Fondamenti della meccanica atomica
e quindi, se non sono entrambe nulle c1 e c2, dovrà essere
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Si può quindi prendere, come autofunzione normalizzata della (21) nell'intervallo (0, [simbolo eliminato] )
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e quindi
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quindi l'incertezza è per entrambi:
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quindi l'impulso posseduto dalla particella dopo la diffusione sarà dato da
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(1) La costante arbitraria di modulo 1, per cui potrebbe essere moltiplicata , e quindi , non influisce sulle probabilità e quindi non ha importanza.
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arbitraria di modulo 1, per cui potrebbe essere moltiplicata , e quindi , non influisce sulle probabilità e quindi non ha importanza. nelle formule
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e quindi
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e presenta quindi dei nodi che dividono AB in n tratti uguali.
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e quindi, trasportandola nell'equazione unidimensionale di Schrödinger (146), si ottiene
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Per e quindi per
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la parentesi quadra acquista il suo massimo valore, uguale a , e quindi
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e quindi da mediante
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ed i soli valori possibili per la E sono quindi quelli dati da
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D'altra parte anche è, al pari di , un polinomio di grado n': quindi essi possono differire al più per un fattore costante, che indicheremo con
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e quindi
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Il momento coniugato alla coordinata è quindi (v. nota al § 52)
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e quindi la condizione di Sommerfeld J = nh dà per E i valori
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quindi i momenti coniugati a r, sono rispettivamente
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Quindi la (323) dà, tenuto conto anche della (329), la condizione seguente per
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Ora, : quindi la condizione è
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e quindi, sostituendo nell'espressione di X, questa diventa una serie doppia
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Quindi la frequenza emessa nel salto quantico considerato è
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e quindi la condizione di ortogonalità si può scrivere
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Quindi scriveremo
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e quindi la matrice che rappresenta l'identità è
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e quindi
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Similmente si proverebbe che : quindi la matrice è l'inversa della :
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e quindi
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D'altra parte, , essendo permutabile con , lo è anche con , quindi
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e quindi
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e quindi
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e quindi si può scrivere la relazione di permutazione
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e quindi
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e quindi le equazioni precedenti danno
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e quindi, secondo la regola del § 22, l'operatore ad essa corrispondente è
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quindi la (124) diviene
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quindi, per la (106) e la (124),
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e quindi
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Quindi nella (162) deve prendersi , e l'espressione degli autovalori dell'energia, diviene
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quindi, perchè sia , deve essere . Si ha poi
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e quindi il rapporto delle probabilità dei due risultati + 1 e —1 è:
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e si possono quindi prendere come componenti di j le espressioni
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quindi
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Sarà, quindi simmetrico anche l'operatore corrispondente a una generica osservabile F. In particolare, sarà simmetrica l'espressione dell'energia, e
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e quindi il livello (371) si scinde nei due livelli
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Questo V' è quindi quello che abbiamo chiamato potenziale di risonanza.
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Si ha quindi
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e quindi la (30) diviene
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e quindi
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Accademia della crusca
