5. - Metodo epicicloidale | pel | tracciamento di profili coniugati. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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vale manifestamente | pel | prodotto scalare la proprietà commutativa |
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risulta | pel | raggio focale ρ, detta e l’eccentricità, |
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| pel | moto assoluto si avrà, in base alle (5), (8), |
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così giustificata | pel | lavoro, sotto l'aspetto concettuale, la notazione sintetica |
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| Pel | prodotto di un vettore per un numero sussistono le identità |
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conclusione valgono anche | pel | prodotto scalare le regole consuete del calcolo algebrico. |
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(19) le espressioni di infinite sollecitazioni equilibranti | pel | nostro sistema. |
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| pel | teorema geometrico di Savary, sega IP nel cercato centro di |
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degli assi parallela all’asse x, portar l’asse y a passar | pel | punto in cui la tangente è orizzontale, vale a dire pel |
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pel punto in cui la tangente è orizzontale, vale a dire | pel | punto in cui è (e vedremo ben presto che si tratta di un |
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i due moti di P 1 e P z, avremo | pel | moto composto le equazioni |
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integrando questo differenziale esatto, si ottiene | pel | potenziale, a meno della costante additiva arbitraria, la |
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P dipende da t | pel | tramite di un altro parametro s, funzione a sua volta di t, |
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| pel | teorema geometrico del Savary codesta retta deve essere |
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di G + χ risponde in realtà a quello osservato | pel | peso. |
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quindi conserva lunghezza invariabile nel tempo, si traduce | pel | sistema (20') nell'integrale primo |
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un vettore è uguale alla lunghezza del vettore moltiplicata | pel | coseno dell’angolo da esso formato col corrispondente asse. |
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modo analogo si ricava la regola di selezione | pel | quanto azimutale l dalla considerazione degli integrali |
Fondamenti della meccanica atomica -
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) si annullano tutti, tranne il caso che , cosicchè | pel | salto , si trova la regola di selezione |
Fondamenti della meccanica atomica -
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enuncia in modo conciso ed esatto dicendo che vale la (4) | pel | moto assoluto. |
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| Pel | punto materiale la nozione di massa è stata stabilita come |
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in particolare, si assumono come coordinate sovrabbondanti | pel | sistema le coordinate cartesiane dei suoi punti e le |
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e ad una (qualsiasi) retta perpendicolare condotta | pel | baricentro. Essi si possono esprimere mediante i raggi di |
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alla parallela e alla perpendicolare all’asse condotte | pel | baricentro a norma delle formule: |
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integrando, si ottiene | pel | lavoro L P 1 P 2 lungo un qualsiasi cammino del punto di |
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del suo asse (perpendicolare al piano del disco condotta | pel | centro) una attrazione (puramente assiale) espressa da |
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identità dalla (17), si riottiene la (15) che mette in luce | pel | nostro moto una decomposizione rototraslatoria propria. |
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σ rapporto a ζ (parallela all’asse di rotazione condotta | pel | baricentro). |
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dei flessi e di stazionarietà passano entrambe | pel | polo istantaneo Ω [come risulta dalle (26)] e pel centro |
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entrambe pel polo istantaneo Ω [come risulta dalle (26)] e | pel | centro delle accelerazioni (in quanto annullandosi in esso |
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questa equazione, ove si immagini divisa | pel | tensore r di P 2 - P 1, esprime l’eguaglianza delle |
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proprietà caratteristica così dimostrata | pel | poligono delle forze permette, come già accennammo, di |
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o superficie, luogo delle infinite posizioni possibili | pel | punto, varia da istante ad istante, avremo per P, in luogo |
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Moti dei gravi. - Scelta, | pel | riferimento, una terna il cui asse delle y sia verticale ed |
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nella Dinamica del punto (determinando il valore π | pel | numero c che qui rimane incognito). |
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si mette in moto sotto una data sollecitazione, esiste | pel | sistema almeno uno spostamento virtuale, pel quale, |
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esiste pel sistema almeno uno spostamento virtuale, | pel | quale, contrariamente alla (1), il lavoro complessivo δL |
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a σ è parallela a p + χ, con in più la suddetta condizione | pel | senso se il vincolo non è bilaterale. |
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Restando | pel | momento nelle generalità, notiamo ancora una conseguenza |
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che ad ogni massimo o minimo del po tenziale corrisponde | pel | sistema olonomo una configurazione di equilibrio. |
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(v 1 Λ v 1) Λ v 3 non coincidono; in altre parole non vale | pel | prodotto vettoriale la proprietà associativa (cfr. n. 22). |
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caso particolare, in cui | pel | sistema si assumano come coordinate lagrangiane le |
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che, quando lo spostamento è attuabile con una rotazione, | pel | centro di questa passa l'asse del segmento che congiunge le |
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modi) realizzare facendo scorrere su due rette, passanti | pel | centro della circonferenza fissa, gli estremi di una corda |
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Nistri, 1909), pag. 301. Nella espressione ivi indicata | pel | resto, è da porre x = ε, α = 0, n = 2, e poi v = τε. Si |
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alla perpendicolare al piano del triangolo, condotta | pel | baricentro, vale (a, b, c lati del triangolo). |
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relativo alla perpendicolare al piano della corona condotta | pel | centro) due volte tanto [n. 27]. |
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problema delle autofunzioni, enunciato | pel | caso di due variabili, è il seguente: data una regione S |
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pressione incognita, considerata in B, è, | pel | principio di reazione, direttamente opposta alla reazione |
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parte, | pel | principio di reazione, il nodo P i subisce per effetto del |
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| Pel | principio dei moti relativi la velocità assoluta v a di |
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punto stesso, bensì di quel punto solidale colla terna Oxyz | pel | quale P si trova istantaneamente a passare. |
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nel piano xy la posizione di coordinate r, 0, saranno date, | pel | n. 33, da |
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Consideriamo, per esempio, la Poiché U* dipende da x | pel | tramite di ρ, ε, γ e i limiti di integrazione (così quelli |
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