L'equazione si dirà autoaggiunta se ha la forma seguente (analoga alla (12))
fisica
Pagina 130
Ricordiamo che la componente è della forma
fisica
Pagina 170
(con k' e reali) e scriveremo la (174') nella forma
fisica
Pagina 187
Cerchiamo di integrare questa equazione con una serie della forma
fisica
Pagina 194
Ognuna di queste funzioni è della stessa forma dalla u trovata nel problema unidimensionale (§ 35, form. 149): come si è visto in quel caso, possiamo
fisica
Pagina 212
con che l'equazione assume la forma
fisica
Pagina 225
In questo caso l'equazione (258), per x tendente a , tende alla forma
fisica
Pagina 228
la forma
fisica
Pagina 281
o, in forma esplicita,
fisica
Pagina 362
Se poi G è una funzione delle q e delle p della forma
fisica
Pagina 382
Questa relazione si traduce nella seguente relazione tra gli elementi (ricordando che gli elementi di sono della forma , e quelli di devono risultare
fisica
Pagina 404
Indichiamo, come prima, con le autofunzioni del sistema imperturbato, le quali hanno la forma
fisica
Pagina 405
Supponiamo dunque che il termine perturbatore dell'hamiltoniana sia della forma
fisica
Pagina 409
nella forma generica hermitiana
fisica
Pagina 416
ovvero, in forma esplicita,
fisica
Pagina 426
ossia, in forma esplicita:
fisica
Pagina 439
Si noti che l'equazione di continuità (263) assume, con le notazioni (306), la forma
fisica
Pagina 444
e la (319) assume la forma
fisica
Pagina 446
Un secondo modo di soddisfare le (334) consiste nel prendere le della forma
fisica
Pagina 452
Applichiamo ora questo operatore alle della forma (338) o della forma (341), osservando che
fisica
Pagina 453
Si osservi che per r tendente all'infinito queste equazioni tendono alla forma
fisica
Pagina 454
e sotto questa forma appare come una identità algebrica fra simboli di punti.
fisica
Pagina 10
Potendosi scrivere queste disuguaglianze sotto la forma
fisica
Pagina 103
onde l’equazione della traiettoria assumerà la forma
fisica
Pagina 117
ha la forma
fisica
Pagina 139
talché le (6) assumeranno la forma
fisica
Pagina 162
con P - P 1 parallelo ad ω, si può scrivere sotto la forma
fisica
Pagina 174
cosicché alla equazione precedente si potrà dar la forma
fisica
Pagina 176
Ciò posto, esprimendo v 1, v 2 sotto la forma
fisica
Pagina 22
ossia, sotto forma di determinante,
fisica
Pagina 23
e la (4) assume la forma
fisica
Pagina 242
vincoli di mobilità unilaterali espressi da relazioni della forma
fisica
Pagina 308
e quindi la forma definitiva di r sarà:
fisica
Pagina 396
Basta scriverli sotto la forma
fisica
Pagina 505
Comunque, prendendo l’equazione del piano sotto la forma
fisica
Pagina 566
Queste relazioni vettoriali fra le tensioni sono identiche nella forma alle (4) del n. 5, che intercedono fra gli sforzi nel caso dell’equilibrio di
fisica
Pagina 586
Le proiezioni verticali l i sin αi si possono così esprimere sotto la forma
fisica
Pagina 588
essa assume la forma
fisica
Pagina 590
In secondo luogo, potendosi scrivere la seconda delle (43) sotto la forma
fisica
Pagina 627
talché, nella immediata prossimità di P gli sviluppi tayloriani di x, y assumeranno la forma
fisica
Pagina 631
Sarebbe un utile esercizio il ritrovarle, dando forma esplicita all’equazione simbolica
fisica
Pagina 655
la quale, ove si tenga conto delle (9), assume la forma
fisica
Pagina 667
Poiché questa equazione si può scrivere esplicitamente sotto la forma
fisica
Pagina 669
ossia, sotto forma cartesiana, da
fisica
Pagina 677
talché la B 1 = 0 abbia la forma
fisica
Pagina 679
j ≤ 0 rispettivamente, possiamo dare una interpretazione espressiva della forma parametrica (19) delle condizioni di equilibrio. Scritte sotto la
fisica
Pagina 681
Ne consegue lo sforzo di trazione p tg ψ sotto la forma
fisica
Pagina 710
Se indichiamo con v questa costante, l’equazione oraria assume la forma
fisica
Pagina 85
che, integrate, danno le equazioni del moto sotto la forma
fisica
Pagina 94
sistema di coordinate generali ortogonali, tali cioè che l'energia cinetica, che è in genere una forma quadratica delle ó, sia una forma quadratica
fisica
Pagina 519
Accademia della crusca
