2° Metodo. — Se un fascio parallelo di particelle (p. es. raggi catodici) viene lanciato perpendicolarmente contro uno schermo AB (fig.23) munito di
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dove e sono date dalle (23') del § 8. Poichè il primo di questi due termini rappresenta delle onde progressive di «numero d'onde» ed il secondo delle
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siano descritte queste operazioni e sia indicato l'istante nel quale esse devono compiersi. P. es. uno dei dispositivi perimentali del § 23 p. II, con
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(3) A rigore, si dovrebbe precisare il dispositivo di misura : p. es. la camera oscura descritta al § 23 p. II (1° met.) definisce una osservabile
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determinare lo stato successivo del sistema, perchè in generale nel misurare la x (p. es. col metodo della camera oscura, § 23, p. II) si comunica anche un
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, Naturw. 23 (1935), p. 669 e segg.
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esprime in cm-1 (e da noi sarà indicata al solito con v^) la (23) diviene
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delle caratteristiche di questa (intensità, effetto Zeeman, effetto Stark, ecc.) Vedasi p. es. il n. 23 della bibl. .
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Tornando al nostro moto (23) notiamo che l'accelerazione a è, in questo caso, la derivata seconda dell’ascissa curvilinea s rispetto al tempo, talché
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velocità del punto nell’istante t - 0; e quanto alla a, si riconosce in base alla (23), con una immediata deduzione analoga a quella del n. 8, che durante
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primo preceda l’istante d’arresto e l’altro lo segua allo stesso intervallo di tempo) si riconosce dalle (23'), (24') che in codesti due istanti il
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23. Accelerazione. - Considerando ancora, per un momento, il moto sopra una traiettoria prestabilita, passiamo al caso di una equazione oraria
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23. In Elettrotecnica si suol chiamare vettore ruotante un vettore coll’origine fissa, di lunghezza costante e che ruota uniformemente in un piano
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si suoi porre, tenuto conto della (23),
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lascia inalterato il vettore ω, definito dalla (23), si ottengono complessivamente le tre equazioni cercate
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qualsiasi del sistema (o solidale con esso) e i vettori v 0, ω rappresentano rispettivamente la velocità di O e il vettore definito dalla (23) del n
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23. Distribuzione istantanea della velocità (atto di moto) e moto elicoidale tangente. Dei due vettori caratteristici v 0 ed ω di un moto rigido
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rotazione (n. 23) è che si annulli (in quell’intervallo) il prodotto vettoriale
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(Cap. III, n. 23). Se poi l’atto di moto è traslatorio, il centro si può immaginare all’infinito (in direzione ortogonale alla traslazione infinitesima).
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23. Ciò premesso, torniamo ad un moto piano rigido qualsiasi e prendiamo in esame il moto dell’angolo retto costituito dalla tangente IT e dalla
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, per la (5) del n. 23, a
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(attorno ad O' e ad O), e riportandosi (come già ai nn. 23, 25) alla composizione degli atti di moto rotatori attorno ad assi paralleli (Cap. III n. 29).
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delle due ruote è epicicloidale. Le due traiettorie polari si chiamano circonferenze primitive. Esse costituirebbero (n. 23) l’ideale dei profili
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23. Forze motrici e resistenti. – Resistenze passive. – Convien qui fissare per le forze una, distinzione qualitativa. Se un punto P si muove ed F è
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23. Se invece si adotta il sistema tecnico di unità e perciò, colle lunghezze e coi tempi, si assumono come grandezze primitive le forze, anziché le
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ma, in base alle nostre ipotesi, quando si passa dal modello ω alla macchina Ω, seguita a valere una relazione di tipo (23), colla stessa funzione ψ
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quello delle velocità, in base alla (23), applicata per n 1 = 1, n 2 = -1, n 3 = 0, è λ½, si conclude che le resistenze incontrate dai due pendoli
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indicate, si trova, in base alla (23) e tenendo conto delle dimensioni n 1 = 2, n 2 = -3, n 2 = 1della potenza, la relazione
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in O. Le componenti di questo momento sono date (Cap. I, n. 23) dai minori della matrice
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in O. Le componenti di questo momento sono date (Cap. I, n. 23) dai minori della matrice e quindi il quadrato della lunghezza da Tale lunghezza
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formula (23) dà tosto
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(23) che la curva meridiana sia un cerchio col centro sull'asse di rotazione, p. es. nell’origine delle coordinate. Essendo R il raggio di questo
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23. Come già nel caso del punto, non sempre si sa valutare quantitativamente la stabilità dell’equilibrio di un solido, ma si può in ogni caso
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23. Tre proiettili sferici (eguali ed omogenei) sono appoggiati ad un piano orizzontale e si toccano due a due. Ad essi ne viene sovrapposto un
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23. Forze parallele. - Abbiamo visto al n. 11 che un poligono funicolare, sollecitato nei nodi intermedi da forze parallele, giace in un piano
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25. Le forze essendo tutte verticali, la funicolare sarà piana e potremo prendere le mosse dalle equazioni (20) e (21) del n. 23, purché si assuma
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27. Non è privo di interesse il raffrontare la parabola funicolare (23) con la parabola che al n. 16, considerando una sollecitazione discreta
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altro che ordinata comune di A e B si trova ponendo nella (23),
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della costante meccanica φ, da un arco di parabola di equazione (23). Nei casi concreti sono per lo più prestabiliti, per ciascuna gomena, gli estremi A
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Anche qui le forze esterne sono tutte verticali, talché (n. 23) la funicolare giacerà nel piano verticale di A e B, nel quale, come al n. 25
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con P l’intensità, avremo X = 0, Y =- p; onde le equazioni indefinite dell’equilibrio saranno, per le (20) del n. 23,
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massima tensione τ sono definite (in termini del peso unitario p, della portata a e della tensione orizzontale agli estremi φ) dalle formule (23') e (26
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Salvo il diverso significato di p, ritroviamo la stessa parabola (23) che al n. 26 abbiamo ottenuto come configurazione di equilibrio delle gomene
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23. Bilancia del Quintenz. - La struttura cinematica di una tal bilancia è schematicamente la seguente: Un giogo AB, mobile intorno ad un suo punto O
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bilaterali e unilaterali, di posizione e di mobilità. Sappiamo (Cap. VI,-n. 23) che se il sistema S si riferisce ad una terna di assi Oxyz, gli
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e la sua direzione è quella della normale alla superficie rappresentata dall’equazione (23), quando in essa, posto per t il valore del tempo nell
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dove, come poc’anzi per la (23), si sostituiscano a t il valore del tempo nell’istante considerato e alle coordinate dei vari punti, tranne a quelle
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, Trani, 1908), pp. 20-23, 91-93. , e si stabilisce la (1') valutando separatamente
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23. Sforzo di avviamento. - Raffronto collo sforzo di regime. - Se, in luogo del moto rototraslatorio di regime, si considera la fase incipiente, si
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, poiché si trova un risultato infinito integrando la (23) rispetto a v da 0 a ∞.
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Accademia della crusca
