§. 6 Moti ad accelerazione costante. Moti dei gravi.
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Se, riguardando ancora il secondo membro come una funzione di t composta mediante la 6, deriviamo ulteriormente rispetto a t e. poniamo in base alla
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(6')
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6. L’identità
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talché le (6) assumeranno la forma
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(6")
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Si può anche evitare ogni sviluppo materiale, ricordando che, supposti diversi da zero entrambi i vettori, in base alla (6) del n. 7, si ha
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§ 6. - Moti rigidi generali.
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che per V = 0 si riducono, com’è naturale, alle (6"), ove si ponga Θ = ωt.
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(6)
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§ 6. - Generazione di un moto rigido
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6. In una precessione regolare (cfr. nn. 15-18) si ha in ogni caso
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6. L’importanza della considerazione delle due traiettorie polari risulta dal fatto che: Durante il moto, la rulletta rotola, senza strisciare, sulla
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§ 6. - Moto del polo sulle traiettorie polari.
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(6)
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(6)
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(6) F + R = m a.
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§ 6. - Punto materiale vincolato e reazione.
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§ 6. - Sistemi equivalenti e riduzione dei sistemi.
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(6) P = P(s) ossia x = x(s), y = y(s), x = z(s)
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§ 6. - Dimensioni delle grandezze meccaniche e cambiamenti di unità. - Omogeneità.
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e lo stesso dicasi per un potenziale, nei casi in cui esiste, in quanto non è altro che un certo lavoro (n. 6).
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(6) q = f (q l, q 2,..., q n | r).
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(6')q = F (q l, q 2,..., q n| r| r').
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(6'') q = q l α, q 2 β, q 3 γ (1, 1, 1| r |r').
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(6)
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Osserviamo che la (6) per μ, costante (cioè indipendente da x, y, z) dà
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L’elemento dell’integrale di campo a tre dimensioni (6) si può rappresentare, in base alla (5) (e a meno di infinitesimi di ordine superiore), con
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6. Conformemente a quanto abbiam fatto per i campi a tre dimensioni, giova introdurre la densità media e la locale
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la quale, ove si tenga conto della (6) del n. 4, si può scrivere
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§ 6. - Ellissoide d’inerzia. - Assi principali. Casi particolari notevoli.
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(6)
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Sotto queste ipotesi l’integrale (6) è ancora funzione determinata e continua di λ entro l’intervallo Λ. Se poi esiste la gode delle stesse proprietà
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Ciò premesso, ricordando (n. 6) la definizione di differenza di due punti, poniamo
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(6) M a + M'a = 0.
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e di qui e dalla (6) consegue intanto che per l'equilibrio del nostro solido è necessario che le forze attive soddisfacciano alla condizione
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§ 6. - Nozioni sull’attrito volvente.
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(6) F 1 + Φ 1·2 = 0, F n – Φ n-1·n = 0.
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Le (5) diconsi equazioni indefinite dell’ equilibrio, le (6), relative ai nodi estremi, equazioni ai limiti.
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6. Naturalmente perché l’equilibrio del sistema articolato sia possibile devono essere soddisfatte, anche in questo caso come in ogni altro possibile
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Si rifletta, invero, che ciascuna delle equazioni (5) e (6), in quanto riguarda due o tre forze applicate ad un medesimo punto e quindi aventi tutte
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quando son verificate le equazioni (5), (6), il sistema delle forze esterne F i è vettorialmente equivalente a zero. Inoltre, se si sommano membro a
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Così è assodata la necessità delle (4), (5), (6). Ma queste sono anche sufficienti per l'equilibrio, inquantoché (col significato di tensione
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(6)
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§ 6. - Statica dei sistemi olonomi a quanti si vogliono gradi di libertà.Condizioni di equilibrio in coordinate lagrangiane.
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6. Rotazioni e rototraslazioni uniformi. - Forza centrifuga. - Gli assi di riferimento siano invece animati da un moto rotatorio uniforme.
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(6)
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1. in base alla legge fondamentale dell’attrito di rotolamento (Cap. XI, § 6), e ammettendo che lo sforzo di trazione sia sensibilmente applicato all
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§ 6. - Trasmissioni a cinghia.
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(6) P=P(q 1, q 2,... , q n),
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Accademia della crusca
