(30)
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alle condizioni agli estremi (β). Difatti, prendendo tali autofunzioni nella forma (30) ed incorporando nei coefficienti (che denoteremo con an e bn
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fino a 0: andamento qualitativamente rappresentato dalla fig. 30. La zona AB costituisce ciò che chiamasi una barriera di potenziale: una particella
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Nel caso, più generale, della fig. 30, si troverebbe (mediante un procedimento di approssimazioni successive) un risultato qualitativamente analogo a
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Ciò posto, dalla (30) e dalla (32) si ricava per le nuove componenti l'espressione seguente (si badi alla (5')):
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di Schrödinger (v. § 30 p. II) che ora possiamo scrivere nella forma
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Phys. Rev., 30, 664 (1927).
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DEMPSTER e BATHO Phys. Rev., 30, 664 (1927). , i quali ultimi, mediante un interferometro a gradinata, hanno ottenuto frange di interferenza anche quando la
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questo riguardo come le componenti di un ordinario momento angolare, le quali soddisfano, come si è dimostrato al § 30, le relazioni di permutazione
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. in un campo centrale. In tal caso abbiamo dimostrato (v. § 30) che, nella teoria di Schrödinger, si mantiene costante il momento dell'impulso rispetto
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e che , come risulta dalla (284), è permutabile con , con , e anche con V (perchè, come si è visto al § 30, in coordinate polari , e V è indipendente
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§ 30 si sono trovate per gli ordinari momenti angolari.
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(1 Phys. Rev., 30, 705 (1927); J. Chem. Ed., 5, 1041 (1928).
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Descriveremo ora schematicamente le prime memorabili esperienze di DAVISSON e GERMER (1 Phys. Rev., 30, 705 (1927); J. Chem. Ed., 5, 1041 (1928). .
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tensione di questa si poteva variare la velocità degli elettroni (nelle esperienze descritte la tensione variava da 30 a 370 voli). I diaframmi
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e quindi la (30) diviene
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concordemente confermato la validità della formula Vedasi p. es. i nn.30 e 35 della bibl.
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Accademia della crusca
