La ragione della distinzione sta nel comportamento delle soluzioni nell'intorno del punto : nel caso della singolarità fuchsiana qualunque integrale
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elettroni: carica - e, peso 1/1823 unità atomiche. Sono identici a quelli circolanti intorno al nucleo.
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È interessante farsi, mediante le formule precedenti, un'idea intuitiva del modo come è distribuita intorno al nucleo la funzione uu* cioè la «nuvola
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che chiamasi velocità angolare intorno ad O, in quanto dà il rapporto della variazione elementare dell’anomalia del punto a quella corrispondente del
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Viceversa, risulta da quanto precede che due moti armonici su due rette ortogonali, intorno al punto comune, i quali abbiano uguale ampiezza e ugual
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b) L’ipotesi h 0 (insieme con la h 2 > k) caratterizza i moti inversi di quelli dianzi discussi, onde è inutile spendervi intorno parole.
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onde infine, tenendo conto che α = β = 0, si ottengono, come casi particolari delle (6), le equazioni di un qualsiasi moto rotatorio, intorno all
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Più moti rotatori (anche non uniformi) intorno allo stesso asse si compongono in un moto rotatorio (in generale non forme) intorno allo stesso asse.
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Più moti rotatori uniformi intorno ad assi concorrenti in un punto si compongono in un moto rotatorio (uniforme) coll’asse passante per quel punto.
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rotatorio uniforme di velocità angolare ω parallela a V, intorno all’asse che, in codesta direzione comune ad ω e V, passa per il punto fisso Ω1 .
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uniforme di direzione ortogonale all’asse di quello, si ottiene un moto rotatorio uniforme avente la stessa velocità angolare intorno ad un asse
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sì muove di moto rotatorio uniforme intorno ad Ω1 (nn. 9-12) : onde risulta (Cap. II, § 9) che il moto (risultante) del punto generico P del sistema
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Ciò posto, per dare un interessante esempio di composizione di atti di moto, si considerino due atti di moto rigido intorno ad un medesimo punto
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Questo risultato va posto a raffronto con quelli del n. 14. Sulla composizione di moti rotatorii finiti, intorno ad assi concorrenti. Mentre in tal
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29. Analogo risultato sussiste nel caso in cui si compongono due atti di moto rotatori intorno ad assi paralleli,
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tre destrorse rispetto all’asse orientato rispettivo: 1°) la rotazione φ intorno a ζ, con che si ottiene la tersa Ωξ1η1ζ in cui l'asse coincide colla
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) che l’incremento d Θ dell’angolo di mutazione corrisponde ad una rotazione elementare dell’angolo d Θ (in verso destrorso) intorno alla linea dei
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, animata di moto traslatorio di velocità v 0, si muova con moto rotatorio di velocità angolare ω intorno all’asse, solidale con Oxyz, che passa per O ed è
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§ 7. - Moti rigidi intorno ad un punto fisso e precessioni regolari.
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Abbiamo visto (n. 26 del Cap. prec.) che la condizione (15) è costantemente verificata pei moti rigidi intorno ad un punto fisso e per quelli
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intorno all’asse istantaneo di moto e di una traslazione infinitesima lungo l’asse stesso.
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Un notevole esempio di moti rigidi intorno ad un punto fisso è fornito dalle cosiddette precessioni regolari. Esse possono definirsi, in relazione
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generatori, l’una costante nello spazio, l’altra costante nel sistema rigido. Se ω1 è la velocità S intorno ad f ed ω2 quella di f intorno a p, la
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Se nel moto di un sistema rigido resta fisso un punto O (cfr. n. 26 del Cap. prec.), si ha ad ogni istante un atto di moto rotatorio intorno ad un
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Durante la precessione regolare, il parallelogramma di ω1 , ω2 supposti applicati in O, pur ruotando uniformemente intorno al suo lato disposte lungo
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19. Precessione regolare della terra. - Un notevole esempio di precessione regolare è fornito dal moto della Terra intorno al suo centro O ed anzi
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Si sa dalla Cosmografia elementare che la Terra ruota uniformemente intorno al suo asse polare r nel verso antiorario (cioè nel verso da Ovest ad Est
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Terra, con che risulta Rispetto a questa orientazione degli assi la rotazione della Terra intorno ad f appare destrorsa, quella di f intorno a P
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rotatorio (intorno ad un asse perpendicolare alla giacitura prefissata) o traslatorio (in una direzione parallela a codesta giacitura) implica che ogni atto
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b) B' è allineato con A e B e coincide con A. In tal caso, basta al nostro scopo far ruotare il piano di 180° intorno al punto medio di AA' (e di BB').
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(nel modo ora detto) da ciascuna di esse intorno all’altra.
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onde, tenuto conto della rigidità, si conchiude senz’altro che in quell’istante l’atto di moto è rotatorio intorno al punto I, centro istantaneo di
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posizione di un suo punto M (coordinate) e un ulteriore parametro per fissare la sua orientazione intorno ad M.
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dove dO rappresenta lo spostamento del centro di riduzione e dt la rotazione elementare (intorno all’asse istantaneo passante per O).
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Perciò, immaginando di far ruotare intorno ad AB il piano considerato, si può assimilare l’anello P ad un punto vincolato a muoversi all’interno o
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per ogni M' appartenente ad un certo intorno di M (e non coincidente con M).
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codesta parte di C rimpicciolisca intorno ad un punto, in modo che il suo volume tenda allo zero, avremo, al limite,
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. Supponiamo che quando il volume S si fa tendere allo zero, intorno ad un dato suo punto P, il rapporto (3) tenda ad un limite determinato e finito
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Così, se dS è un elemento generico di campo intorno ad un punto P e si denotano con dm la massa dell’elemento, con δ la distanza di P dall’asse r
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Se, comunque γ tenda allo zero intorno a P, codesto integrale tende ad un limite finito e determinato, questo limite dicesi integrale (generalizzato
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le quali, quando si faccia tendere γ a zero intorno a P, tendono (n. 12) alle
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e ciò (si noti bene) qualunque sia la forma della cavità σ immaginata in S e comunque essa si faccia tendere allo zero intorno a P.
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potenziante che costituisce l’immediato intorno di O.
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un piano π sia circondato tutto intorno da un piccolo orlo sporgente, per modo che il solido non possa strisciare su π, ma solo arrovesciarsi intorno
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Per una curva piana, esso coincide (n. prec.) col piano della curva; ma, per una curva sghemba, varia in generale da punto a, punto. Nell’intorno del
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Coi dati numerici precedenti, a = 1 km. non supera a 0. Prendendo la freccia più conveniente (cioè intorno ad un terzo di km.) quale sarà la massima
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Notiamo ancora che nell’intorno di P la curva è tutta situata da quella banda del piano rettificante (b, t) verso cui è diretta la normale principale
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81 . Segno della torsione. - Abbiamo visto (n. 75) che una curva, nell’ intorno d’un suo punto generico P, si scosta dal piano osculatore in P per
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È appena necessario rilevare che, se si considera un campo di pochi chilometri nell’intorno di un punto qualsiasi della superficie, il vettore G sarà
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’intorno di una posizione di equilibrio il potenziale delle due forze: peso e forza centrifuga].
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Accademia della crusca
