi per |
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funzione f si può sviluppare in serie delle , e quindi per | qualunque | f varrà |
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rappresenta una | qualunque | permutazione |
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per k ed l | qualunque | |
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questa valga per | qualunque | , basta prendere |
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ad essa corrisponderà una matrice per la quale varranno (in | qualunque | schema) le relazioni di permutazione seguenti, che |
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è una quantità costante, la nota g (cfr. Cap. II., n. 28), | qualunque | sia il corpo, e quindi qualunque sia il punto materiale. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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g (cfr. Cap. II., n. 28), qualunque sia il corpo, e quindi | qualunque | sia il punto materiale. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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λ si ricava da una | qualunque | delle (23) |
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poichè questo deve valere per | qualunque | deve essere |
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| qualunque | altra soluzione è una combinazione lineare di queste. |
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densità di probabilità di posizione in un istante | qualunque | è |
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il procedimento, si riconosce che per | qualunque | potenza di vale |
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non sono evidentemente permutabili, poichè per | qualunque | funzione f si ha |
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equazione ha per autovalore | qualunque | valore di , e dà, con immediata integrazione, |
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dalla definizione che un'osservabile X è compatibile con | qualunque | f(X). |
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è sempre finito per . Quindi | qualunque | integrale della (258) si manterrà finito per : perciò non |
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si è costretti ad imporre alla A alcuna limitazione, ossia, | qualunque | valore (positivo) di A è un autovalore della (258), e |
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(positivo) di A è un autovalore della (258), e quindi, | qualunque | valore (positivo) di E è un autovalore della (255) (spettro |
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di autovalori). Il fatto che l'energia possa assumere | qualunque | valore positivo è in perfetta corrispondenza a ciò che si |
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convincersene basta pensare che | qualunque | ente fisico Q ha un coefficiente di riduzione del tipo |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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sono statisticamente indipendenti, esse lo sono anche in | qualunque | altro istante (purchè, beninteso, non agiscano forze tra |
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quindi se per vale la soluzione (90), essa vale anche per | qualunque | altro t. |
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| qualunque | sia il centro di riduzione P, si ha dalla (17) del n. 20 |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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che: se un operatore è permutabile con , lo è anche con | qualunque | F(). |
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e la massa degli elettroni hanno sempre lo stesso valore, | qualunque | sia la sostanza da cui gli elettroni provengono e qualunque |
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qualunque sia la sostanza da cui gli elettroni provengono e | qualunque | sia il procedimento con cui essi sono stati estratti. |
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vettore determina dunque la probabilità dei risultati di | qualunque | misura di coordinate o di energia (e anche, come si vedrà |
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di coordinate o di energia (e anche, come si vedrà poi, di | qualunque | altra osservazione che si esegua sul sistema): esso è |
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dunque tra i corrispondenti fattori C la relazione . Ma se | qualunque | siano gli indici r, s, t, ciò significa che tutte le C sono |
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loro, e quindi: o sono tutte uguali a + 1, nel qual caso | qualunque | trasposizione, e quindi anche qualunque permutazione lascia |
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+ 1, nel qual caso qualunque trasposizione, e quindi anche | qualunque | permutazione lascia inalterata la funzione, la quale dunque |
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, e quindi esso vale non solo per una autofunzione, ma per | qualunque | funzione delle coordinate che, di fronte a ogni |
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f(x) è una funzione | qualunque | (purchè limitata entro l'intervallo che si considera e |
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Qui, e nel seguito, f è una funzione | qualunque | cui si possano applicare gli operatori in questione. |
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Applicando la (46), si vede che deve essere, per | qualunque | f, |
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conseguenza della definizione di prodotto scalare, si ha, | qualunque | sia il numero reale a, la identità |
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ai due membri l'operatore , dove è un o. l. funzione | qualunque | di : sarà, ricordando il teorema del § 10, |
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quanto esprime una legge del fenomeno, deve restare valida, | qualunque | sia il sistema di unità adottato. |
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la differenza di due o. l., e la somma di un numero | qualunque | di essi. |
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| qualunque | sia l’ampiezza r e la fase iniziale del moto armonico |
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caso più generale di orbite | qualunque | si troverebbe un risultato dello stesso ordine di |
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sotto quali condizioni la scala rimanga in equilibrio, | qualunque | sia la posizione dell’uomo su di essa. |
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quegli o. l.che godono la proprietà seguente: per | qualunque | funzione f, il prodotto è reale, cioè |
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osservi che | qualunque | equazione del tipo (1) può mettersi in forma autoaggiunta: |
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continui). Ora, la (74') è soddisfatta prendendo x' | qualunque | e |
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La normale principale dell’elica in un suo punto | qualunque | P coincide colla normale al cilindro in quel punto (rivolta |
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mettono in evidenza che si arriva al medesimo punto C | qualunque | sia l’ordine nel quale sono stati presi i vettori. |
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per la 3alegge il rapporto è sempre il medesimo, | qualunque | sia il pianeta che si considera; lo stesso può dunque dirsi |
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si può naturalmente sviluppare in serie delle (89), cioè | qualunque | stato del sistema si può considerare come una |
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algebriche tra matrici conservano la stessa forma in | qualunque | sistema di riferimento: se p. es. nel primo sistema si ha |
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f, g sono due funzioni | qualunque | (1) Purchè, beninteso, siano tali che abbia senso |
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ciò (si noti bene) | qualunque | sia la forma della cavità σ immaginata in S e comunque essa |
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emessa da tutti gli atomi in cui l'elettrone salta da una | qualunque | delle orbite , ad una qualunque (1) Si vedrà in seguito che |
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l'elettrone salta da una qualunque delle orbite , ad una | qualunque | (1) Si vedrà in seguito che qualcuno di questi salti |
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