e questa è la sola limitazione per e . Tutto ciò che si può ricavare da essa, riguardo a cos e cos separatamente, è che ciascuno di essi deve esser
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Si vede di qui che, fissato , il coefficiente di trasmissione varia in modo periodico col variare di l (spessore della barriera): per cos ossia per
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Per studiare poi la (228) conviene assumere come variabile cos , che indicheremo con x: allora l'equazione diviene (tenendo conto della (230)),
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chiama «polinomio di Legendre» di grado l od anche, quando lo si esprime nella forma P (cos ) «funzione sferica zonale» (difatti, per ciò che si è
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Se ne deduce che, fissato k, cos può assumere solo la serie di valori discreti : tuttavia, per essere d'accordo coi fatti sperimentali si deve
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b) I simboli log, sin, cos, ecc. sono altrettanti operatori, che mutano la funzione f,...) nella funzione log f), sin f, ecc.
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gli operatori log, sin, cos, ecc.
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2 cos delle lunghezze dei due vettori per il coseno del loro angolo.
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E poiché codesta espressione v 1 v 2 cos al tendere allo zero di v 1 o v 2 o di entrambi, tende allo zero (per quanto al limite risulti indeterminato
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Dalla espressione v 1 v 2 cos del prodotto v 1 x v 2 risulta che esso si può interpretare come il prodotto (algebrico) della lunghezza di uno dei due
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x = a cos Θ, y = b sin Θ,
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Per Θ compreso fra -π a π, |cos½Θ| si identifica con cos cos½Θ, e integrando da Θ = 0 (che corrisponde al ventre V) fino ad un Θ generico (ossia fino
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Se α è l’inclinazione sull’orizzonte, l'aderenza (cioè la reazione normale del binario) è ridotta a P cos α, mentre nella ascesa aumenta lo sforzo di
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orizzontale proporzionale a dσ cos α (proiezione dell’elemento sopra un piano perpendicolare alla corrente investitrice).
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La tangente di ogni αi, per mezzo della posizione delle (10'), si trova espressa per φ e ψ. Se ne ricavano ovviamente cos αi e sin αi e portando i
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l i cos αi ,
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l i cos αi tg αi = ε tg αi;
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è altro che cos ζ, sicché il divario fra le due sollecitazioni è misurato da p (1 - cos ζ). Se poi il filo è così teso che sieno trascurabili i
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, l e a cos φ, a sin φ, h, rispettivamente, si mantiene eguale ad 1, troviamo
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latitudine λ, sarà manifestamente δ = R cos λ, la forza agendo nel piano meridiano, perpendicolarmente all’asse polare; onde, rispetto agli assi già
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cos Θ , sinΘ
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Accademia della crusca
