compongono. In pratica, si ha che fare assai spiesso in ottica con pacchetti aventi dimensioni assai grandi (rispetto alla lunghezza d'onda media) e
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senza fare uso di nessun modello, nè ondulatorio nè corpuscolare, dovremo dire che vi è una regione S dello spazio (spostantesi con velocità c) che è
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, supporremo sia una camera oscura (senza obbiettivo) munita di un foro di centro F e raggio R (il ragionamento si potrebbe anche fare sostituendovi una
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supponiamo noto) meno l'impulso comunicato a quell'elettrone che viene eccitato od espulso. Per determinare quest'ultimo impulso, dobbiamo fare dunque la
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(chiamando le incertezze tollerate nella misura delle coordinate fatta al tempo ). Ora, prendendo abbastanza grande, si potrà fare in modo che questi
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Considerazioni analoghe si possono fare per l'assorbimento. (v. anche § 43 p. III).
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La discussione dell'equazione (183') si può fare nel modo seguente. Si osservi anzitutto che i suoi coefficienti sono finiti per tutti i valori
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solo una posizione dell'elettrone rispetto al nucleo, e questo si può fare con precisione tanto grande quanto si vuole. Se poi si ripete questa
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Una correzione del tutto analoga si può fare nella teoria di Schrödinger e conduce allo stesso risultato (v. § 21, p. III),
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operatore basta fare prodotto delle corrispondenti matrici con la regola ordinaria, cioè «righe per colonne»: difatti applicando questa regola e tenendo
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trattasse di particelle identiche (p. es., elettroni) si dovrebbero fare altre considerazioni, che rimandiamo al cap. VI.
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, che cioè si possa distinguere dalle altre: se si trattasse di particelle identiche (p. es., elettroni) si dovrebbero fare altre considerazioni, che
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m con la massa ridotta m' (questa modificazione è la stessa che si deve fare nella meccanica classica ovvero nella teoria di Bohr e Sommerfeld per
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genere: p. es., determinare l'intensità di una corrente elettrica equivale a fare la media delle velocità dei singoli elettroni che la costituiscono (e
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Analoga osservazione si può fare per gli elementi . Adunque nelle matrici e vi sono in ogni linea e in ogni colonna al più due elementi diversi da
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volte queste non interessano e si può fare a meno di occuparsene. Volendole conoscere in prima approssimazione bisogna ricavare dalla (174) che
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La più semplice ipotesi che si possa fare sulle equazioni cercate è che siano lineari e a coefficienti costanti (2) Tale ipotesi si può del resto
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e cioè che l'osservabile è un integrale primo, come si era annunciato. Analogo ragionamento si potrebbe fare per le componenti y e z: se ne conclude
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distribuzione «normale» non deve dar luogo ad alcun campo elettrico, e per questo bisogna fare l'ulteriore ipotesi che nell'equazione si debba sempre
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Prima di descrivere le esperienze vogliamo però fare una osservazione generale per spiegare alcune locuzioni divenute abituali in questo campo di
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Variando le condizioni dell'esperienza si può tuttavia fare in modo che ciò non accada (occorre perciò diminuire la pressione del gas) e allora nella
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, come si è potuto fare nel caso dell'idrogeno: infatti, già per il caso di due soli elettroni (atomo di elio) il problema presenta gravissime difficoltà
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piuttosto difficile ad apprendersi e di non soddisfare i bisogni dell'intuizione. Ciò dipende dal fare uso di uno strumento matematico poco usuale ed
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ha a che fare con sistemi di dimensioni grandi rispetto a questa lunghezza, si potrà usare con approssimazione sufficiente la meccanica classica
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decina di volt): perciò il parallelo si deve fare, piuttosto che con le onde luminose propriamente dette, con i raggi X, e quindi per la diffrazione
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di calcolarne il valore che chiameremo μ e che risulta maggiore di 1, e tende ad 1 col crescere di v. Nel fare la teoria di queste esperienze
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In questa equazione non entra μ: essa è la stessa che vale per i raggi X. E dunque possibile, dalla misura di θ, ricavare λ senza fare nessuna
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fare in due modi, deducibili l'uno dall’altro invertendo simultaneamente il verso di ciascuno dei due assi. Nell’uno e nell’altro l’angolo acuto ha un
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Alcune proprietà della cicloide ordinaria. -- Del moto cicloidale, definito al n. prec. come caso limite di quello epicicloidale, si può fare uno
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arbitraria. Nei casi concreti si suol profittare di codesta costante per fare in modo che il potenziale assuma in una data posizione un prefissato
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natura della funzione, o, eventualmente, circa l’ampiezza del campo da considerare) è conforme a ciò che si suol fare negli elementi del Calcolo, e basta
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Si può evidentemente fare in modo che v assuma un valore prefissato, anche riservandosi di far convergere c a zero: basta immaginare che la densità
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funzione sotto il segno, cioè, nel caso attuale, di Finché ci si limita, come abbiamo espressamente convenuto di fare, a punti potenziati P esterni
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già nel caso di più punti fissi (n. 9), per togliere l’indeterminazione, bisogna fare appello a nuovi dati sperimentali, che completino quelli desunti
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(in metri), come si deve prendere x, perché lo sforzo iniziale, necessario per provocare la rotazione attorno ad A, risulti minimo? [Bisogna fare in
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da A i , e fare equilibrio all’altra, il che si compendia nell’equazione
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quarta è del primo; ed è facile fare il computo delle costanti arbitrarie, da cui dipende l’integrale generale.
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Il problema, posto in questo modo, si discute anche più comodamente di quanto abbiamo potuto fare al n. 16 nella ipotesi di una sollecitazione
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Siccome l’esponente e f ζ cresce molto rapidamente, basta far fare alla corda un numero di giri relativamente piccolo perché l’equilibrio possa
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HG sulla piattaforma inferiore DE, si possa fare in modo che codesto spostamento del centro di gravità del corpo sia indipendente dalla sua posizione
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Per procedere più speditamente, cominceremo col fare appello all’intuizione sperimentale, osservando che, in condizioni di buon funzionamento, α dev
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costituisce il fondamento meccanico della Geodesia, in quanto bene inteso non si schematizzi, come ora per semplicità ci accingiamo a fare, la
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Accademia della crusca
