di x a periodo , e la u, anzichè tendere a zero all'infinito, deve essere anch'essa una funzione periodica di x a periodo . Supponiamo la E abbastanza
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quanto magnetico: dalla (344') si vede allora che la componente, sulla direzione del campo, del momento magnetico risulta anch'essa quantizzata, e cioè
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Evidentemente, il prodotto di due o. l. è anch'esso lineare.
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reali). Inoltre, un o. l., funzione (a coefficienti reali) di più o. l. hermitiani e permutabili, è evidentemente hermitiano anch'esso (se però gli o. l
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(che, come si vedrà, costituiscono anch'esse le componenti di un quadrivettore invariante, cioè la «tetracorrente») si esprimono in modo uniforme
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al principio di Pauli, e difatti spesso viene chiamato anch'esso con questo nome.
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Allora gli integrali fondamentali y1, y2 conterranno anch'essi il parametro λ, e quindi lo conterrà anche il primo membro della (6) o della (7) che
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2 , e perciò risulterà anch’esso ortogonale a v e quindi ad u. Poiché questo è unitario e ortogonale a tutti e tre i vettori v 1 + v 2 , v 1, v 2 , i
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punto I (e quindi anch’essa tangente in I base). Naturalmente Γ appartiene ad l 1.
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circonferenza primitiva. Dal n. 40 risulta senz’altro che la ruota compagna presenterà anch’essa fianchi ipocicloidali e coste epicicloidali (raccordate). Questo
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infine alle aree di T 1', T 1''… . Ora il centro di gravità della sezione G, praticata ad un quarto dell’altezza, coincide anch’esso, per la proprietà
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R 2 e v 3 può essere sostituito un unico vettore R 3 avente anch’esso questa medesima direzione; e così via, finché si arriva ad un vettore applicato
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) intercettato su tale circonferenza dai raggi PA, PB. L’attrazione del segmento AB in P è identica a quella dell’arco C (supposto anch’esso omogeneo e di
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peso. Anch’esso fa lavoro nullo nel primo caso. Nel secondo il baricentro G viene a trovarsi ad una altezza (sul piano d’appoggio) superiore alla GP
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Si termini la discussione, assegnando le reazioni d’appoggio richieste dall’equilibrio, assicurandosi che sono anch’esse effettivamente possibili
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, mentre Γ (s + ds) è il momento risultante rispetto a P' degli sforzi risentiti dalla faccia σ', cosicché quest’ultimo momento, riferito anch’esso al
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, poiché per queste (n. 75) il piano osculatore (t, n) in un punto generico P coincide sempre col piano della curva. In generale b varierà anch’esso con P
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mantenere S in equilibrio, la sollecitazione risultante Σ + Σ' (costituita cioè dalle forze di Σ e da quelle di Σ') verifica anch’essa le condizioni
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22. Se oltre ad F agisce sulla testa della vite un’altra forza analoga F' (normale anch’essa e cospirante con F, quanto al senso, in cui tende a far
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fluttuazioni accidentali nelle proprietà delle singole molecole; e conseguentemente la pressione esercitata da un gas è anch'essa un fenomeno
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Accademia della crusca
