verticalmente in basso, che si manifesta nei gravi cadenti dalla posizione di quiete.
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accelerazione costante e diretta verticalmente in basso, che è la stessa per tutti i corpi.
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28. Moti dei gravi. - Scelta, pel riferimento, una terna il cui asse delle y sia verticale ed orientato verso il basso, dimodoché il piano xy risulti
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rispondente all’intuizione fisica, del moto di un grave lanciato verticalmente in basso, o abbandonato a se stesso dalla condizione di quiete.
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onde si tratta di una parabola ad asse di simmetria verticale, passante per l’origine e volgente la concavità verso il basso (si ricordi
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Se cioè se la velocità iniziale è diretta in basso obliquamente, oppure è orizzontale, l’istante (30) del passaggio pel vertice V è anteriore o (se
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’azione della velocità sono simmetriche rispetto all’asse della parabola e il senso è verso l’alto su OV, verso il basso su VL.
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La figura del n. seg. mostra l’andamento dei tre tipi di epicicloide accorciata, ordinaria, allungata (procedendo dall’alto in basso).
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è diretta verticalmente dall’alto in basso. Ora, dopo avere applicato la data forza F ad un punto materiale libero P, immaginiamo di collegare a
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, in cui la normale interna è verticale e diretta verso il basso.
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verticalmente verso il basso. Poiché su di una superficie di rotazione la normale in ogni suo punto giace nel piano meridiano passante per esso, le
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20° dal punto più basso (nel senso che il raggio della sfera passante per la posizione di equilibrio forma un angolo di 20° colla verticale). Il
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muoversi sopra una sfera, il cui punto più basso è proprio la posizione di partenza, verticalmente sottostante ad O. Ne consegue che, a partire da una
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, esso non appartiene esattamente al piano z = 0, ma ne dista (verso il basso) di una piccola quantità z i. Questa z i, si potrà anche risguardare come
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Mostrare che, nella posizione di equilibrio il baricentro del triangolo deve trovarsi sulla verticale del centro della sfera (verso il basso
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sollecitata (oltreché dai pesi direttamente applicati e dalla reazione del muro in A) da una forza R 2 (verso il basso) in B' e da una forza R 1
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Ove la (15) si riferisca ai due assi ξ, η, paralleli e di verso concorde ad x, y e aventi l’origine nel punto più basso della parabola, cioè nel suo
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) la misura della proiezione orizzontale dell’elemento. La forza che lo sollecita è dunque p dx, verticale verso il basso; cosicché la forza unitaria è
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Naturalmente, essa risulta, minima, ed eguale alla sua componente orizzontale costante φ, nel punto più basso della funicolare (x = 0) .
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Il dislivello fra gli estremi della gomena e il suo punto più basso dicesi freccia di inflessione: denotandola con f e osservando che essa non è
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decrescendo, mentre x varia da x = - ∞ ad x = 0; raggiunge per x = 0 il minimo (positivo) (punto più basso o vertice V della catenaria) e cresce poi
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L’asse (orizzontale) delle x, cui è riferita la (31), dicesi base della catenaria e l'ordinata, essenzialmente positiva, del punto più basso chiamasi
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In particolare, dalla (33) risulta confermata la circostanza, prevedibile a priori, che la tensione è minima nel punto più basso V della funicolare
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Ammesso infatti che gli estremi A, B siano da banda opposta rispetto al punto più basso del filo (ciò che accade certamente quando essi si trovano al
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ove si supponga l’origine degli assi nel punto più basso, e, se gli attacchi sono ad egual livello, la freccia f, la lunghezza l del filo e la
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e basta notare che nel punto più basso è T = φ, per concludere che la costante è nulla e per ritrovare l'equazione
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9. In una catenaria, fra l’inclinazione ζ della tangente sull’orizzonte e la lunghezza s dell’arco, contato a partire dal vertice (punto più basso
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quella di B sul punto più basso della gomena (freccia), a la portata, 2p il peso del ponte per metro corrente, determinare la massima tensione, cui si
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Si potrà ritenere che su ogni elemento ds di filo, agisca una forza verticale (verso il basso) proporzionale alla proiezione orizzontale dell
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Ove si supponga l’asse delle z verticale e diretto verso il basso, e sia m i la massa di un generico elemento P i, la forza F i applicata in P i avrà
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il peso p (verticale verso il basso);
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Risulta appunto di qui che, escluso il caso ideale d’un attrito nullo, l’appoggio deve essere eccentrico, non può cioè seguire nel punto più basso
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Ben si intende poi che C (pur non coincidendo col punto più basso B) deve necessariamente cadere al disotto di O: altrimenti R 2 (che ha, per ipotesi
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Qual è il punto di applicazione di R 2 ? In generale, non sarà B (punto più basso del mozzo), come accadrebbe se la ruota non girasse (cfr. la fig. a
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Accademia della crusca
