in cui v rappresenta la velocità ed F la forza agente sul corpuscolo. La legge (12) che, con opportune ipotesi, può anche dedursi, per corpi dotati
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come un campo centrale agente su ciascuna delle particelle e uguale, presso a poco, al valor medio della forza esercitata su di essa dall'altra (azione
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includere nell'approssimazione zero una parte della forza di interazione, schematizzandola come un campo centrale agente su ciascuna delle particelle e
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risulta che ogni qualvolta si annulla la forza totale F agente sul punto, si annulla del pari l’accelerazione; talché, se in un certo intervallo di
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agente su di un punto materiale di massa unitaria, sia o possa considerarsi come determinabile in corrispondenza, ad ogni atto di moto del punto, cioè
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per cui bisogna moltiplicare la forza del campo per avere la forza agente sul corpo considerato) si identifica colla massa inerte (cioè [n. 14] col
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la forza totale F, agente su di un punto materiale P di massa m, dipenda dalla posizione del punto, dalla sua velocità e dal tempo, il moto di P deve
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di un piano d’appoggio) e la forza viva o forza con moto. E la scuola del Leibnitz valutava appunto la forza agente su di un punto mobile mediante la
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moto. E la scuola del Leibnitz valutava appunto la forza agente su di un punto mobile mediante la energia cinetica impressa al punto, il che è esatto, se
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dm 3 di acqua distillata, a 4°C e a 760 mm. di pressione atmosferica (o meglio il peso agente sul Chilogrammo-campione che è un particolare cilindro
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tenere in considerazione) che supporremo agente nel piano xOy. Se la F risulta interna all’angolo nessuna delle due pareti si oppone al moto di P, il
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La differenza essenziale, rispetto al caso finora considerato di un punto P esterno all’agente (cioè al campo occupato dalle masse potenzianti), sta
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è manifesto che se il punto potenziato P (x, y, z) va a sovrapporsi o tende ad un punto Q (ξ, η, ζ) del corpo agente, la funzione integranda diventa
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e con finite (malgrado la singolarità della funzione sotto il segno per P interno all’agente).
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3. Dalla definizione stessa di forze interne e dal principio di reazione discende per esse una notevole proprietà. Poiché ogni forza interna f agente
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più forze, applicate ad un medesimo punto del sistema, si sostituisce la rispettiva risultante o, viceversa, se una forza agente su di un punto di S si
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può dire assicurata l’immobilità di O, qualunque sia la sollecitazione agente sul corpo, purché essa non sia tale da strappare il gancio o l'occhiello
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risultante delle forze agenti su quel tratto alla lunghezza del tratto stesso o, in altre parole, come la forza totale agente su di un tratto di filo
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sollecitazione continua agente sull’intero corpo; e denotiamo con F A, F B le risultanti delle forze applicate rispettivamente a σ1, σ2 e con M A, M B i
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, lo sforzo agente su ogni elemento superficiale di σ (per sé assimilabile ad un punto materiale) è, per il principio di reazione, direttamente opposto a
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ogni singola F i (forza totale agente sul generico punto P i del sistema) è data, istante per istante, in funzione della configurazione del sistema e
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dell’attrazione terrestre G, così quest’ultima è sensibilmente la sola forza agente su P. Sarebbe quindi necessario e sufficiente elidere G per
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e la forza centrifuga, agente sull’unità di massa, alla distanza δ dall’asse polare, risulta eguale ad ω2 δ. Per un punto P della superficie, alla
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dal giorno alla notte ed è tanto più intensa di regola quanto più alto è il Sole sull'orizzonte. Ciò indica l’origine solare dell'agente ionizzante
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Accademia della crusca
