Ad ogni modo, entro un campo d’osservazione non troppo largo, si può, in una prima approssimazione, ritenere che nel moto dei gravi l’accelerazione
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lunghezza del tratto comandato dal fucile, cioè del segmento MN entro cui cadono le estremità delle gittate corrispondenti a traiettorie che non
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onde risulta che queste due derivate si annullano insieme; cioè se durante il moto di un sistema rigido l’asse di moto ha direzione fissa entro il
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traslazione infinitesima lungo quest’asse. Può darsi che, anche al variare del tempo, l’asse di moto resti fisso entro il sistema S o, ciò che è lo stesso
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13. Viceversa, ogni moto rigido piano, definito dal rotolamento di una circonferenza c entro una circonferenza γ di raggio doppio si può (in infiniti
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periodico quanto alle circostanze geometriche) si attua col rotolamento della circonferenza c di diametro (2) entro una circonferenza di diametro doppio
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qualunque possano ingranare tra loro, essendo rappresentati nella serie tutti i numeri di denti (entro certi limiti), e quindi (n. 52) (almeno
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, continue e derivabili (fino al 2° ordine almeno) entro un determinato campo di valori per codesti argomenti.
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2. Ad un dato istante, cioè per un dato valore di t, le (2) o (2'), al variare di q l, q 2,... , q n entro il rispettivo campo di valori forniscono
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(pallina entro un imbuto). Preso il vertice come origine e l’asse della falda di cono come asse delle z, i punti giacenti su codesta falda o interni ad essa
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, reversibili quelli che ne mantengono inalterata la distanza. Infine per la sferetta costretta a restare entro una falda di cono e supposta a
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riconoscere i limiti, entro cui è giustificato il prescinderne.
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, entro cui è giustificato il prescinderne. , si conclude che la forza F ha intensità uguale a quella del peso equilibrante e direzione e verso uguali a
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derivabili (entro il campo C per le x, y, z ed entro un certo determinato campo di variabilità per ).
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Si ha dunque che: Qualunque sia il cammino descritto dal punto di applicazione di una forza conservativa entro il suo campo, il lavoro da essa
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P 0 alla posizione P, lungo un cammino qualsiasi entro il campo di forza. Vien così resa fisicamente intuitiva la indipendenza del concetto di
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posizione di partenza dopo aver descritto entro il campo un cammino chiuso, il lavoro totale della forza è nullo.
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dell’elica e la potenza con cui funziona il motore sono, almeno entro certi limiti, a disposizione dello sperimentatore, e possono quindi risguardarsi
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Charles Augustin Coulomb, n. a Angoulême nel 1736, m. a Parigi nel 1806. Dopo aver esercitata per alcuni anni la professione d’ingegnere, entrò nel
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esercitata per alcuni anni la professione d’ingegnere, entrò nel corpo del Genio; fu membro dell’Istituto di Francia e, negli ultimi anni della sua vita
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Il punto P potrà assumere ogni possibile posizione entro il diedro di sezione normale o sulle facce di esso, ma non attraversare le facce stesse. È
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Ora manifestamente entro E non possono aversi per l’anello P posizioni di equilibrio, giacché quando il filo è lento, l’anello si può assimilare ad
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Proponiamoci infine di determinare le condizioni di equilibrio di un punto vincolato a restare su di una data curva c (pallina scorrevole entro un
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Invero, riferendoci al caso concreto di una pallina scorrente entro un tubetto, siamo indotti a ritenere che, ogni qualvolta la pallina, pur essendo
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Una pallina pesante può scorrere entro un tubo circolare, il cui coefficiente d' attrito è f. Qual è la porzione di tubo, entro cui la pallina può
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Questo rapporto ha un senso fisicamente determinato anche per un corpo C qualsiasi, purché le dimensioni del corpo siano tali che entro la regione
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4. Per precisare analiticamente le legge di distribuzione della massa entro un corpo, occorre introdurre il concetto di densità.
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masse distribuite con continuità entro un campo a tre, o due, o una dimensione; vale a dire di un corpo, o superficie, o linea materiale C.
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indefinitamente protratto) come l’omologa componente dell’attrazione complessiva, esercitata sul punto P dalle masse distribuite con continuità entro S. Di qui
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Analogamente, nel caso di masse distribuite con continuità entro un campo S (a una, a due o a tre dimensioni) si presenta spontaneo il problema di
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dimensioni, si immagini entro S e intorno a P un piccolo campo γ, p. es. una sfera di centro P e raggio δ abbastanza piccolo e si consideri il campo S*,che
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Precisamente supponiamo che la f (Q|λ) sia integrabile entro S (n. prec.), qualunque sia il valore di λ entro Λ; e che di più, ove si rinchiuda il
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I risultati precedenti, sotto opportune condizioni, si estendono anche al caso in cui la f (Q|λ) abbia entro S per un certo valore λ0 di λ un punto P
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Sotto queste ipotesi l’integrale (6) è ancora funzione determinata e continua di λ entro l’intervallo Λ. Se poi esiste la gode delle stesse proprietà
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in quanto si tratta dell’integrale ad 1 dimensione di una funzione che presenta, entro il campo d’integrazione, un infinito del 1° ordine.
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ρ' R. Se quindi si considera sul segmento OP quel punto P', che dista ρ' da O, siamo certi che P' cade entro la sfera.
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potenziale si conserva costante, entro tutta la cavità e il suo valore numerico si calcola subito sommando i potenziali elementari.
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componenti dell’attrazione entro i limiti della convenuta approssimazione.
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Siamo così condotti ad ammettere il seguente principio (postulato caratteristico dei solidi, da ritenersi praticamente valido entro quei limiti di
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punti di contatto (le solite reazioni d’attrito radente), ma anche (entro certi limiti) con un opportuno momento. Ciò induce a ritenere che fenomeni
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resto assai prossimo a z = 0 (restandone alquanto al di sotto entro il perimetro d’appoggio), data l'ipotesi che gli scorrimenti verticali dei
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Due sfere pesanti omogenee stanno in equilibrio entro un involucro pure sferico, a contatto (privo di attrito) fra loro e coll’involucro. Un tale
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soltanto in un piccolo scorrimento dell’asse entro il mozzo per cui l’appoggio si sposta (in avanti) diciamo da B in C (cfr. la seconda delle figure
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, entro questo campo, sensibilmente costante, in grandezza e direzione.
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È stato poi constatato, passando ad una più accurata approssimazione, che la stessa formula (21) risponde anche quantitativamente (entro il
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Accademia della crusca
