Eliminando fra le (12) la U,si trovano le tre | equazioni | |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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con αiβiγi (i = 1, 2, 3) le rispettive componenti, le | equazioni | caratteristiche (14) si traducono, in virtù della (17), |
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(14) si traducono, in virtù della (17), nelle | equazioni | (7) del n. 8. |
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le | equazioni | del moto di P ove si ponga |
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per l'arbitrarietà dei coefficienti v p, si spezza nelle n | equazioni | |
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costituiscono un sistema di infinite | equazioni | lineari ed omogenee, nelle infinite incognite |
Fondamenti della meccanica atomica -
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si riducono alle due seguenti | equazioni | nelle funzioni F(r), G(r): |
Fondamenti della meccanica atomica -
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due | equazioni | omogenee (il cui determinante è nullo in virtù di danno: |
Fondamenti della meccanica atomica -
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rispetto a tre assi fissi, alle tre | equazioni | differenziali del 2° ordine |
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(nel dato intervallo di tempo) e che ammette le (2) come | equazioni | parametriche. Eliminando t fra le (2) si ottiene la |
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ottiene la rappresentazione della traiettoria mediante due | equazioni | in x, y, z. |
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Trovate così le | equazioni | indefinite dell’equilibrio, procediamo all’integrazione. |
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del punto P dovranno soddisfare durante tutto il moto alle | equazioni | |
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k, e diamo ad m i successivi valori 1, 2, ...: avremo le | equazioni | |
Fondamenti della meccanica atomica -
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è così condotti ad integrare il sistema di | equazioni | differenziali del 2° ordine |
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la prima delle due | equazioni | soprascritte si ottiene la equazione fondamentale di Newton |
Problemi della scienza -
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quattro | equazioni | lineari omogenee nelle quattro costanti , hanno soluzione |
Fondamenti della meccanica atomica -
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si mantiene diverso da zero, le (23), (23') forniscono le | equazioni | parametriche rispettivamente della base λ e della rulletta |
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(n. 5); ed anzi, poiché il parametro è il tempo, danno le | equazioni | del moto del polo su codeste due curve. Sarebbe agevole |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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su codeste due curve. Sarebbe agevole dedurre da codeste | equazioni | i risultati del n. 23; ma non ci indugeremo su ciò e |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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si dà così luogo, si diranno le | equazioni | orarie del moto in coordinate lagrangiane. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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questi nove coseni siano caratterizzati dal sistema di sei | equazioni | |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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eliminando v1, e v3 tra le | equazioni | [4], [4] e [5], si ha: |
Plico del fotografo: trattato teorico-pratico di fotografia -
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assi di una terna di riferimento, danno luogo alle sei | equazioni | scalari |
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contenuto positivo delle | equazioni | nominate verrà chiarito più oltre, seguendo HERTZ e |
Problemi della scienza -
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mezzo delle quali quattro | equazioni | le ignote quantità possono venire determinate. |
Plico del fotografo: trattato teorico-pratico di fotografia -
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premesso, le | equazioni | delle due rette CC l e ΓΓλ, come congiungenti dei punti |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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soprattutto, a prescindere dall'estensione delle | equazioni | suddette a mezzi cristallini anisotropi, ha il merito di |
Problemi della scienza -
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di avere spiegato lucidamente il significato di codeste | equazioni | in due memorie classiche, consacrate rispettivamente alla |
Problemi della scienza -
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i due moti di P 1 e P z, avremo pel moto composto le | equazioni | |
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notiamo subito che per determinarle dovremo ricorrere alle | equazioni | (5), (6) dell’equilibrio. Anzi basterà tener conto delle |
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(5), (6) dell’equilibrio. Anzi basterà tener conto delle | equazioni | indefinite |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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annullando il determinante dei coefficienti di queste due | equazioni | lineari in , si trova per l'equazione |
Fondamenti della meccanica atomica -
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(1) o, indifferentemente, le sue componenti (2) diconsi | equazioni | (finite) del moto del punto P. |
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numerico di a 0, in funzione di τ0, si ricava dalle due | equazioni | |
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sono ottenuti (v. § 39) mediante i quattro sistemi di | equazioni | lineari: |
Fondamenti della meccanica atomica -
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condotto HEAVISIDE e HERTZ a trasformare e semplificare le | equazioni | di Maxwell. |
Problemi della scienza -
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nella , ovvero, più esplicitamente, come un sistema di due | equazioni | nelle due funzioni (con k = 1, 2): p. es., se si indica con |
Fondamenti della meccanica atomica -
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, la (246) si può esplicitare, mediante la (245), nelle due | equazioni | |
Fondamenti della meccanica atomica -
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dunque, in media, le | equazioni | di HAMILTON. Per esempio, per un punto in coordinate |
Fondamenti della meccanica atomica -
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y (verticale e diretto verso l’alto) dà perciò luogo alle | equazioni | |
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ora i coefficienti delle | equazioni | (258), ossia le matrici , imponendo la condizione che dalle |
Fondamenti della meccanica atomica -
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ossia le matrici , imponendo la condizione che dalle dette | equazioni | del primo ordine discenda, come conseguenza necessaria, |
Fondamenti della meccanica atomica -
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noto dall'algebra che questo sistema di | equazioni | omogenee ammette soluzioni non nulle solo se |
Fondamenti della meccanica atomica -
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rigido. - I vincoli di rigidità, in quanto sono espressi da | equazioni | della forma |
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l ' | equazioni | indipendenti che legano le coordinate q h , sulla generica |
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complesso delle forze centrifughe non reca contributo alle | equazioni | cardinali, e si può quindi prescinderne. |
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(10), (11) costituiscono complessivamente n | equazioni | fra altrettante incognite > α1, α 2,..., αn-1 , φ. Per |
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grande importanza, nella meccanica ondulatoria, le | equazioni | differenziali (a derivate ordinarie) lineari, omogenee, del |
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del sistema olonomo considerato sono date dalle n | equazioni | (12). |
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la tensione. A tale scopo, riprendiamo la prima delle | equazioni | indefinite (27) scrivendola sotto la forma |
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coppia Oxy di assi cartesiani, il moto di un punto P, di | equazioni | |
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| equazioni | che interessano la meccanica ondulatoria sono, nella |
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meccanica ondulatoria sono, nella maggior parte dei casi, | equazioni | a derivate parziali, lineari ed omogenee: a queste si |
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questo sistema di | equazioni | lineari ed omogenee in c1, c2 ammetta soluzioni non nulle, |
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è inutile osservare che, nelle circostanze supposte, le | equazioni | indefinite dell’equilibrio si riducono sostanzialmente a |
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per l'equilibrio di una verga le | equazioni | (40)-(42) del n. 42, di cui, per comodità riscriviamo qui |
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