viene, per la cercata | espressione | del potenziale nei punti interni alla crosta potenziante, |
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nella (318) questa | espressione | di , e la, (329) per p, si ottiene per l'espressione |
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Dalla | espressione | caratteristica (10) della velocità di un punto generico si |
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una volta mediante la (58), perveniamo all’annunciata | espressione | dell’accelerazione radiale |
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(v. form. 245 e 246) per , ci permette di scrivere l' | espressione | completa dell'autofunzione corrispondente ai numeri |
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l’espressione di ζ' in termini di ζ, eliminando fra tale | espressione | e la (15), si perviene alla cercata equazione polare di l. |
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dalla | espressione | dell’integrale generale |
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sempre > O. Sviluppando questa | espressione | si ha |
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Q N o, rispettivamente, vi entra, secondo che la | espressione | stessa risulta positiva o negativa. |
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la (32) dà per i coefficienti l' | espressione | |
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queste derivate nella | espressione | di si ha |
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questa | espressione | di nella derivata della prima delle (42) |
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questa | espressione | nella (255) si ha, con facile calcolo, |
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assai facile completarle con un’analoga | espressione | di |
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p. es. , osserviamo che la sua | espressione | in meccanica classica è |
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calcolare questa | espressione | conviene trattare separatamente i due casi di e : |
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con gli operatori corrispondenti , questa | espressione | si trasforma nell'operatore |
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| espressione | del principio di indeterminazione per una particella nello |
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analitica dell'osservabile G in funzione delle q e delle p, | espressione | che tiene luogo di definizione della G e che, come si è |
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corrispondente a G risulti hermitiana. Costruita questa | espressione | G(q, p), essa si potrà interpretare come una relazione tra |
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tal caso si ha dalla | espressione | di e dalla (218): |
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la derivata di con la sua | espressione | (87) si ha (ricordando la (5')): |
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questa | espressione | di Ί nella (21') e teniamo presente la relazione |
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sviluppare questa | espressione | si osservi che, per la (190) e la prima delle (182), |
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