| alla | prima l'o. l. , alla seconda , si ottiene rispettivamente |
Fondamenti della meccanica atomica -
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alla prima l'o. l. , | alla | seconda , si ottiene rispettivamente |
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in base | alla | Ψ = - Φ A e alla prima delle (2*), (3*) che |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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in base alla Ψ = - Φ A e | alla | prima delle (2*), (3*) che |
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che, badando | alla | relazione tra p e k e alla (158), si identifica con la |
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che, badando alla relazione tra p e k e | alla | (158), si identifica con la (63). Da ciò si vede che le due |
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Da ciò si vede che le due indeterminazioni e sono soggette | alla | limitazione imposta dalla (66), che si scrive ora |
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il peso di un corpo C, comunque suddiviso, è sempre eguale | alla | somma dei pesi delle singole parti; cosicché, in base alla |
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alla somma dei pesi delle singole parti; cosicché, in base | alla | definizione del n. prec., si è condotti ad attribuire anche |
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definizione del n. prec., si è condotti ad attribuire anche | alla | massa la proprietà additiva, per cui la massa di un corpo è |
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proprietà additiva, per cui la massa di un corpo è eguale | alla | somma delle masse delle sue parti, qualunque sia il modo in |
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di riferir la (11) | alla | terna Ωξηζ, otterremo l’espressione della velocità |
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i membri di codesta equazione rispetto a t. Poiché rispetto | alla | terna Ωξηζ, che per ipotesi è fissa rispetto alla Oxyz, il |
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rispetto alla terna Ωξηζ, che per ipotesi è fissa rispetto | alla | Oxyz, il punto O e i vettori i, j, k, sono costanti, si |
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Solaio | alla | Serlio . - Dati quattro muri a sezione rettangolare, non |
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impiantito con quattro travi eguali, di lunghezza inferiore | alla | dimensione minima del rettangolo d’appoggio, purché |
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minima del rettangolo d’appoggio, purché superiore | alla | metà dell’altra dimensione. |
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le funzioni (1). Notiamo che quest’equazione si ridurrebbe | alla | (5) del n. 4 del Cap. prec., se il punto P fosse immobile |
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n. 4 del Cap. prec., se il punto P fosse immobile rispetto | alla | terna Oxyz, cioè se il moto relativo (l) si riducesse alla |
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alla terna Oxyz, cioè se il moto relativo (l) si riducesse | alla | quiete (relativa), rimanendo costanti le x, y, z. |
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nel nostro caso, ove, in base | alla | µ = λ 3 rispecchiante la similitudine materiale e alla |
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base alla µ = λ 3 rispecchiante la similitudine materiale e | alla | (24), si esprima mediante λ e ν, il valore |
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, la commensurabilità fra Θ e 2π equivale | alla | razionalità, di ossia alla commensurabilità dei due raggi |
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fra Θ e 2π equivale alla razionalità, di ossia | alla | commensurabilità dei due raggi a, b, della rulletta e della |
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punto di vista si riconosce immediatamente che J appartiene | alla | parallela condotta per J alla MT' IT'' (tangente comune ai |
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che J appartiene alla parallela condotta per J | alla | MT' IT'' (tangente comune ai due profili coniugati). |
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da risguardarsi all’infinito in direzione perpendicolare | alla | base stessa. Perciò la JΓλ diviene presentemente la |
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Perciò la JΓλ diviene presentemente la perpendicolare | alla | base per P'. |
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convenzionale, chiamiamo assoluto il moto di P rispetto | alla | terna fissa, relativo quello rispetto alla terna mobile. |
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di P rispetto alla terna fissa, relativo quello rispetto | alla | terna mobile. Infine diciamo moto di trascinamento il moto |
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mobile Oxyz e di tutti i punti solidali con essa rispetto | alla | terna fissa. |
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| alla | ipotesi (3). |
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poi lo spostamento è ortogonale | alla | forza, il lavoro è nullo; e, viceversa, se una forza (non |
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dà un lavoro nullo, codesto spostamento è ortogonale | alla | forza. |
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appena necessario avvertire che | alla | determinazione dell’evoluta si può giungere agevolmente |
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p. es. esprimendo le coordinate ξ*, η* del punto Γ in base | alla | identità vettoriale |
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l'hermiticità, deve essere . Siffatti operatori, applicati | alla | (238), sostituiscono le funzioni con due loro combinazioni |
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due loro combinazioni lineari, secondo lo schema (conforme | alla | regola di moltiplicazione delle matrici): |
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cioè che la sua energia sia (le sono, come si sa, soggette | alla | restrizione , che equivale alla normalizzazione di ). |
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sono, come si sa, soggette alla restrizione , che equivale | alla | normalizzazione di ). |
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precise condizioni, del n. 25 e dobbiamo quindi rispondere | alla | questione, associando alla equazione (16') la relazione |
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25 e dobbiamo quindi rispondere alla questione, associando | alla | equazione (16') la relazione limite (14) [o (14'), quando |
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che: Le evolventi delle circonferenze concentriche | alla | rulletta, e interne ad essa, hanno per profili coniugati |
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evolventi di circonferenze interne e concentriche | alla | base. |
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applicando gli operatori ottenuti | alla | . |
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troverà allora, analogamente | alla | (35): |
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ha, in base | alla | (9), |
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articolato sotto la sollecitazione Σ, basterà riferirsi | alla | sollecitazione Σ*; e le condizioni così ottenute si |
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e le condizioni così ottenute si riporteranno senz’altro | alla | Σ. Naturalmente, quando l’equilibrio è possibile, |
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casi forze interne diverse; ma trovate le Φ*, Ψ* relative | alla | Σ* si risale immediatamente alle Φ, Ψ del caso reale in |
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che le osservazioni empiriche, da cui ci faremo guidare | alla | formulazione dei suaccennati principi, non hanno e non |
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prese, se non un valore di orientamento e di stimolo | alla | nostra induzione intuitiva. |
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perviene | alla | condizione di equilibrio |
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fissa l’ipotesi del n. 29 che la rulletta sia esterna | alla | base. Ove sia invece la rulletta interna alla base (o |
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sia esterna alla base. Ove sia invece la rulletta interna | alla | base (o viceversa), tutto procede concettualmente in modo |
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in modo analogo. Quanto alle formule e in particolare | alla | rappresentazione parametrica delle traiettorie, si verifica |
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che il piano delle due velocità v τ , v r , tangente in P | alla | L (in quanto contiene la generatrice per P e la tangente |
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L (in quanto contiene la generatrice per P e la tangente | alla | t), coincide col piano di v τ e v a tangente (per analoghe |
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col piano di v τ e v a tangente (per analoghe ragioni) | alla | Λ; e poiché lo stesso ragionamento si può ripetere per ogni |
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corrisponde assume una larghezza inversamente proporzionale | alla | lunghezza totale del gruppo d'onde (o alla durata |
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proporzionale alla lunghezza totale del gruppo d'onde (o | alla | durata dell'emissione). |
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si potrà scrivere, analogamente | alla | (8'), |
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in punti di una retta a, ciascuno di essi ha, rispetto | alla | a, momento nullo, cosicché riesce nullo altresì il momento |
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riesce nullo altresì il momento risultante M a, rispetto | alla | a, dell’intero sistema Σ. In altre parole, ove si prenda |
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a, il momento risultante M di Σ rispetto ad O è ortogonale | alla | a. |
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equivalente | alla | condizione simbolica della Statica. |
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h costante), si arrivava | alla | formula |
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sarà dato dalla formula, corrispondente | alla | (23), |
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| alla | a Θ, ricordiamo (n. 20) che |
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(163) equivale | alla | seguente relazione tra e |
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sommando e badando | alla | (33') si ha |
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essenziale condizione che la terna Ωξηζ sia fissa rispetto | alla | Oxyz ben altrimenti vanno le cose se la nuova terna è in |
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vanno le cose se la nuova terna è in moto rispetto | alla | primitiva, come vedremo in seguito (Cap. IV). |
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trascurabile, verrebbe manifestamente a mancare ogni base | alla | induzione newtoniana, per cui si estendono alla Dinamica |
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ogni base alla induzione newtoniana, per cui si estendono | alla | Dinamica dell’Universo i principi sperimentalmente |
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la proprietà distributiva rispetto | alla | somma geometrica |
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distingueremo la velocità e l’accelerazione di P rispetto | alla | terna fissa da quelle rispetto alla terna mobile, chiamando |
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di P rispetto alla terna fissa da quelle rispetto | alla | terna mobile, chiamando assolute le prime, relative le |
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prima, con una quadratura, si perviene | alla | |
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generico della matrice sarà, conformemente | alla | (23), |
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si è introdotta la notazione, analoga | alla | (172), |
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far vedere che rispetto a un qualsivoglia piano tangente | alla | superficie σ, il centro di gravità G giace dalla stessa |
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stessa banda di σ, giacché allora esso deve appartenere | alla | regione inviluppata dai vari piani tangenti, cioè, appunto, |
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invece la proprietà distributiva rispetto | alla | somma (geometrica): |
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| alla | equazione precedente si potrà dar la forma |
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introducendo l'impulso p = mv e badando | alla | (117) |
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si perviene | alla | preannunciata rappresentazione del vettore v |
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con la derivata (assoluta) di v rispetto | alla | terna Ωξηζ, che anche qui, per comodità di locuzione, |
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fissa, e con o la derivata (relativa) di v rispetto | alla | terna mobile Oxyz, introduciamo come ausiliare una terza |
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altre parole, per calcolare la potremo riferirci, anziché | alla | Ωξηζ, alla terna ausiliare Ox 1 y 1 z. |
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per calcolare la potremo riferirci, anziché alla Ωξηζ, | alla | terna ausiliare Ox 1 y 1 z. |
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ad un valore determinato di λ (ci riferiamo per ora solo | alla | y(1) od alla y(2)), ma la somma di tutte quelle |
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determinato di λ (ci riferiamo per ora solo alla y(1) od | alla | y(2)), ma la somma di tutte quelle corrispondenti ad un |
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