che pei solidi l'equilibrio è caratterizzato dalle due | equazioni | vettoriali (1), o dalle sei equazioni scalati equivalenti |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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dalle due equazioni vettoriali (1), o dalle sei | equazioni | scalati equivalenti |
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(5) diconsi | equazioni | indefinite dell’ equilibrio, le (6), relative ai nodi |
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dell’ equilibrio, le (6), relative ai nodi estremi, | equazioni | ai limiti. |
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si assumano per le a le espressioni (267), alle quattro | equazioni | seguenti (equazioni diDirac per l'elettrone non soggetto a |
Fondamenti della meccanica atomica -
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verifica delle conseguenze tratte dalle | equazioni | del campo elettromagnetico, giustifica secondo Hertz queste |
Problemi della scienza -
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del campo elettromagnetico, giustifica secondo Hertz queste | equazioni | stesse assunte come ipotesi fondamentale della teoria. |
Problemi della scienza -
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lui c'erano soltanto delle | equazioni | da trattare analiticamente, secondo le regole precise |
Problemi della scienza -
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precise dell'Analisi. Soltanto egli sapeva che codeste | equazioni | |
Problemi della scienza -
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valore conoscitivo del modello sta dunque nelle | equazioni | che permettono codesta determinazione, equazioni resultanti |
Problemi della scienza -
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nelle equazioni che permettono codesta determinazione, | equazioni | resultanti ugualmente, come parte comune, dai varii modelli |
Problemi della scienza -
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che deve annullarsi con t, sarà data da Θ = ωt. Perciò le | equazioni | del moto di P 1 si otterranno ponendo Θ = ωt nelle prime |
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moto di P 1 si otterranno ponendo Θ = ωt nelle prime due | equazioni | (6") del n. 13: dopo di che, associando le equazioni così |
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due equazioni (6") del n. 13: dopo di che, associando le | equazioni | così ottenute alla (21), perveniamo alle equazioni del moto |
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le equazioni così ottenute alla (21), perveniamo alle | equazioni | del moto elicoidale |
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moto di un punto P è perfettamente determinato tanto dalle | equazioni | del Moto (2), quanto da una qualsivoglia rappresentazione |
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rappresentazione geometrica della traiettoria (mediante due | equazioni | in x, y, z, o tre equazioni parametriche, di parametro |
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della traiettoria (mediante due equazioni in x, y, z, o tre | equazioni | parametriche, di parametro qualsiasi) e dalla equazione |
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| equazioni | (1) od (1'), che, come si è visto, esprimono condizioni |
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l'equilibrio di ogni possibile sistema materiale, diconsi | equazioni | cardinali od universali dell’ equilibrio. |
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diranno indipendenti se le | equazioni | (1) possono risolversi rispetto a x, y, z. Poiché per ciò è |
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i logaritmi di ambo i membri di queste equazioni, le nuove | equazioni | che si ottengono siano risolubili rispetto a lgx, lgy, lgz, |
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| equazioni | divengono: |
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| Equazioni | parametriche. |
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| equazioni | del campo elettro-magnetico occorre aggiungere soltanto le |
Problemi della scienza -
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del campo elettro-magnetico occorre aggiungere soltanto le | equazioni | di condizione che esprimono la conservazione |
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dell'ultima di queste, si vede che nelle prime due delle | equazioni | (272) si elimina il termine della prima parentesi, mentre |
Fondamenti della meccanica atomica -
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mentre nelle altre due tale termine si raddoppia: le | equazioni | divengono infatti |
Fondamenti della meccanica atomica -
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vettore soddisfa le | equazioni | |
Fondamenti della meccanica atomica -
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due | equazioni | divengono |
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le precedenti | equazioni | divengono |
Fondamenti della meccanica atomica -
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spezzano nelle sei | equazioni | scalari: |
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quindi le | equazioni | precedenti danno |
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4. - | Equazioni | intrinseche dell’equilibrio dei fili |
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v tra queste due | equazioni | si trova |
Fondamenti della meccanica atomica -
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discutere siffatte circostanze riprendiamo le | equazioni | intrinseche |
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delle conseguenze più ovvie della forma propria alle | equazioni | di LAGRANGE è la reversibilità dei movimenti: dunque ogni |
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dunque ogni meccanismo, in quanto è retto da tali | equazioni | conformemente ai principii della Dinamica, non può offrirci |
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ogni caso eseguendo nelle due prime | equazioni | differenziali del moto (13') le sostituzioni (14), si |
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(14), si riduce il problema alla integrazione delle due | equazioni | differenziali nelle sole funzioni incognite x(t), y(t) |
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integrazione dà le | equazioni | del moto |
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sistema delle quattro | equazioni | può esser scritto |
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9. - | Equazioni | differenziali del moto di un punto. |
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ad una terna scelta come riferimento del sistema, le | equazioni | geometriche (2) si traducono nelle 3N equazioni scalari |
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sistema, le equazioni geometriche (2) si traducono nelle 3N | equazioni | scalari equivalenti |
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le λ, μ son definite dalle | equazioni | |
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le | equazioni | che connettono queste quantità sono: |
Plico del fotografo: trattato teorico-pratico di fotografia -
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queste le | equazioni | generali di un moto rigido. |
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| equazioni | assumono così l’aspetto |
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queste | equazioni | si possono estendere in due sensi. |
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le | equazioni | di Hamilton che se ne ricavano sono |
Fondamenti della meccanica atomica -
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v2 tra le | equazioni | [2] e [3] si ha: |
Plico del fotografo: trattato teorico-pratico di fotografia -
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potran dire le | equazioni | del moto in coordinate polari. |
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| equazioni | si possono raccogliere nell’unica equazione vettoriale |
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tenendo conto della seconda delle | equazioni | ai limiti (42'), |
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Se fra le 3N | equazioni | scalari (2') eliminiamo le n coordinate lagrangiane, |
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che la (3) sia di caratteristica n, esattamente 3N - n | equazioni | indipendenti fra le x i, y i, z i (i = 1, 2,... , N) ed |
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manifestamente coincidono colle componenti delle | equazioni | vettoriali (10), (12). |
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e sommando le prime due | equazioni | (60) si trova: |
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integrate, danno le | equazioni | del moto sotto la forma |
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ammettere che le N funzioni soddisfino un sistema di n | equazioni | differenziali del primo ordine rispetto al tempo. Siccome |
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stregua delle coordinate spaziali , ne segue che tali | equazioni | dovranno essere del primo ordine anche rispetto a . |
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essere del primo ordine anche rispetto a . Naturalmente, da | equazioni | del primo ordine si possono sempre ricavare, con operazioni |
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sempre ricavare, con operazioni di derivazione, delle | equazioni | del secondo ordine, conseguenze necessarie delle prime (ma |
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l'equazione relativistica (256) come conseguenza delle | equazioni | del primo ordine che ci accingiamo a stabilire (1) |
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l'equazione delle onde (del 2° ordine) è conseguenza delle | equazioni | di Maxwell (del 1° ordine). . Ci limiteremo dapprima al |
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determinano questi ultimi rapporti mediante le | equazioni | fondamentali della teoria; |
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| equazioni | del movimento di un sistema esprimono sotto una forma |
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dei punti del sistema in un dato istante». Queste | equazioni | racchiudono come caso particolare le condizioni |
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per le le espressioni (267), si traduce nelle quattro | equazioni | |
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Le | equazioni | indefinite (43) del n. prec., ove si riferiscano al triedro |
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assumono una forma sotto cui esse prendono il nome di | equazioni | intrinseche e si presentano come le analoghe delle (36) del |
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qui, integrando, si deduce che le | equazioni | della precessione regolare sono |
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osservi che per r tendente all'infinito queste | equazioni | tendono alla forma |
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