Notiamo che in ogni caso la (11) si può scrivere
Pagina 10
Analogamente a quanto si è fatto nel caso della velocità, prendiamo le mosse dallo studio dell’aspetto intrinseco del moto supponendo prefissata la
Pagina 102
nella fase accelerata; mentre nel caso a 0 si verificheranno le circostanze rispettivamente contrarie.
Pagina 104
13. Nel caso di due soli vettori v 1, v 2 (non paralleli) il risultante
Pagina 11
29. Esaminiamo dapprima il caso cioè il caso in cui la velocità iniziale v 0 è verticale (o nulla). In tale ipotesi la prima delle (28') si, riduce
Pagina 112
31. Più interessante è il caso in cui la velocità iniziale è diretta (obliquamente) verso l'alto.
Pagina 116
C) h 2 = k (il che implica k > 0, salvo il caso h = k = 0).
Pagina 135
La (59) diventa in tal caso
Pagina 144
mentre per l'accelerazione assoluta vale ancora l'espressione (9), pocanzi ottenuta nel caso del moto di trascinamento rotatorio uniforme. Ciò appare
Pagina 200
6. In una precessione regolare (cfr. nn. 15-18) si ha in ogni caso
Pagina 223
Come caso particolare della proposizione testé stabilita, si ritrova il teorema di Chasles (n. 4).
Pagina 230
Supponiamo, per fissar le idee, di trovarci nel caso a) (rotazioni discordi).
Pagina 265
che sono in ogni caso contradditorie.
Pagina 297
Ragionando come nel caso degli spostamenti possibili, salva la potesi che qui il tempo non varia, si trova per gli spostamenti virtuali, nel caso di
Pagina 299
le quali, sommate, dànno, come nel caso del vettore unico, la formula
Pagina 30
talché nel nostro caso dovranno soddisfare ad esse le coordinate di tutti i punti della sfera.
Pagina 305
Esso comprende due affermazioni, l’una relativa al caso di un punto in quiete, l'altra al caso di un punto già animato da una certa velocità.
Pagina 322
Sempre nel caso di forze costanti, dalle identità evidenti
Pagina 348
5. Lavoro delle forze posizionali. - In questo caso, per il calcolo del lavoro, non è necessaria, come nel caso generale considerato dianzi, la
Pagina 351
la quale non è se non un caso particolare della equazione fondamentale della Dinamica
Pagina 367
, dipende da un insieme di condizioni e di circostanze, che è necessario valutare e discutere caso per caso, e che talvolta rendono addirittura
Pagina 378
In quest’ultimo caso, non si potrà desumere dalla enunciata condizione di equilibrio alcuna effettiva indicazione sul comportamento, in condizioni
Pagina 399
Nel primo caso si può effettivamente avere una reazione (appartenente, beninteso, alla falda esterna del cono d’attrito); nel secondo caso la σ non è
Pagina 407
Nel secondo caso, l’analogo lavoro risulta negativo; e l’equilibrio è per conseguenza instabile.
Pagina 417
Infatti, nel caso del piano, ove si assuma su di esso il punto O, vi giacciono manifestamente tutti i vettori P i - O e quindi per la (8) anche il
Pagina 428
Per il caso particolare α = π/2 (semicirconferenza) AB = 2r, S = πr e risulta
Pagina 437
od anche, avendosi in ogni caso x = R + ξ,
Pagina 464
corrispondente alla (1) del caso finito, salvo che la somma si è cambiata in un integrale.
Pagina 476
Nel caso generale, in cui R ≠ S, il sistema equivale ad un unico vettore parallelo ai dati, coll’origine in un punto C (detto anche in tale caso
Pagina 48
18. Passiamo al caso di un punto potenziato esterno; e premettiamo una osservazione geometrica.
Pagina 486
Nel caso di una crosta omogenea (μ costante) si trova subito eseguendo le integrazioni indicate:
Pagina 489
La stessa relazione sussiste pertanto in ogni caso.
Pagina 508
In questo caso, detto v 0, il valore della densità nel punto O, si ha
Pagina 508
Per provarlo, consideriamo dapprima il caso di tre soli punti di appoggio P 1, P 2, P 3 e, per fissare le idee, supponiamoli non allineati, per
Pagina 532
In ogni caso, dalla (7') che può scriversi
Pagina 541
Nel caso accennato nel n. prec., in cui
Pagina 547
Nel caso particolare in cui μ = λ (solaio di forma quadrata) le equazioni testé scritte si ottengono dalla prima con una semplice sostituzione
Pagina 562
Si faccia la trattazione del caso generale in cui μ λ.
Pagina 563
[Limitandosi al caso tipico in cui il peso dell'asta è trascurabile di fronte ad N, si trova
Pagina 564
32. Caso di forti tensioni.- Un caso particolare che merita di essere rilevato, è quello di un filo fortemente teso agli estremi, con che si intende
Pagina 607
34. Torniamo al caso generale di una sollecitazione continua (nn. 17-22) e riprendiamo l'equazione vettoriale
Pagina 610
Perciò la prima delle (36) si può scrivere, in questo caso,
Pagina 613
che si sa in ogni caso integrare (cfr. Cap. II, n. 41).
Pagina 633
Infine, nel caso di un punto costretto a restare su di una curva (priva di attrito)
Pagina 677
dove, nel caso del collegamento rigido, varrà soltanto il segno di eguaglianza. In una configurazione di equilibrio (a filo teso nel secondo caso, se
Pagina 681
Risulta appunto di qui che, escluso il caso ideale d’un attrito nullo, l’appoggio deve essere eccentrico, non può cioè seguire nel punto più basso
Pagina 698
Si ritrova così, anche per il caso pratico, la stessa condizione del numero precedente.
Pagina 700
31. Va rilevato che l’angolo ζ, (rigorosamente eguale a π, quando si ha un avvolgimento diretto fra due pulegge eguali) è in ogni caso abbastanza
Pagina 719
Analoga costruzione della coppia equivalente, nel caso in cui il risultante sia nullo.
Pagina 76
lunghezza P della perpendicolare abbassata da O sulla tangente in P sarà in tal caso (nel caso opposto bisognerebbe cambiare il segno)
Pagina 77
Accademia della crusca
