luminosità del tubo i cui aspetti variano a seconda del grado di rarefazione (v. elettriche, scariche). Quando la pressione ha raggiunto un valore
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È questa un'equazione di secondo grado che fornisce in generale due radici, , a cui corrispondono, in generale, due integrali della forma (86) che
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soddisfa, come si è visto, la (242) per la soddisfa per per e così via: perciò la (242) è soddisfatta da (che è un polinomio di grado ) e quindi la
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numero delle radici positive del polinomio , ma si può dimostrare (teorema di Perron) che questo polinomio, di grado n', ha tutte le sue n' radici
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perchè essa aumenti di . Si dice allora che questo è un grado di libertà di «rotazione», mentre quelli corrispondenti a coordinate che oscillano
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nullo rispetto all'asse). Il sistema è a un solo grado di libertà, e la sua posizione in ogni istante può essere individuata mediante una coordinata
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schematizzata in vario modo, secondo il grado di approssimazione richiesto.
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Da questa equazione di grado p possiamo ricavare . Essa è della forma detta «equazione secolare» (v. § 12), ed essendo le sue p radici sono tutte
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da A sotto l'incognito angolo di proiezione α va a passare per il punto B di coordinate x, y. Si ha così una equazione di secondo grado in tg α. Il
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parametri lagrangiani le rimanenti 3N – l, si ottiene precisamente un sistema di equazioni della forma (2'). Rileviamo che il grado di libertà 3N - 1, è
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, l'equilibrio seguiterà a sussistere; e lo stesso più generalmente avverrà sotto una sollecitazione qualsiasi fino ad un certo grado di intensità. Ciò
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Ora assumendo la φ come incognita ausiliaria, siamo anzitutto in grado di esprimere per φ e per le incognite principali α1, α 2,..., αn-1 le
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42. Oramai siamo in grado di scrivere, in base alle equazioni cardinali, le condizioni (necessarie) locali dell’ equilibrio, cioè le condizioni
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Si è dunque in grado di risolvere graficamente il problema nel modo più elegante, ricorrendo al poligono delle forze. Basta guidare da un punto
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dilatazione del filo per ogni grado centigrado. Si trovi anche la massima tensione, cui rimane sottoposto il filo nelle dette condizioni (kg. 6,287).
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osservato, mantiene il suo centro su codesta verticale, conservandosi orizzontale, il sistema si può trattare come se fosse dotato di un solo grado di
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E questa conclusione, come già si rilevò preventivamente al n. 30, ci pone in grado di riconoscere se una sollecitazione data a priori sia
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una terna destrorsa. Siamo ora in grado di dar forma più espressiva al risultato. Immaginiamo per ciò un osservatore ritto secondo t. Rispetto a lui
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Siamo ora in grado di ottenere una semplice dimostrazione della legge di ripartizione di Boltzmann. Dato un sistema che si trovi alla temperatura T
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particolare suscettibile di vibrare con certe frequenze caratteristiche, ognuna delle quali si piò considerare corrispondente a un grado di libertà del sistema
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successive è uguale ad h. E siccome ciascuno stato quantico corrisponde a una cella, concludiamo che: nel caso di sistemi a un grado di libertà lo spazio
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sistema a un solo grado di libertà, avente la coordinata generale q e il momento coniugato p. Lo spazio delle fasi è in questo caso a due dimensioni e ha
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Accademia della crusca
