un'energia infinitamente grande per imprimere a qualunque corpo una velocità uguale a quella della luce, così che tale velocità si presenta come un limite
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(designando con λ indifferentemente λ1 o λ2, che differiscono infinitamente poco): ciò suggerisce di porre come condizione di normalizzazione
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= [simbolo eliminato] ) l'analisi spettrale darebbe, come è evidente, una riga infinitamente sottile.
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infiniti schermi, ognuno con un foro infinitamente sottile, ovvero, ciò che è equivalente, costruendo tra A e B un tubo a pareti assorbenti
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Premettiamo l'ovvia osservazione che, se le due barriere diventassero infinitamente alte, una particella, che si trovasse nella regione centrale
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infinitamente stretta e infinitamente alta, così da racchiudere l'area 1.
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È ovvio in questo caso ricercare per la S una forma infinitamente vicina alla matrice unità, cioè porre , dove le sono infinitesime, ossia:
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quale il punto occupa la posizione P. Sia P' la posizione infinitamente vicina, occupata dal punto nell’istante t + dt.
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mobile, il polo giace ad ogni istante sulla normale PN (n. 4), ed anzi, come posizione limite della intersezione di PN colla normale infinitamente vicina
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Ne viene che le normali in due punti infinitamente vicini fanno tra loro l’angolo eguale manifestamente a quello del detto angolo di contingenza. Il
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Nell’istante infinitamente vicino t + d t, il centro istantaneo I viene ad occupare su λ una posizione di anomalia ζ + dζ, e su l una posizione di
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comune λ ed l in I, questo polo, nel suo moto elementare dall’istante considerato t all’istante infinitamente vicino t + dt, si sposta lungo codesto
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una configurazione infinitamente vicina alla prima, ma relativa all’istante t + dt. Ogni spostamento (infinitesimo) di un sistema olonomo che lo faccia
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C', infinitamente vicina a C e relativa all’istante consecutivo t + dt, dando nelle (2) alle q h, e a t gli incrementi arbitrari (e fra loro
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equazioni, salva la sostituzione di t + dt a dt, le coordinate q h +dq h di una generica configurazione C', infinitamente vicina a C e relativa all
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posizione P su C, uno spostamento possibile dovrà farlo passare da P ad una posizione P' infinitamente vicina su C', mentre uno spostamento virtuale dovrà
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’altra infinitamente vicina e relativa al medesimo istante. Ogni spostamento siffatto dicesi sposta m ento virtuale del sistema olonomo.
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quanto fa passare il sistema dall’una all’altra di due configurazioni infinitamente vicine, relative ad uno stesso istante, non può corrispondere ad un
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virtuale ogni spostamento ipotetico che sia atto a far passare il sistema, da una sua configurazione C ad un’altra infinitamente vicina C', compatibile
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passaggio da una configurazione corrispondente a valori generici delle coordinate lagrangiane ad un’altra infinitamente vicina corrispondente ai valori q
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solido si mantenga a contatto coll’appoggio passando per puro rotolamento da una posizione ad un’altra infinitamente vicina e con la condizione ulteriore
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nel suo primo estremo. Se i punti P 0 P 1 P 2,... si fanno avvicinare infinitamente, al limite si otterrà una linea (generalmente curva) λ, tale che in
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intensità infinitamente grande, determina sul punto materiale sollecitato una brusca variazione finita di velocità, pur imprimendogli uno spostamento
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coincidere) vengono talvolta assimilate a vettori infinitamente piccoli e infinitamente lontani.
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infinitamente vicini a P i, potremo trattare l’elemento come un semplice punto materiale, sollecitato da tre forze: la F i direttamente applicata e le
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verso il punto infinitamente vicino a P sulla funicolare, cioè lungo la tangente in P, ed abbia carattere di tensione. Essa dicesi appunto tensione
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da considerarsi irreversibile ogni spostamento effettivo che porti la coppia di punti da una configurazione a filo teso ad un’altra, infinitamente
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infinitamente vicini a P (o, se si vuole, che tocca l in P e passa per un ulteriore punto infinitamente vicino). Il centro C di tale circolo (centro di curvatura
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Accademia della crusca
