l'equazione delle autofunzioni diviene, | detto | un autovalore generico |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
| detto | giratore o raggio di girazione di S rispetto alla retta r. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
questo caso, | detto | v 0, il valore della densità nel punto O, si ha |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
| Detto | ds* l’arco elementare di l*, proiezione dell’arco ds di l, |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
es., l'o. l. | detto | laplaciano, di cui si fa grande uso in fisica matematica, |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
A agisce (nel | detto | piano verticale) una trazione orizzontale τ, che fa |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
tempi e degli spazi, possiamo riassumere quanto si è dianzi | detto | nell’enunciato seguente: |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
sarà in generale, come si è | detto | al § 29, della forma (133') (somma o integrale di infinite |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
compatibilità di due osservazioni è simmetrica, come si è | detto | al § 16. |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
quanto si è | detto | a proposito della (118) queste relazioni tra operatori |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
(185) si hanno poi, a meno di un fattore costante, le il | detto | fattore si determina imponendo la condizione |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
in che consiste tale procedimento, | detto | epicicloidale perché specialmente usato nel caso in cui l e |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
| Detto | k il coefficiente di proporzionalità, p il peso del |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
caso asse centrale del sistema qualsiasi retta parallela al | detto | momento. Potremo così parlare di asse centrale per |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
se è interno all'intervallino , altrimenti è nullo: perciò, | detto | il tratto comune (eventualmente nullo) ai due intervalli |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
di M, giacerà tutta al disopra, o tutta al di sotto del | detto | piano tangente. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
per quanto s’è | detto | or ora, varrà il segno superiore se si tratta di una elica |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
nulle all'infinito se le serie si riducono a polinomi: | detto | n' il grado di questi, dovrà essere a tal uopo , e quindi, |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
ha in primo luogo il così | detto | teorema della media, certamente valido per ogni funzione |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
la ragione che indicheremo tra un momento) è quello così | detto | a evolvente, in cui AB è un arco di evolvente (di una |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
storico della teoria (per il quale rinviamo a quanto si è | detto | nella parte I) nè pretende di darne una giustificazione |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
Il fatto che, nei casi in cui (come si è | detto | alla fine del § precedente) le onde di De Broglie |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
| Detto | O un punto qualsiasi del piano (indipendente da s) si |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
è diversa da zero) passa sempre per un punto O, | detto | centro del moto. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
mentre non sono compatibili le misure di due componenti del | detto | momento. |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
e il lavoro è positivo; per ogni spostamento reversibile, | detto | angolo è retto e il lavoro è nullo. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
corrisponde al del cap. I) ha uno dei valori che abbiamo | detto | autovalori dell'equazione differenziale. Così le |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
dell'equazione di Schrödinger. In ciò sta, come si è | detto | nella parte I, uno dei più brillanti risultati della |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
abbiamo | detto | ora si riferisce solo alle frequenze delle righe spettrali, |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
B' non giace sulla retta AA'. | Detto | O il punto di intersezione degli assi di AA', BB' (cioè |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
l'espressione (329) del momento angolare: abbiamo già | detto | infatti che nella teoria rigorosa questo risulta espresso |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
al campo magnetico esterno (sia pur debolissimo). Difatti, | detto | l'angolo che il vettore p (che è normale al piano |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
di indeterminazione (generalizzando così quanto si è | detto | al § 36 per il problema unidimensionale): basta riprendere |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
quando comincia ad agire la perturbazione, il | detto | stato non è più stazionario, e la del sistema nel tempo da |
Fondamenti della meccanica atomica -
|
d’inerzia rispetto ad ogni retta r passante per O. Infatti, | detto | L uno dei due punti, in cui r incontra l’ellissoide, sarà, |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
un sistema e la probabilità del suo stato. Da quanto si è | detto | risulta infatti che ω (E) si piò ritenere proporzionale |
Enciclopedia Italiana -
|