| Abbiamo | quindi |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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| Abbiamo | dunque |
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| abbiamo | |
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| Abbiamo | pertanto: |
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nella (20) | abbiamo | |
Fondamenti della meccanica atomica -
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| abbiamo | indicato con 2p, |
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| Abbiamo | pertanto il teorema : |
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di P- O e v. | Abbiamo | dunque |
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| abbiamo | già ottenuto direttamente al n. 31. |
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| Abbiamo | così nelle (19) le espressioni di infinite sollecitazioni |
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V' è quindi quello che | abbiamo | chiamato potenziale di risonanza. |
Fondamenti della meccanica atomica -
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queste relazioni, risolvendo rispetto a τ e a μ, | abbiamo | |
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Nelle considerazioni precedenti | abbiamo | esplicitamente supposto che il punto P fosse distinto dal |
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| abbiamo | ottenuto l'integrale che figura nella (68), la quale perciò |
Fondamenti della meccanica atomica -
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| Abbiamo | stabilito d'altra parte, tra entropia S e probabilità π la |
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questo | abbiamo | voluto rammentarla, pur non potendo qui soffermarci ad |
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Sin qui non | abbiamo | fatta alcuna ipotesi sul segno di v. Ora dalla |
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se si suppongono soddisfatte le condizioni dell’enunciato, | abbiamo | anzitutto la relazione di equivalenza |
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è una determinata funzione vettoriale del tempo, con a(t), | abbiamo | per definizione |
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risultante delle prime è un dato della questione e lo | abbiamo | indicato con γ. |
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NUOVE STATISTICHE. - | Abbiamo | fin qui considerata la legge di ripartizione di Boltzmann |
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lo scopo che | abbiamo | in vista, è vantaggioso prendere in considerazione il moto |
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conto dei 2 volantini dei pedali | abbiamo | altri due parametri. Il grado di libertà è dunque |
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risultato e prima ancora sulla grandezza scalare che | abbiamo | indicato con T. |
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| abbiamo | già dimostrato al § 50 mediante la meccanica ondulatoria: |
Fondamenti della meccanica atomica -
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più pratici, perchè non escludono a priori gli attriti) che | abbiamo | seguito nei Cap. IX, XIII e XIV per stabilire le condizioni |
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ad ognuna delle categorie di sistemi ivi considerati. | Abbiamo | allora proceduto come segue: |
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per es. che sia T la tensione maggiore, | abbiamo | trovato allora che, quando l’equilibrio sussiste, |
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è certo verificata dalle nostre T A e T B. Noi le | abbiamo | infatti determinate, combinando le due equazioni |
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ai suoi assi e introducendo l’anomalia eccentrica u, | abbiamo | |
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ω* codesti vettori caratteristici presi rispetto al polo O, | abbiamo | senz’altro per la (11) |
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cui | abbiamo | escluso le potenze negative di perchè vogliamo che la |
Fondamenti della meccanica atomica -
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| Abbiamo | visto al n. 51 che ogni sistema di vettori applicati |
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O della terna mobile si assume sul relativo asse di moto, | abbiamo | |
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dimostrare quanto | abbiamo | ora enunciato, consideriamo la trasformazione di Lorentz |
Fondamenti della meccanica atomica -
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| Abbiamo | implicitamente supposto che la bicicletta non sia a ruota |
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f arbitraria, A' = B. Si trova dunque la condizione che | abbiamo | già espresso dicendo che l'equazione era autoaggiunta (v. § |
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queste trasmissioni di forze mediante fili | abbiamo | già usufruito in più esempi concreti (e in circostanze meno |
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e possono quindi essere portati fuori del segno integrale, | abbiamo | |
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tre primi addendi | abbiamo | rispettivamente il potenziale puntiforme e le correzioni di |
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è la curvatura c della linea nel punto considerato, | abbiamo | |
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- Conviene qui notare la connessione dei risultati, a cui | abbiamo | accennato, col terzo principio della termodinamica o |
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della continuità della sollecitazione). - Al n. 16 | abbiamo | studiato la configurazione di equilibrio delle gomene |
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egualmente su ciascuno di essi. In base a tale ipotesi, | abbiamo | trovato, come configurazione di equilibrio di ciascuna |
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di libertà, si riducono evidentemente a 3, come del resto | abbiamo | già osservato al n. 6. |
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elementi delle matrici e che | abbiamo | calcolato (e che intervengono anche in problemi di teoria |
Fondamenti della meccanica atomica -
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delle matrici e soddisfano le relazioni (156) e (157) (che | abbiamo | utilizzato solo particolarizzandole per j = k) anche per . |
Fondamenti della meccanica atomica -
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come una generalizzazione del postulato che al n. 4 | abbiamo | introdotto a render possibile la misura statica delle |
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le notazioni del n. 12, | abbiamo | nel caso presente due circostanze semplificatrici: ogni p i |
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in questo modo, si discute anche più comodamente di quanto | abbiamo | potuto fare al n. 16 nella ipotesi di una sollecitazione |
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tutte le celle in cui | abbiamo | diviso lo spazio delle fasi hanno egual volume, i numeri N |
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