(1) Queste condizioni si presentano p. es. nel problema delle onde stazionarie in una corda fissa agli estremi. Un altro esempio si vedrà al § 38.
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esempio si vedrà al § 38.
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(38)
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l'equazione solo entro questo spazio, con la condizione al contorno : v. p. es. § 38.
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solo entro questo spazio, con la condizione al contorno : v. p. es. § 38. , sia convergente (il che richiede che la all'infinito sia infinitesima di
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sarebbe nelle condizioni studiate al § 38 (particella su un segmento) e quindi la sua energia potrebbe assumere solo certi livelli discreti ...: in una
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dato da una curva dall'andamento rappresentato nella fig. 38 con un massimo corrispondente alla distanza alla quale la forza diviene attrattiva: le
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Analogamente a quanto abbiamo fatto nel caso unidimensionale (§ 38), possiamo ora considerare brevemente il caso di una particella vincolata a
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ZS. f. Phys., 38 (1926), p. 518.
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In questo capitolo tratteremo anzitutto di un metodo assai notevole, dovuto a WENTZEL ZS. f. Phys., 38 (1926), p. 518. e BRILLOUIN C. R., 183 (1926
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(38)
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Ma, per la regola di moltiplicazione, questo non è che l'elemento (m, n) della matrice , ossia, per la (38), : quindi scriveremo
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approssimazione (218), la formula si identifica con la (177). Si osservi che i coefficienti a del § 38 (in cui si è trascurato di scrivere l'indice n) si
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(1 ZS.f. Phys. , 38, 803 (1926), e 40, 167 (1927).
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questa grandezza ad un modello fisico interpretandola come una espressione della densità elettrica: solo più tardi il BORN (1 ZS.f. Phys. , 38, 803
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(38') .
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Identificando la (38') con la relazione sperimentale (39), si ricava per la costante a il valore
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Questa formula (che per V piccolo coincide con la (38)) è stata verificata da esperienze eseguite da PONTE su elettroni veloci (fino a 17.250 volt
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L’equazione del moto armonico è data (n. 5 dalla prima delle (38) del n. prec.
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A intervalli di tempo il punto P riprende la medesima posizione, con la stessa velocità e la stessa accelerazione, comerisulta dalle (38), (39), (40
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oraria [seconda delle (38)]
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(38 1) v
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38. Considerata la posizione P 1 assunta da P in un qualsiasi istante t 1 e le corrispondenti coordinate
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(38)
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38. Applicazione della costruzione del Savary. - Al medesimo risultato si arriva anche più semplicemente, in base al teorema geometrico del Savary (n
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Applichiamo il teorema del Savary, premettendo, come già al n. 38, le necessarie convenzioni.
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38. Nel caso finora escluso di un sistema di vettori con risultante nullo, sappiamo dal n. 33 che il momento risultante è indipendente dal centro di
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(38)
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(38')
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diventi addirittura essenziale, come mostreremo su di un esempio concreto ai nn. 38, 39.
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38. Attrito nell’appoggio di fili su superficie scabre. - Si è visto al n. 35 che se un filo, teso agli estremi A e B da due forze F A ed F B, si
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(38)
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(38)
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Per conseguenza, supponendo f costante, la (38) dà
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38. Avendo riconosciuto ai vettori - λk a k.i, - μk a k.i il carattere di reazioni esercitate sul generico punto P i dai singoli legami, B k = 0 e U
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38. Secondo approssimazione. - Quando si tien conto di χ, si ha l’equazione vettoriale
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Accademia della crusca
