Art. 38. -
(1) Queste condizioni si presentano p. es. nel problema delle onde stazionarie in una corda fissa agli estremi. Un altro esempio si vedrà al § 38.
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esempio si vedrà al § 38.
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(38)
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l'equazione solo entro questo spazio, con la condizione al contorno : v. p. es. § 38.
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solo entro questo spazio, con la condizione al contorno : v. p. es. § 38. , sia convergente (il che richiede che la all'infinito sia infinitesima di
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sarebbe nelle condizioni studiate al § 38 (particella su un segmento) e quindi la sua energia potrebbe assumere solo certi livelli discreti ...: in una
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dato da una curva dall'andamento rappresentato nella fig. 38 con un massimo corrispondente alla distanza alla quale la forza diviene attrattiva: le
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Analogamente a quanto abbiamo fatto nel caso unidimensionale (§ 38), possiamo ora considerare brevemente il caso di una particella vincolata a
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ZS. f. Phys., 38 (1926), p. 518.
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In questo capitolo tratteremo anzitutto di un metodo assai notevole, dovuto a WENTZEL ZS. f. Phys., 38 (1926), p. 518. e BRILLOUIN C. R., 183 (1926
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(38)
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Ma, per la regola di moltiplicazione, questo non è che l'elemento (m, n) della matrice , ossia, per la (38), : quindi scriveremo
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approssimazione (218), la formula si identifica con la (177). Si osservi che i coefficienti a del § 38 (in cui si è trascurato di scrivere l'indice n) si
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(1 ZS.f. Phys. , 38, 803 (1926), e 40, 167 (1927).
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questa grandezza ad un modello fisico interpretandola come una espressione della densità elettrica: solo più tardi il BORN (1 ZS.f. Phys. , 38, 803
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(38') .
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Identificando la (38') con la relazione sperimentale (39), si ricava per la costante a il valore
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Questa formula (che per V piccolo coincide con la (38)) è stata verificata da esperienze eseguite da PONTE su elettroni veloci (fino a 17.250 volt
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Accademia della crusca
