che prova che le si trasformano | come | le componenti di un quadrivettore invariante, come volevasi |
Fondamenti della meccanica atomica -
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come le componenti di un quadrivettore invariante, | come | volevasi dimostrare. |
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| come | assi coordinati, la (21) si riduce, come è noto, alla forma |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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come assi coordinati, la (21) si riduce, | come | è noto, alla forma particolare |
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al 1925, secondo le vedute odierne non deve essere inteso | come | una fedele pittura della realtà intraatomica, ma solo come |
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come una fedele pittura della realtà intraatomica, ma solo | come | una sua approssimazione: tuttavia esso conserva grande |
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tuttavia esso conserva grande importanza sia | come | mezzo euristico, sia come mezzo didattico, sia infine |
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conserva grande importanza sia come mezzo euristico, sia | come | mezzo didattico, sia infine perchè fornisce la base di un |
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importa rilevare | come | generalmente l’influenza dell’attrito sia tutt’altro che |
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l’influenza dell’attrito sia tutt’altro che trascurabile e | come | anzi, per molti dispositivi pratici, essa diventi |
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dispositivi pratici, essa diventi addirittura essenziale, | come | mostreremo su di un esempio concreto ai nn. 38, 39. |
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(n. 39) della evoluta di una epicicloide, determinata | come | luogo dei centri di curvatura. Ora (come si sa dal Calcolo |
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dei centri di curvatura. Ora (come si sa dal Calcolo e | come | del resto segue immediatamente dalla nozione di centro di |
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di una generica curva piana c si può anche definire | come | l’inviluppo c' della normale di c, ossia come quella curva |
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definire come l’inviluppo c' della normale di c, ossia | come | quella curva che ha per tangenti le normali della |
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per costruirne una evolvente, si può notoriamente procedere | come | segue: |
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le ordinarie leggi dell'elettromagnetismo e prendendo | come | densità elettrica e come densità di corrente i valori medi |
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dell'elettromagnetismo e prendendo come densità elettrica e | come | densità di corrente i valori medi |
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questo stesso moto al sistema di coordinate polari che ha | come | polo l'origine O, come semiasse polare il semiasse positivo |
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sistema di coordinate polari che ha come polo l'origine O, | come | semiasse polare il semiasse positivo delle x e come verso |
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O, come semiasse polare il semiasse positivo delle x e | come | verso positivo delle anomalie (da misurarsi in radianti) |
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appar così | come | una nuova grandezza cinematica, che, ove si prescinda dal |
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ove si prescinda dal suo carattere vettoriale, è definita | come | rapporto di una velocità ad un tempo. Perciò, ove siansi |
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di una velocità ad un tempo. Perciò, ove siansi adottati | come | unità, di misura degli spazi e dei tempi il metro e il |
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spazi e dei tempi il metro e il secondo, si può assumere | come | unità di accelerazione «l’accelerazione di l m/sec. 2», |
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segmenti omologhi) si può in particolare interpretare | come | il rapporto delle lunghezze dei due pendoli. Donde sotto |
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rate di oscillazione di due pendoli simili stanno tra loro | come | le radici quadrate delle rispettive lunghezze, come del |
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loro come le radici quadrate delle rispettive lunghezze, | come | del resto segue anche dal n. 27. |
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moto rototraslatorio, in quanto esso può riguardarsi tanto | come | un moto composto, quanto come un moto generato per |
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esso può riguardarsi tanto come un moto composto, quanto | come | un moto generato per trascinamento. |
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alle costatazioni sperimentali testé accennate, si ammette | come | postulato che, comunque si immagini suddiviso un corpo in |
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suddiviso un corpo in punti materiali, si ottiene sempre, | come | somma delle masse di codesti punti, un medesimo numero, si |
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codesti punti, un medesimo numero, si è condotti a definire | come | massa di un corpo la somma delle masse dei punti materiali, |
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quantità in parentesi può interpretarsi | come | il momento risultante delle due forze F ed F' rispetto |
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od anche, essendo nullo il momento delle pressioni, | come | il momento risultante di tutte le forze attive. D’altra |
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attive. D’altra parte il primo membro può risguardarsi | come | risultante, nel senso dell’asse, di tutte le forze attive |
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ponendo, | come | precedentemente, |
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| come | si dovrebbe procedere. |
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La precedente definizione di lavoro | come | integrale di lavori elementari acquista un senso più |
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alla origine del concetto di integrale, si pensa L | come | limite di una conveniente somma. |
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caso poi di manca, | come | si è detto, la soluzione (341), vale a dire può avere solo |
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| come | mostra la (73). Inoltre le autofunzioni sono ortogonali e |
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(v. § 10, p. II) detti due intervalli infinitesimi, si ha, | come | si riconosce facilmente tenendo presente la (72): |
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| come | si può verificare facilmente. |
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- Nel sistema tecnico considerato al n. prec. Si è assunta | come | unità primitiva quella di peso e si è definita come |
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assunta come unità primitiva quella di peso e si è definita | come | derivata quella di massa in base alla relazione |
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| come | nei §§ precedenti, le |
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l’ascissa x | come | variabile indipendente, e l'ordinata y come funzione, si |
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l’ascissa x come variabile indipendente, e l'ordinata y | come | funzione, si può dare alla relazione testé ricavata la |
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| come | si vede, |
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ponendo | come | sopra |
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(246), | come | pure la (246'), si ,può considerare formalmente come una |
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(246), come pure la (246'), si ,può considerare formalmente | come | una equazione nella , ovvero, più esplicitamente, come un |
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come una equazione nella , ovvero, più esplicitamente, | come | un sistema di due equazioni nelle due funzioni (con k = 1, |
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fatto induce a considerare il nucleo non | come | un corpuscolo elementare al pari dell'elettrone, ma come un |
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come un corpuscolo elementare al pari dell'elettrone, ma | come | un sistema in generale complesso, e tale veduta è |
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| come | nel caso di una particella sola. |
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| come | è noto dalla geometria, |
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| Come | immediata conseguenza dell’equazione |
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noti che non sono costanti | come | cs e , ma variano periodicamente e lentamente: la loro |
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rispetto alla frequenza del fattore principale di , | come | la perturbazione è piccola rispetto all'energia. Se la |
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periodo di variazione di , così da poter riguardare queste | come | costanti, essa si può approssimativamente identificare con |
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sulla meccanica ondulatoria la non veniva interpretata | come | una densità di probabilità, o una densità media, ma come |
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come una densità di probabilità, o una densità media, ma | come | una densità vera, cosicchè l'elettrone veniva concepito |
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una densità vera, cosicchè l'elettrone veniva concepito | come | una distribuzione continua di elettricità, di densità |
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il vettore definito dalla (137) veniva interpretato | come | densità vera (non media) della corrente elettrica, ed in |
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nello schema del principio di indeterminazione, | come | è stato mostrato nei §§ precedenti. |
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| come | pure sono evidentemente permutabili due o due |
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analoghi a quello dell'elio sono forniti, | come | è naturale, dagli ioni , i quali hanno due elettroni come |
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come è naturale, dagli ioni , i quali hanno due elettroni | come | l'atomo di He, e differiscono da questo solo per il nucleo: |
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con l'esperienza è anche in questi casi eccellente, | come | mostra la tabella seguente, che dà i valori del termine |
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di qualche chilometro altera di ben poco così la intensità | come | la direzione. Dell’entità delle alterazioni possiamo |
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Dell’entità delle alterazioni possiamo renderci conto | come | segue: |
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della sollecitazione rispetto alla verticale di M, l’asta, | come | si è or ora osservato, mantiene il suo centro su codesta |
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conservandosi orizzontale, il sistema si può trattare | come | se fosse dotato di un solo grado di libertà. Sotto questo |
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la relazione che intercede fra δh, δφ, assumiamo | come | origine delle coordinate il punto M, come asse z la |
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δh, δφ, assumiamo come origine delle coordinate il punto M, | come | asse z la verticale MN, come asse x la retta orientata MA, |
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delle coordinate il punto M, come asse z la verticale MN, | come | asse x la retta orientata MA, come y la perpendicolare ad |
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asse z la verticale MN, come asse x la retta orientata MA, | come | y la perpendicolare ad xz, orientata in modo che il verso |
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| come | al n. 11, sussiste la identità |
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cui le precedenti rientrano | come | casi particolari. |
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si opera | come | nel caso precedente, ponendo |
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prodotto scalare F x d P, valutato | come | prodotto dell’intensità della forza per la componente ρdζ |
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riduce manifestamente a k dζ, talché kζ si può risguardare | come | potenziale del campo. |
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| Come | al n. prec. si ha sensibilmente |
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così che mentre, | come | si è detto, è vano ricercare delle leggi di movimento dei |
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detto, è vano ricercare delle leggi di movimento dei fotoni | come | si possiedono per i corpuscoli materiali, possediamo però |
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Il prec. teor. permette senz’altro di dimostrare che, | come | si è preannunziato dapprincipio, nel caso dei solidi le |
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cardinali dell’equilibrio sono non soltanto necessarie, | come | avviene per ogni possibile sistema materiale, ma anche |
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sistema (n. 13) mostra ovviamente dove sta il baricentro e | come | sono diretti i relativi assi principali. Assumendoli allora |
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sono diretti i relativi assi principali. Assumendoli allora | come | assi coordinati, si può dire (n. 22) che tutto si riduce ad |
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a l'area considerata (come misura e anche | come | campo), e assumiamo l'asse di rotazione per asse Ox; |
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poi lo spostamento effettivo, sempre considerato | come | virtuale, è irreversibile, l’enunciato b) si giustifica |
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l’enunciato b) si giustifica induttivamente, ricorrendo | come | al n. 3 all’analisi diretta dei casi tipici e ammettendo la |
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la continuità delle reazioni, il che, supposte continue, | come | avviene nella maggior parte dei casi, le forze direttamente |
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ora al caso di , conviene prendere | come | soluzioni fondamentali |
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| come | variano i momenti d’inerzia rispetto ad assi paralleli; |
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ne segue subito (poichè le trasformazioni di Lorentz, | come | è noto, formano gruppo) che tale matrice esiste per una |
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una trasformazione di Lorentz qualunque, e si può costruire | come | prodotto di infinite matrici del tipo (325). |
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un generico intervallo di tempo Δt, è a ritenersi diretta | come | F ed uguale in valore assoluto ad hΔt = kΔtF, con k |
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ad hΔt = kΔtF, con k indipendente così dal punto materiale, | come | dalla forza che gli è applicata. |
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| come | variano i momenti d' inerzia rispetto ad assi concorrenti. |
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