questi | gli | autovalori cercati, e gli stessi si troverebbero per ed . |
Fondamenti della meccanica atomica -
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questi gli autovalori cercati, e | gli | stessi si troverebbero per ed . |
Fondamenti della meccanica atomica -
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una costante ed f una funzione qualunque. Per esempio, tra | gli | operatori citati sopra, sono lineari gli operatori , mentre |
Fondamenti della meccanica atomica -
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Per esempio, tra gli operatori citati sopra, sono lineari | gli | operatori , mentre non sono lineari gli operatori log, sin, |
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sopra, sono lineari gli operatori , mentre non sono lineari | gli | operatori log, sin, cos, ecc. |
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| gli | elementi della matrice si può dunque prendere (1) Si |
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espressioni un fattore della forma , con arbitraria, ma | gli | autovalori risulterebbero, come si riconosce subito, gli |
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ma gli autovalori risulterebbero, come si riconosce subito, | gli | stessi. Ciò corrisponderebbe a moltiplicare i versori, che |
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corrisponderebbe a moltiplicare i versori, che individuano | gli | assi nello spazio hilbertiano, per fattori di modulo 1, il |
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queste uguaglianze tra matrici in uguaglianze tra | gli | elementi corrispondenti, e indicando con En gli elementi |
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tra gli elementi corrispondenti, e indicando con En | gli | elementi diagonali della matrice , cioè gli autovalori |
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con En gli elementi diagonali della matrice , cioè | gli | autovalori cercati, si ha (1) In questo problema, numeriamo |
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ondulatoria dello stesso problema in cui abbiamo numerato | gli | autovalori , etc. |
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matrice, come questa, in cui tutti | gli | elementi sono nulli tranne quelli sulla diagonale |
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rispetto ai suoi assi principali, da una matrice diagonale: | gli | elementi diagonali di questa sono gli autovalori |
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matrice diagonale: gli elementi diagonali di questa sono | gli | autovalori dell'operatore». |
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per | gli | spostamenti reversibili devesi assumere il segno di |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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devesi assumere il segno di uguaglianza, mentre per | gli | irreversibili può valere l’uno o l’altro segno. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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evidente che valgono per | gli | operatori gli ordinari teoremi sulle potenze, p. es. = (n, |
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evidente che valgono per gli operatori | gli | ordinari teoremi sulle potenze, p. es. = (n, m interi, |
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in O l’origine delle coordinate, e dirigiamo | gli | assi secondo gli spigoli, con che le equazioni delle sei |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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O l’origine delle coordinate, e dirigiamo gli assi secondo | gli | spigoli, con che le equazioni delle sei facce sono |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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relazione si traduce nella seguente relazione tra | gli | elementi (ricordando che gli elementi di sono della forma , |
Fondamenti della meccanica atomica -
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nella seguente relazione tra gli elementi (ricordando che | gli | elementi di sono della forma , e quelli di devono risultare |
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espressioni un fattore della forma , con arbitraria, ma | gli | autovalori risulterebbero, come si riconosce subito, gli |
Fondamenti della meccanica atomica -
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ma gli autovalori risulterebbero, come si riconosce subito, | gli | stessi. Ciò corrisponderebbe a moltiplicare i versori, che |
Fondamenti della meccanica atomica -
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corrisponderebbe a moltiplicare i versori, che individuano | gli | assi nello spazio hilbertiano, per fattori di modulo 1, il |
Fondamenti della meccanica atomica -
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la diffusione (se chiamiamo | gli | angoli formati con gli assi coordinati dalla direzione |
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la diffusione (se chiamiamo gli angoli formati con | gli | assi coordinati dalla direzione nella quale il quanto è |
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nel centro di gravità, le seconde tre (n. prec.), perché | gli | assi coordinati sono gli assi principali d’inerzia. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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le seconde tre (n. prec.), perché gli assi coordinati sono | gli | assi principali d’inerzia. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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lor volta, le u, v, w, in quanto sono le componenti secondo | gli | assi mobili del vettore v 0 che secondo gli assi fissi ha |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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secondo gli assi mobili del vettore v 0 che secondo | gli | assi fissi ha le componenti son date da |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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| Gli | elettroni sono uno dei costituenti essenziali di tutti gli |
Enciclopedia Italiana -
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elettroni sono uno dei costituenti essenziali di tutti | gli | atomi nei quali essi sono sempre presenti in numero |
Enciclopedia Italiana -
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nell'atomo, v. atomo. Essendo contenuti in tutti | gli | atomi, gli elettroni sono naturalmente sempre presenti in |
Enciclopedia Italiana -
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nell'atomo, v. atomo. Essendo contenuti in tutti gli atomi, | gli | elettroni sono naturalmente sempre presenti in qualsiasi |
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| Gli | autovalori sono dunque |
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con | gli | operatori (hermitiani) |
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per | gli | stati stazionari |
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quale, introducendo | gli | operatori |
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sono | gli | autovalori cercati. |
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applicando | gli | operatori ottenuti alla . |
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traiettoria e per componenti | gli | scalati |
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l’uguaglianza per | gli | spostamenti reversibili. |
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allora (trascurando | gli | infinitesimi di ordine superiore) |
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ove si introducano | gli | N r vettori a k . i di componenti a'k.i, a''k.i, a'''k.i e |
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N r vettori a k . i di componenti a'k.i, a''k.i, a'''k.i e | gli | Ns vettori a j . k di componenti α'j . i, α''j . i, α'''j . |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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| gli | spostamenti virtuali sono caratterizzati dall’unica |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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si potrebbero anche scrivere, esplicitando | gli | operatori, |
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che la conseguente limitazione per | gli | spostamenti virtuali |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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si può anche scrivere, scambiando | gli | indici di sommatoria, |
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| Gli | spostamenti virtuali rimangono allora sottoposti a |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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| gli | elementi della matrice di perturbazione sono dati da |
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con | gli | operatori corrispondenti , questa espressione si trasforma |
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una superficie σ e situato su di essa, sono irreversibili | gli | spostamenti che tendono a staccarlo da σ (dalla parte |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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da σ (dalla parte consentita dal vincolo), reversibili | gli | ∞1 spostamenti tangenziali. Per due punti collegati da un |
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e supposti localizzati a filo teso, sono irreversibili | gli | spostamenti che avvicinano i due punti, reversibili quelli |
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di cono e supposta a contatto con essa, sono irreversibili | gli | spostamenti che la staccano dalla superficie del cono, |
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se si designano con Δx, Δy, Δz | gli | incrementi |
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| gli | autovalori dell'operatore x sono tutti i numeri reali x', e |
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individuato dalla funzione (75). Tali assi sono proprio | gli | «assi continui» introdotti al § 1: difatti la proiezione di |
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la y si deve annullare ad entrambi | gli | estremi: |
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chiameremo equazione unidimensionale di Schrödinger (per | gli | stati stazionari). |
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| gli | autovalori della (183') sono tutti i numeri dispari |
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questa rappresenta un’effettiva limitazione per | gli | spostamenti del sistema. |
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| Gli | autovalori di un o. l. hermitiano sono (come si dimostrerà, |
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di questo teorema, cosicchè si può dire in tal caso: | gli | o. l. ed hanno gli stessi autovalori e le stesse |
Fondamenti della meccanica atomica -
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cosicchè si può dire in tal caso: gli o. l. ed hanno | gli | stessi autovalori e le stesse autofunzioni. |
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| gli | operatori definiti al § 50 si trovano subito le formule: |
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| Gli | elementi diagonali restano arbitrari (purchè reali) e si |
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| gli | elementi della matrice di perturbazione risulteranno (v. |
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risulta che le rispettive componenti secondo | gli | assi sono date da |
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queste si traducono nelle seguenti relazioni tra | gli | elementi delle matrici |
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| gli | elementi simmetrici rispetto alla diagonale principale sono |
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alla diagonale principale sono coniugati. (In particolare, | gli | elementi della diagonale principale risulteranno reali). |
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dalla quale è derivato il nome del fenomeno, è la seguente. | Gli | atomi del vapore conterrebbero degli oscillatori aventi |
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che si riscontrano nella luce emessa. Se noi illuminiamo | gli | atomi con luce di una di queste frequenze, gli oscillatori |
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illuminiamo gli atomi con luce di una di queste frequenze, | gli | oscillatori corrispondenti, trovandosi sollecitati da un |
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introducendo le notazioni vettoriali anche per | gli | operatori, si riassumono nella formula |
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primi due termini in un'unica sommatoria, conviene definire | gli | operatori |
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risultano per le componenti secondo | gli | assi della velocità v le espressioni |
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