| moto | ausiliario dell’angolo retto si può considerare sotto due |
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sotto due aspetti: a) direttamente; b) come generato dal | moto | rigido dato di l rispetto a λ, quale moto di trascinamento, |
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come generato dal moto rigido dato di l rispetto a λ, quale | moto | di trascinamento, e dal moto di strisciamento della IT |
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dato di l rispetto a λ, quale moto di trascinamento, e dal | moto | di strisciamento della IT lungo l, quale moto relativo. |
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e dal moto di strisciamento della IT lungo l, quale | moto | relativo. |
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posto, si determini il | moto | eliocentrico (cioè l’aspetto del moto riferito al Sole) |
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si determini il moto eliocentrico (cioè l’aspetto del | moto | riferito al Sole) della Luna e il moto geocentrico (cioè |
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(cioè l’aspetto del moto riferito al Sole) della Luna e il | moto | geocentrico (cioè l'aspetto che assume, per un osservatore |
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| moto | elicoidale uniforme si dice destrorso sinistrorso, secondo |
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si dice destrorso sinistrorso, secondo che è tale il | moto | componente circolare rispetto all’asse del moto, orientato |
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rispetto all’asse del moto, orientato nel senso del | moto | componente rettilineo. Siccome nelle (60) l’asse z positivo |
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si intende orientato in modo che, rispetto ad esso, il | moto | circolare appaia destrorso, avremo che le (60) |
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appaia destrorso, avremo che le (60) rappresentano un | moto | elicoidale destrorso o sinistrorso, secondo che nella terza |
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Dicesi rototraslatorio ogni | moto | rigido composto di un moto traslatorio e di un moto |
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Dicesi rototraslatorio ogni moto rigido composto di un | moto | traslatorio e di un moto rotatorio intorno ad un asse |
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ogni moto rigido composto di un moto traslatorio e di un | moto | rotatorio intorno ad un asse fisso. Se τ(t) è la velocità |
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intorno ad un asse fisso. Se τ(t) è la velocità del | moto | traslatorio, ω(t) la velocità angolare del moto rotatorio |
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del moto traslatorio, ω(t) la velocità angolare del | moto | rotatorio ed Ω un punto del suo asse di rotazione, la |
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asse di rotazione, la velocità di un punto qualsiasi P nel | moto | rototraslatorio sarà data (nn. 6 - 9) da |
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ogni istante di esso esiste pel sistema mobile S un asse di | moto | determinato m, cioè l’asse del moto elicoidale, tangente in |
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mobile S un asse di moto determinato m, cioè l’asse del | moto | elicoidale, tangente in quell’istante al moto rigido dato; |
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l’asse del moto elicoidale, tangente in quell’istante al | moto | rigido dato; e se v 0, ω sono i vettori caratteristici del |
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rigido dato; e se v 0, ω sono i vettori caratteristici del | moto | (rispetto ad un qualsiasi polo O), l’atto di moto rigido |
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del moto (rispetto ad un qualsiasi polo O), l’atto di | moto | rigido corrispondente a quell’istante risulta composto di |
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a quell’istante risulta composto di un atto di | moto | rotatorio di velocità ω intorno all’asse m e di un atto di |
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rotatorio di velocità ω intorno all’asse m e di un atto di | moto | traslatorio di velocità |
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rileva da queste ultime che il nostro | Moto | si può considerare composto (n. 5) di un moto uniforme di |
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che il nostro Moto si può considerare composto (n. 5) di un | moto | uniforme di velocità sull’asse x e di un moto uniformemente |
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(n. 5) di un moto uniforme di velocità sull’asse x e di un | moto | uniformemente vario sull’asse y, che è precisamente il moto |
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moto uniformemente vario sull’asse y, che è precisamente il | moto | considerato al n. prec. |
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sintesi, almeno per certi lati, è perfetta. | Moto | assoluto e moto relativo sono qui indistinguibili, e se |
Scritti giovanili 1912-1922 -
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sintesi, almeno per certi lati, è perfetta. Moto assoluto e | moto | relativo sono qui indistinguibili, e se meglio si volesse |
Scritti giovanili 1912-1922 -
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e se meglio si volesse denominare il primo, | moto | funzionale, potremmo riservare alla sintesi dei due moti |
Scritti giovanili 1912-1922 -
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alla sintesi dei due moti questo superbo titolo di | moto | assoluto. |
Scritti giovanili 1912-1922 -
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Ciò premesso, riferiamoci ad un dato | moto | rigido di P su se stesso; e in un intervallo di tempo da t |
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alla durata del moto, consideriamo simultaneamente il | moto | effettivo e il moto fittizio, rotatorio o traslatorio |
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moto, consideriamo simultaneamente il moto effettivo e il | moto | fittizio, rotatorio o traslatorio (supposto ad es. |
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Se, tenuto fisso t, facciamo tendere Δt allo zero, il | moto | fittizio varierà da istante ad istante: ma al limite |
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da istante ad istante: ma al limite tenderà ad un certo | moto | infinitesimo, rotatorio o traslatorio, che, in quanto |
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punto A di P lo stesso spostamento (infinitesimo) d A del | moto | effettivo, non è altro che il moto elementare effettivo nel |
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(infinitesimo) d A del moto effettivo, non è altro che il | moto | elementare effettivo nel tempuscolo da t a t + dt. Resta |
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da t a t + dt. Resta così dimostrato che ogni atto di | moto | rigido piano è rotatorio o, in particolare, traslatorio. |
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ma solamente di spazi in | moto | relativo ad altri. |
Teoria della relatività dell'Eistein. Esposizione elementare alla
portata di tutti -
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fra i due casi riesce evidente se si considera un qualsiasi | moto | rototraslatorio, in quanto esso può riguardarsi tanto come |
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in quanto esso può riguardarsi tanto come un | moto | composto, quanto come un moto generato per trascinamento. |
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può riguardarsi tanto come un moto composto, quanto come un | moto | generato per trascinamento. |
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semplicemente la decomponibilità del | moto | in un moto traslatorio e in uno rotatorio, l’altra |
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semplicemente la decomponibilità del moto in un | moto | traslatorio e in uno rotatorio, l’altra espressione che |
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Come ultimo esempio di moto, consideriamo il | moto | composto (n. 5) di un moto circolare uniforme su di un dato |
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esempio di moto, consideriamo il moto composto (n. 5) di un | moto | circolare uniforme su di un dato piano π e di un moto |
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di un moto circolare uniforme su di un dato piano π e di un | moto | rettilineo uniforme lungo una retta perpendicolare a π. |
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senza restrizione di generalità, che la traiettoria del | moto | rettilineo sia la perpendicolare a π nel centro O della |
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la perpendicolare a π nel centro O della traiettoria del | moto | circolare. Supponiamo di contare i tempi dall’istante in |
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in cui il punto che descrive codesta perpendicolare di | moto | uniforme si trova in O; e assumiamo come origine dalle |
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dalle coordinate il punto O, come asse z la traiettoria del | moto | componente rettilineo, orientata nel verso rispetto a cui |
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rettilineo, orientata nel verso rispetto a cui il | moto | componente circolare appar destrorso, e infine, come asse x |
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alla posizione occupata su π dal punto P 1, che si muove di | moto | circolare uniforme, nell’istante t = 0, cioè nell’istante |
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in cui il punto P z, che descrive l’asse delle z, di | moto | uniforme, passa per O. L’asse orientato y risulta |
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dimostra che il | moto | apparente dei pianeti non è equabile, ma certe volte più |
Astronomia -
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da oriente verso occidente, cioè in verso contrario al suo | moto | abituale, e si dice allora che si muove di moto retrogrado; |
Astronomia -
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al suo moto abituale, e si dice allora che si muove di | moto | retrogrado; cessa il moto retrogrado; per qualche tempo il |
Astronomia -
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e si dice allora che si muove di moto retrogrado; cessa il | moto | retrogrado; per qualche tempo il pianeta si ferma un'altra |
Astronomia -
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un'altra volta, e fa un'altra stazione; riprende il suo | moto | abituale analogo a quello del Sole e della Luna, riprende |
Astronomia -
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analogo a quello del Sole e della Luna, riprende il | moto | diretto cioè da occidente verso oriente; continua con |
Astronomia -
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ad esser ora fermo in istazione, a muoversi talora di | moto | retrogrado, più spesso di moto diretto. |
Astronomia -
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a muoversi talora di moto retrogrado, più spesso di | moto | diretto. |
Astronomia -
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L’osservazione precedente vale in quanto si consideri il | moto | assoluto in un intervallo finito di tempo; ma se ci |
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un solo istante t, abbiamo dalla (5) che ogni atto di | moto | assoluto si ottiene componendo i due atti simultanei di |
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assoluto si ottiene componendo i due atti simultanei di | moto | relativo e di moto di trascinamento cosicché trovano qui |
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componendo i due atti simultanei di moto relativo e di | moto | di trascinamento cosicché trovano qui applicazione le varie |
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la relazione intercedente fra v e v*, si consideri il | moto | M di S rispetto ad Σ come moto di trascinamento e il moto |
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fra v e v*, si consideri il moto M di S rispetto ad Σ come | moto | di trascinamento e il moto reciproco M* di Σ rispetto ad S |
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moto M di S rispetto ad Σ come moto di trascinamento e il | moto | reciproco M* di Σ rispetto ad S come moto relativo. |
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e il moto reciproco M* di Σ rispetto ad S come | moto | relativo. Manifestamente il moto assoluto così generato per |
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M* di Σ rispetto ad S come moto relativo. Manifestamente il | moto | assoluto così generato per Σ rispetto a se stesso si riduce |
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nel tempo i vettori v 0 ed ω, varia altresì codesto | moto | elicoidale, che ad ogni singolo istante dà luogo alla |
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istante dà luogo alla stessa distribuzione di velocità del | moto | rigido. Perciò esso dicesi moto elicoidale tangente al moto |
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di velocità del moto rigido. Perciò esso dicesi | moto | elicoidale tangente al moto rigido nell'istante |
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moto rigido. Perciò esso dicesi moto elicoidale tangente al | moto | rigido nell'istante considerato. Chiamando col Magli Cfr. |
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del movimento (Pisa : Spoerri, 1919) Cap. III. atto di | moto | la distribuzione istantanea di velocità, l’osservazione |
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si può enunciare in forma concisa dicendo che ogni atto di | moto | rigido è elicoidale. |
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ad ogni istante ω dà la direzione dell’asse di | moto | della terna Oxyz, risulta di qui che l'accelerazione è |
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di qui che l'accelerazione è sempre ortogonale all’asse del | moto | di trascinamento e alla velocità relativa, e si annulla : |
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quando la velocità relativa risulta parallela all'asse del | moto | di trascinamento; 2) quando v r = 0 (istante di arresto nel |
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di trascinamento; 2) quando v r = 0 (istante di arresto nel | moto | relativo); 3) quando ω = 0 (atti di moto di trascinamento |
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di arresto nel moto relativo); 3) quando ω = 0 (atti di | moto | di trascinamento puramente traslatori). |
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ha così la determinazione esplicita (del | moto | assoluto, quando siano dati il moto relativo e quello di |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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esplicita (del moto assoluto, quando siano dati il | moto | relativo e quello di trascinamento. Viceversa, basta |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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l’ufficio delle due terne per trarne la determinazione del | moto | relativo, quando sia dato, oltre il moto di trascinamento, |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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determinazione del moto relativo, quando sia dato, oltre il | moto | di trascinamento, quello assoluto. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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È interessante notare che ogni | moto | centrale è necessariamente un moto piano. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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notare che ogni moto centrale è necessariamente un | moto | piano. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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intorno a sè medesima e la sua rotazione produce il | moto | apparente diurno della vòlta celeste. Rotatorio è il moto |
Astronomia -
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moto apparente diurno della vòlta celeste. Rotatorio è il | moto | reale della Terra, rotatorio quindi dev'essere il |
Astronomia -
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della Terra, rotatorio quindi dev'essere il conseguente | moto | apparente della vòlta celeste. |
Astronomia -
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caratteristica delle velocità simultanee di due punti in un | moto | rigido. - In un moto rigido due punti quali si vogliano P |
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velocità simultanee di due punti in un moto rigido. - In un | moto | rigido due punti quali si vogliano P 1, P 2 conservano |
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tempo T dicesi periodo del | moto | armonico e il suo reciproco (numero, intero o no, dei |
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di tempo) frequenza del moto, mentre (velocità angolare del | moto | circolare) si designa col nome di costante di frequenza o |
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di frequenza o pulsazione. Il punto O è il centro del | moto | ed r (metà dell’oscillazione semplice) dicesi ampiezza. |
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ad ogni istante il rispettivo polo I. Consideriamo il | moto | sul piano mobile p del punto che istante per istante occupa |
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con p, vien trascinata da questo piano nel suo dato | moto | rigido sul piano fisso π; onde il moto di I rispetto a π si |
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piano nel suo dato moto rigido sul piano fisso π; onde il | moto | di I rispetto a π si può riguardare come un moto assoluto, |
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π; onde il moto di I rispetto a π si può riguardare come un | moto | assoluto, definito dal moto dato di p, quale moto di |
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a π si può riguardare come un moto assoluto, definito dal | moto | dato di p, quale moto di trascinamento, e dal moto di lungo |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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come un moto assoluto, definito dal moto dato di p, quale | moto | di trascinamento, e dal moto di lungo la rulletta, quale |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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dal moto dato di p, quale moto di trascinamento, e dal | moto | di lungo la rulletta, quale moto relativo; e in codesto |
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di trascinamento, e dal moto di lungo la rulletta, quale | moto | relativo; e in codesto moto assoluto la traiettoria di I su |
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di lungo la rulletta, quale moto relativo; e in codesto | moto | assoluto la traiettoria di I su π è appunto la base λ. |
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| Moto | reciproco. - Dati due sistemi rigidi Σ ed S, in moto l'uno |
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Moto reciproco. - Dati due sistemi rigidi Σ ed S, in | moto | l'uno rispetto all’altro, distinguiamo il moto M di S |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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Σ ed S, in moto l'uno rispetto all’altro, distinguiamo il | moto | M di S rispetto a Σ dal moto reciproco M* di Σ rispetto ad |
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all’altro, distinguiamo il moto M di S rispetto a Σ dal | moto | reciproco M* di Σ rispetto ad S; e consideriamo le velocità |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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rigidamente connesso con S o con Σ e se ne riferisca il | moto | rispettivamente a Σ o ad S. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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il | moto | di P è univocamente determinato dal moto di P 1 sul piano z |
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il moto di P è univocamente determinato dal | moto | di P 1 sul piano z = 0 e dal simultaneo moto di P z |
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dal moto di P 1 sul piano z = 0 e dal simultaneo | moto | di P z sull’asse z, giacché, istante per istante, la |
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sul piano z = 0 e sull’asse z le proiezioni P 1 e P z. Il | moto | di P dicesi ancora compostodei due moti indicati di P 1 e P |
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una retta, fra loro ortogonali, arbitrari, si vede come il | moto | di un punto nello spazio si possa decomporrein un moto |
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il moto di un punto nello spazio si possa decomporrein un | moto | rettilineo e in un moto piano secondo una retta e un piano |
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spazio si possa decomporrein un moto rettilineo e in un | moto | piano secondo una retta e un piano fra loro ortogonali |
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Riprendiamo a considerare un | moto | rigido, per indagare il suo andamento geometrico, cioè la |
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una volta di applicare come metodo ausiliare la teoria del | moto | relativo. |
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| Moto | armonico. - Riferendoci ancora al moto circolare uniforme |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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Moto armonico. - Riferendoci ancora al | moto | circolare uniforme di P, consideriamo il moto rettilineo |
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ancora al moto circolare uniforme di P, consideriamo il | moto | rettilineo della proiezione di P su un diametro qualsiasi |
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P x sull’asse delle x. Mentre P proseguendo il suo | moto | descrive quante volte si vogliono la circonferenza, il |
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punto P, oscilla altrettante volte da A a B e viceversa. Il | moto | rettilineo di P x,dicesi moto armonico ed ha un’importanza |
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da A a B e viceversa. Il moto rettilineo di P x,dicesi | moto | armonico ed ha un’importanza tutta speciale, in quanto |
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dei campi magnetici rotanti) fenomeni in cui tanto al | moto | armonico di P x, quanto al moto rotatorio uniforme del |
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fenomeni in cui tanto al moto armonico di P x, quanto al | moto | rotatorio uniforme del vettore P- O si può attribuire un |
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fisico. Notiamo inoltre che ogni fenomeno periodico di | moto | si può rappresentare mediante la composizione di un numero |
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come generato dal | moto | (di trascinamento) del profilo γ rispetto a Φ e dal moto |
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moto (di trascinamento) del profilo γ rispetto a Φ e dal | moto | (relativo) di Φ' rispetto a γ. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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ad es.; se il | moto | (rigido) relativo e quello di trascinamento sono entrambi |
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atti di moto, che (Cap. prec., n. 29), anche il | moto | assoluto è parallelo alla assegnata giacitura fissa. La sua |
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è data da ωr + ωτ ed (esclusi gli eventuali atti di | moto | traslatorio) l'asse di moto assoluto giace istante per |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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(esclusi gli eventuali atti di moto traslatorio) l'asse di | moto | assoluto giace istante per istante nel piano dei due assi |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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giace istante per istante nel piano dei due assi di | moto | relativo e di trascinamento e ne divide la striscia in |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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inconsciamente attribuite il | moto | vostro reale, di cui non avete coscienza, al Sole, alle |
Astronomia -
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realmente è il vostro moto, circolare è di conseguenza il | moto | che attribuite alla volta celeste. |
Astronomia -
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come assoluto il | moto | di un dato punto P rispetto ad un riferimento stellare, e |
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P rispetto ad un riferimento stellare, e come relativo il | moto | di P rispetto alla Terra: il moto di trascinamento sarà |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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e come relativo il moto di P rispetto alla Terra: il | moto | di trascinamento sarà perciò il moto della Terra, che, come |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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alla Terra: il moto di trascinamento sarà perciò il | moto | della Terra, che, come si è notato pocanzi, si deve |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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si deve risguardare rototraslatorio Prescindiamo qui dal | moto | che trascina l'intero sistema solare verso la costellazione |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
nostre conoscenze, tutto fa ritenere che si tratti di un | moto | sensibilmente rettilineo ed uniforme e perciò privo di |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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di | moto | risulta indeterminato in tutti e soli quegli istanti in cui |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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in tutti e soli quegli istanti in cui l’atto di | moto | rigido è puramente traslatorio. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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un | moto | piano la velocità, in quanto è ad ogni istante tangente |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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giace costantemente nel piano del moto: e così per un | moto | rettilineo la velocità è diretta ad ogni istante secondo la |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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di qui si conclude appunto che il dato | moto | rototraslatorio può anche ottenere componendo il moto |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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dato moto rototraslatorio può anche ottenere componendo il | moto | traslatorio uniforme di velocità V col moto rotatorio |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
componendo il moto traslatorio uniforme di velocità V col | moto | rotatorio uniforme di velocità angolare ω parallela a V, |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
con un postulato di eredità (influenza determinante del | moto | passato) o di solidarietà del campo di moto (§ 33). |
Problemi della scienza -
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del moto passato) o di solidarietà del campo di | moto | (§ 33). |
Problemi della scienza -
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. Velocità scalare in un | moto | qualsiasi. - Passiamo al caso, in cui su di una traiettoria |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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in cui su di una traiettoria prefissata l sia definito un | moto | di equazione oraria qualsiasi |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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schematicamente questi casi di moto, come casi in cui il | moto | è indipendente dalle condizioni fisico-chimiche del mobile, |
Problemi della scienza -
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e indipendente da P, si può assumere come velocità di un | moto | traslatorio dell’intero sistema rigido, il prodotto |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
ω Λ (P - O) si può interpretare come velocità in un | moto | rotatorio soltanto con riferimento ad una tema, rispetto a |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
|
assi paralleli a ξ, η, ζ, e che, perciò, si muove con O di | moto | traslatorio di velocità v 0. Così in base alla (17) il dato |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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traslatorio di velocità v 0. Così in base alla (17) il dato | moto | rototraslatorio risulta decomposto in un moto traslatorio |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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(17) il dato moto rototraslatorio risulta decomposto in un | moto | traslatorio di velocità v 0 e in un moto rotatorio di |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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decomposto in un moto traslatorio di velocità v 0 e in un | moto | rotatorio di velocità angolare ω intorno ad un asse |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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un asse trasportato (parallelamente a se stesso) da codesto | moto | traslatorio di velocità v 0. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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la velocità del | moto | traslatorio è costante e, quindi, l’accelerazione è nulla, |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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tutti i punti del sistema si muovono (Cap. II ; n. 16) di | moto | rettilineo uniforme (su traiettorie parallele, con la |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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(su traiettorie parallele, con la stessa velocità) e il | moto | rigido si dice traslatorio uniforme. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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Conosciuto in qualche modo il | moto | di un punto materiale di data massa, cercare la forza atta |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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forza atta ad imprimergli, come forza totale applicata, il | moto | Considerato. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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ogni | moto | centrale è costante il prodotto della velocità intensiva |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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come generato dal | moto | (di trascinamento) del profilo c rispetto a Φ e dal moto |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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moto (di trascinamento) del profilo c rispetto a Φ e dal | moto | (relativo) di Φ' rispetto a c; |
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alla equazione geometrica (5) di un | moto | rigido qualsiasi, si ha perciò che, se esso è traslatorio, |
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vettori fondamentali i, j, k. Inversamente, se durante un | moto | rigido i, j, k sono costanti, tale risulta in virtù della |
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P 2 – P 1 = (P 2 - 0) - (P 1 - 0), onde si tratta di un | moto | traslatorio. Perciò la (5) rappresenta un moto traslatorio |
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tratta di un moto traslatorio. Perciò la (5) rappresenta un | moto | traslatorio sempre e solo quando i tre versori fondamentali |
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testo newtoniano in questo senso: la Lex II si riferisca al | moto | incipiente, la Lex I al moto su cui non agiscono forze; la |
Problemi della scienza -
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la Lex II si riferisca al moto incipiente, la Lex I al | moto | su cui non agiscono forze; la legge generale del moto (f = |
Problemi della scienza -
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I al moto su cui non agiscono forze; la legge generale del | moto | (f = m ω ) risulta dalla somma delle due leggi newtoniane, |
Problemi della scienza -
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punto P, per l’effetto simultaneo di codesto suo | moto | (relativo) rispetto ad S e del dato moto rigido di S |
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di codesto suo moto (relativo) rispetto ad S e del dato | moto | rigido di S rispetto ad Ωξηζ (moto di trascinamento), |
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risulta animato, rispetto a questa terna, di un certo | moto | (assoluto) in cui descrive come traiettoria una determinata |
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la velocità di trascinamento v τ, o velocità spettante nel | moto | rigido a quel punto di S, con cui P si trova |
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talché la v τ è la componente traslatoria lungo l’asse di | moto | della velocità del moto elicoidale tangente ed è perciò |
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traslatoria lungo l’asse di moto della velocità del | moto | elicoidale tangente ed è perciò diretta ad ogni istante |
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sostituire le (7) nella (6) per avere l’equazione del | moto | di P sotto la forma (l). Anche le (7) diconsi, in tal caso, |
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Se infine il | moto | di trascinamento è elicoidale uniform e e l’origine O della |
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i fatti supposti dalla legge del | moto | incipiente, dove si ritenga dunque che la forza sia |
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(18) e quindi nella (20), V = 0, talché: Componendo con un | moto | rotatorio uniforme un moto traslatorio uniforme di |
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V = 0, talché: Componendo con un moto rotatorio uniforme un | moto | traslatorio uniforme di direzione ortogonale all’asse di |
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di direzione ortogonale all’asse di quello, si ottiene un | moto | rotatorio uniforme avente la stessa velocità angolare |
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