Sull’Altipiano di Bainsizza, nella notte sul 16, il nemico tentò con quattro successivi contrattacchi di rioccupare il terreno perduto nel giorno
Pagina 402
Il giorno 16 il nemico fece brillare una grossa mina dinanzi alle nostre posizioni della Cengia Martini (Piccolo Lagazuoi). La vigilanza e la
Pagina 403
16. Due gravi si muovono in uno stesso piano verticale. Se, in un dato istante, le loro velocità sono simmetriche rispetto ad una verticale, lo
Pagina 151
Quanto poi a τ e v 0, ricordando che essi sono legati dalla relazione (n. 16 del Cap. prec.)
Pagina 205
(16')
Pagina 267
(16) ωρ = ω'ρ'.
Pagina 267
La (16) moltiplicata per dt, porge in conformità
Pagina 267
ossia, sostituendo nel primo membro ρdζ il suo valore dato dalla (16'),
Pagina 267
47. Le funzioni ρ(ζ), ρ'(ζ') sono legate, in virtù delle (15) e (16'), da una relazione differenziale che merita di essere segnalata, perché, può
Pagina 267
(16) dp = dO + ωdt Λ (P - O),
Pagina 301
(16') δP = δO + ω' Λ (P - O).
Pagina 302
La (16') che dà il complesso di tutti gli spostamenti virtuali si riduce quindi
Pagina 302
(16)
Pagina 370
(16)
Pagina 445
essendo Ί la funzione quadratica di α, β, γ definita dalla (16).
Pagina 446
23. La legge di variazione dei momenti d’inerzia attorno ad un medesimo punto, espressa analiticamente dalla (16), è suscettibile di una comoda
Pagina 446
e quando si portano nella (16) questi valori di α, β, γ scompare anche Ί, e si ottiene
Pagina 447
16. Il raggio di girazione di un rettangolo omogeneo di lati a, b, rispetto al lato di lunghezza a, vale
Pagina 461
Nei punti interni alla cavità l’attrazione è manifestamente nulla, tali essendo (n. 16)le attrazioni elementari dei singoli dK. Conseguentemente il
Pagina 487
(16)
Pagina 494
, designando r il raggio dell’emisfero e μ la sua densità. Cfr. Tarleton, loco cit. nell’es. 4, p. 16].
Pagina 511
, con f quella delle seconde, si avrà per ogni singolo punto di S (Cap. VII, n. 16)
Pagina 515
16. Ponti sospesi (caso reale di una sollecitazione discreta). Come esempio semplice, consideriamo le gomene sostentatrici dei ponti sospesi, e
Pagina 587
(16)
Pagina 592
Le (16), (17) danno nel loro complesso le volute condizioni necessarie e sufficienti per l’equilibrio.
Pagina 592
20. Anche qui, come nel caso dei poligoni funicolari (n. 6), si può arguire che le (16), (17), in quanto caratterizzano gli stati di equilibrio
Pagina 592
(16')
Pagina 593
21. Per scindere l'equazione vettoriale (16) nelle sue componenti secondo gli assi, ricordiamo che la tensione T è un vettore tangenziale alla
Pagina 593
Naturalmente, le (16), (17), come non soltanto necessarie, ma anche sufficienti per l'equilibrio, comprendono, in più delle equazioni cardinali
Pagina 593
Ciò posto, basta eliminare dalle (16') per mezzo di quest’ultima equazione per renderle atte a definire le
Pagina 594
onde, eseguendo nelle (16') la derivazione rispetto ad s e sommandole membro a membro, dopo averle moltiplicate per
Pagina 594
Il problema, posto in questo modo, si discute anche più comodamente di quanto abbiamo potuto fare al n. 16 nella ipotesi di una sollecitazione
Pagina 597
Ove si tenga conto delle relazioni che legano P' al peso P del ponte e la distanza ε fra tirante e tirante alla portata a, cioè (n. 16) delle
Pagina 600
(16)
Pagina 610
43. Le equazioni (40), (41), (42) generalizzano le equazioni (16), (17) del n. 19, relative ai fili flessibili e inestendibili. Anzi si riducono ad
Pagina 622
(16)
Pagina 671
(16')
Pagina 672
talché potremo scrivere più sinteticamente le (15), (16): .
Pagina 672
31. Occupiamoci dunque del problema or ora enunciato; e cominciamo coll’osservare che, se fra i vincoli unilaterali (16) ve ne sono di posizionali
Pagina 672
condizioni dell’equilibrio, in quanto la presenza dei vincoli unilaterali (16) implica per S la possibilità di spostarnenti virtuali irreversibili, saranno
Pagina 672
(16')
Pagina 679
(16) rΔT = γ + α.
Pagina 718
b) che sia verificata la (16);
Pagina 718
(16') rΔT = γ.
Pagina 719
Se nella (14) si porta, in luogo di T B, il valore ricavato dalla (16'), si ha in ultima analisi, per determinare T A, l’equazione
Pagina 719
Ci troviamo così nelle precise condizioni, del n. 25 e dobbiamo quindi rispondere alla questione, associando alla equazione (16') la relazione limite
Pagina 719
Val la pena di rilevare che quando vale la (17''), il che avviene nella maggior parte dei casi usuali, si ha dalla (16')
Pagina 720
(16') rΔT = γ,
Pagina 721
(16) x=x(t), y = y(t)
Pagina 97
Ciò premesso, ricordiamo che fra le funzioni (16) e (17) sussistono le note relazioni
Pagina 98
Accademia della crusca
