13 settembre [1915], sera.
Pagina 77
Nella notte sul 13 dopo violento fuoco di artiglieria l’avversario tentò attacchi contro le nostre posizioni sullo Slatenik (alto Isonzo) e fra
Pagina 256
Albania: Nella giornata del 13 nostre pattuglie di fanteria e cavalleria, appoggiate da mitragliatrici blinp, fecero una ricognizione ad ovest di
Pagina 555
13. Nel caso di due soli vettori v 1, v 2 (non paralleli) il risultante
Pagina 11
(13)
Pagina 15
(13)
Pagina 168
i versori i e j avranno per le (13) le componenti
Pagina 168
(13)
Pagina 204
11. Dalla (13) del n. prec. discendono immediatamente alcune notevoli conseguenze cinematiche. Anzitutto applicando la (13) alla velocità angolare ω
Pagina 204
Ma la (13), applicata a v 0, fornisce
Pagina 205
12. Infine la (13) del n. 10 permette di dimostrare il teorema. già enunciato ed applicato al n. 18 del Cap. prec.: Ogni moto elicoidale uniforme ha
Pagina 205
13. Riprendiamo a considerare un moto rigido, per indagare il suo andamento geometrico, cioè la successione delle posizioni assunte dal sistema
Pagina 206
cui si riduce la (13) del n. 10, nel caso presente della invariabilità di u rispetto agli assi mobili.
Pagina 221
Notiamo ancora come dalle formole (8) risulti immediatamente il teorema del Cardano (n. 13) vale a dire che per b = 2 a l’ipocicloide traiettoria di
Pagina 253
(13)
Pagina 262
e, confrontando colla (13), si ottiene
Pagina 262
Resta così stabilita l’impossibilità di una relazione (13) e quindi il carattere anolonomo del vincolo di puro rotolamento della sfera sul piano.
Pagina 297
e questa dovrebbe risultare identicamente soddisfatta [cioè per tutti i possibili valori di e t, appartenenti al campo in cui è definita la (13
Pagina 297
13. Come immediata conseguenza dell’equazione
Pagina 322
(13)
Pagina 344
(13')
Pagina 344
problema già considerato in Cinematica di determinare per un punto il moto di data accelerazione (Cap. II, n. 25). L’integrale generale della (13) o delle
Pagina 344
In ogni caso eseguendo nelle due prime equazioni differenziali del moto (13') le sostituzioni (14), si riduce il problema alla integrazione delle due
Pagina 345
componenti Y e Z, talché la seconda e la terza delle equazioni (13') assumono la forma
Pagina 345
13. Impulso. - Supposto ancora una volta che il punto di applicazione di una forza variabile F sia animato di un moto qualsiasi, si dice impulso
Pagina 359
D’altra parte, calcolando l’impulso I della forza (13), dall’istante t 0 all’istante t 1, si trova, in base alla t 1 = t 0 = τ,
Pagina 362
13. Applichiamo il principio di indipendenza del n. prec. ad un problema particolare.
Pagina 410
Risulta poi manifesto, ragionando in una dimensione come al n. 13, che il centro di gravità di un segmento è il suo punto di mezzo.
Pagina 435
(13)
Pagina 441
26. Osserviamo ancora che, se il sistema considerato S possiede un piano di simmetria (n. 13), quando esso si assuma come piano coordinato, due dei
Pagina 448
In parecchi casi, la speciale configurazione del sistema (n. 13) mostra ovviamente dove sta il baricentro e come sono diretti i relativi assi
Pagina 448
13. Il raggio di girazione relativo ad un asse qualsiasi è ipotenusa di un triangolo rettangolo, i cui cateti sono
Pagina 460
13 . Un’ovvia interpretazione fisica delle conclusioni analitiche dianzi ottenute permette di completare il risultato del n. 7.
Pagina 482
(13)
Pagina 489
(13')
Pagina 490
Nel caso particolare di una sfera piena omogenea, si ha dalla (14) ponendovi μ costante ed R 2 = 0, ovvero dalla (13) per derivazione
Pagina 491
13. Soltanto converrà tener presente la massima altrettanto semplice quanto importante, che, nelle questioni statiche, prescindendo dall’attrito, si
Pagina 530
(13)
Pagina 580
Portando nella seconda delle (13) i valori delle tangenti forniti dalle (12), otterremo
Pagina 580
ossia sostituendovi ad i -1 e i - 2 i valori ricavati dalla prima delle (13),
Pagina 580
13. In un arco di catenaria gli estremi si trovano allo stesso livello. Se a designa la portata, il valore massimo τ di T è [formule (31) e (33)]
Pagina 638
Siccome, quando si tratta di sistemi a legami indipendenti dal tempo, ogni spostamento virtuale è anche possibile (Cap. VI, n. 13), così noi possiamo
Pagina 645
(13)
Pagina 669
Ciò premesso, applichiamo, nell’ipotesi di una sollecitazione conservativa, la identità (13) al caso di uno spostamento virtuale.
Pagina 670
13. Tutto ciò premesso, siamo in grado di esprimere che la sollecitazione (piana) a), b), c), testé precisata, ottempera alle condizioni di
Pagina 702
(13)
Pagina 713
All’uopo basta pensare che, in base alla (13), è la stessa cosa dare un valore di T o di T*; che ΔT = ΔT*; e che, per quest’ultima differenza le
Pagina 713
Non c’è che da sostituire a T* la sua espressione (13) per ricavarne la relazione
Pagina 714
(13)
Pagina 94
equivalente alle (13).
Pagina 95
Accademia della crusca
