Art. 22. -
(22)
Pagina 102
dove cn è una costante arbitraria: sostituendo nella (22) si ha
Pagina 103
Così una coppia di soluzioni indipendenti, ortogonali e normalizzate si ha (per n ≠ O) prendendo nella (22)
Pagina 104
Supponiamo dunque che della luce (o, più generalmente, della radiazione) di lunghezza d'onda propagandosi nel senso dell'asse x (fig. 22), arrivi
Pagina 148
(1) V. KRAMERS l. cit. o anche bibl. n. 22.
Pagina 243
trova (1) V. KRAMERS l. cit. o anche bibl. n. 22. che nella regione II il prolungamento dell'integrale (300) è rappresentato da
Pagina 243
nel senso di Bohr (v. § 22) come quelli di posizione e velocità, ecc.
Pagina 263
lineari (22), i cui coefficienti sono le . Basta quindi la conoscenza di questi coefficienti per permettere di ricavare da ogni f il corrispondente
Pagina 304
presente la (22) si trova facilmente
Pagina 307
agli assi ) mediante le componenti di f con la formula, corrispondente alla (22):
Pagina 311
assi). Infatti, si noti che (ponendo, al solito, F = si ha, per la (10) e la (22)
Pagina 312
e, mediante questa matrice continua, si ottengono le componenti del vettore F da quelle di F con la formula, analoga alla (22),
Pagina 325
ed il momento coniugato non sono compatibili, come si è visto nel § 22, P. II.
Pagina 332
e quindi, secondo la regola del § 22, l'operatore ad essa corrispondente è
Pagina 368
dall'operatore (corrispondente secondo la regola del § 22 all'osservabile A) mediante la formula
Pagina 381
Si deve partire, come nel § 22, dall'espressione analitica dell'osservabile G in funzione delle q e delle p, espressione che tiene luogo di
Pagina 383
dove designa come al solito, l'operatore ottenuto da sostituendovi ogni con , secondo le norme del § 22. Supponiamo che il problema imperturbato si
Pagina 390
Per ovvia estensione dei principi del § 22, l'operatore che corrisponde ad una qualsiasi grandezza relativa allo spin si ottiene scrivendo
Pagina 417
stato risultante dalla prima osservazione sarà definito da una tale che (v. § 22):
Pagina 417
Prima di esporre la teoria di Dirac, mostriamo a quale equazione per la si giungerebbe se, applicando il principio del § 22, si partisse
Pagina 421
risultato . Applichiamo letteralmente il procedimento del § 22 (osservazione), cioè sviluppiamo la matrice mediante le autofunzioni , ponendo (la serie si
Pagina 439
Si verifica subito usando le (290) che i quattro coefficienti c si identificano rispettivamente con : applicando la (97') del § 22 troviamo che la
Pagina 440
Più in generale: secondo il principio generale della meccanica quantistica (§ 22) la probabilità di un determinato risultato nella misura di
Pagina 449
(22)
Pagina 53
(22')E=eV,
Pagina 53
velocità vera non è proporzionale alla «velocità espressa in volt», ma alla sua radice quadrata (v. form.22).
Pagina 53
meccanica ondulatoria, fu suggerita primitivamente da L.De Broglie Tesi presentata all' Università di Parigi, 1924; Ann. de Phys. 10, 3, 22, (1925
Pagina 70
Tesi presentata all' Università di Parigi, 1924; Ann. de Phys. 10, 3, 22, (1925).
Pagina 71
dell'energia. Attribuendo a ciascuno degli oscillatori (22) l'energia media (24) si trova, in luogo della formula di Rayleigh e Jeans, la seguente
Pagina 521
Accademia della crusca
