Se i fatti accennati sopra, insieme ad altri, hanno permesso da lungo tempo di mettere fuori discussione la presenza, entro gli atomi, di elettricità
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Se una radiazione monocromatica, di lunghezza d'onda λ, si propaga (per onde piane) con velocità V lungo l'asse delle x, una qualsiasi componente f
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In un istante qualsiasi, la f è rappresentata graficamente, lungo l'asse x, da una sinusoide di lunghezza d'onda λ, la quale, col tempo, progredisce
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Al tempo O, la distribuzione della f lungo l'asse delle x è data da
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. Similmente si definiscono, con formule analoghe alla (65), le tre semilunghezze Ax, Ay, Az che danno una idea delle dimensioni del pacchetto lungo i tre assi.
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lungo l'asse x di entità concettualmente indeterminata, e di ordine di grandezza cosicchè, se prima di questa misura si conosceva la x, tale conoscenza
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in un certo istante. Difatti, se la particella stesse ferma, p. es. in P, e l'esperienza durasse abbastanza a lungo, sulla lastra L si formerebbe una
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Se fossero noti , sarebbero determinati ; bisogna invece osservare che la retta lungo la quale il quanto è stato diffuso non è in alcun modo
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, il quale si condensa, in forma di nebbia, sugli ioni prodotti dalla particella lungo il suo cammino (camera ad espansione, di Wilson). In entrambi
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(1) O meglio, la durata di un gruppo d'onde coerenti: se l'illuminazione durasse più a lungo, ma avvenissero ogni tanto dei bruschi cambiamenti di
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dove rappresenta la velocità lungo l'asse x prima della misura. Però va tenuto presente che la particella riceve un impulso nell'atto della
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: se l'illuminazione durasse più a lungo, ma avvenissero ogni tanto dei bruschi cambiamenti di fase, rappresenterebbe l'intervallo tra due di questi
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, definito dal principio di indeterminazione. Si deve dunque abbandonare la concezione intuitiva del moto continuo lungo una certa traiettoria, per fissare
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si propaghi per onde piane lungo l'asse x, e l'indice di rifrazione (indipendente da y e da z) vari con la x proporzionalmente a . In questi problemi
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Ha notevole interesse per le applicazioni (ad alcune delle quali si accennerà nel seguito) il problema del moto di una particella lungo una retta x
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), la densità varia lungo tale semiretta proporzionalmente a : nella fig. 40 è disegnata la curva R(r) per gli stati . Ha in teresse anche la
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emessa da un oscillatore vibrante lungo l'asse 0: ai salti corrisponde e : ciò significa che la radiazione corrisponde a quella emessa da un momento
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più lungo, e perciò non lo riportiamo, e ci limitiamo a riferire il risultato essenziale. Si trova che i tre integrali (nei quali, naturalmente, in
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, come prima approssimazione della meccanica ondulatoria, esporremo alcuni dei più notevoli risultati di questa teoria, che sarebbe troppo lungo o
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e , cosicchè la (298) si può anche scrivere (v. (297)e (297')), fissando il limite inferiore in e convenendo di eseguire l'integrazione lungo l'asse
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dell'energia magnetica, da aggiungere all'energia cinetica e potenziale dell'atomo: con abbiamo indicato il valore medio del campo H lungo l'orbita
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lungo l'asse x, cioè parallelamente alla direzione delle oscillazioni.
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Le direzioni di questi vettori si chiamano assi principali dell'o. l. , e qualunque vettore che giaccia lungo uno di questi assi viene dall'operatore
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rimbalzo. Il fotone diffuso non può lasciar traccia lungo la sua traiettoria, ma viene rivelato appena incontra un atomo C che lo assorba, poichè questo
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prodotta sul sistema dall'osservazione avrà prodotto un brusco cambiamento del vettore di stato. Si riconosce subito che deve giacere lungo un asse
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impulso lungo le direzioni y e z. Ciò è rispecchiato nel fatto che l'operatore x è incompleto. Si può però disporre l'esperienza in modo da essere certi
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della camera oscura, § 23, p. II) si comunica anche un impulso lungo le direzioni y e z. Ciò è rispecchiato nel fatto che l'operatore x è incompleto. Si
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l'osservazione di A col risultato , il vettore di stato viene a trovarsi lungo l'asse principale corrispondente al valore , di e Br di : perciò osservando
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che presentò per lungo tempo difficoltà apparentemente insuperabili.
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tanto più lungo, a partire da t = 0, quanto più lieve è la perturbazione). Allora le differiscono dalle per termini del primo ordine, cosicchè nel
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tanto più lungo, quanto minore è l'accoppiamento tra le due particelle, misurato dall'integrale che chiamasi «integrale di scambio».
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raccogliere solo gli elettroni diffusi in una determinata direzione ), il quale era collegato ad un galvanometro g: spostando il collettore C lungo l'arco
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lungo una traiettoria che, se il sistema è quasi-ergodico, finirà per riempire densamente tutta una ipersuperficie di energia costante.
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Accademia della crusca
