particella che compie un atto elementare di assorbimento, sembra di poter affermare che il quanto emesso da A ha percorso il segmento di retta AB fino a
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, infinitamente stretto, di forma qualunque, rettilinea o no. Allora, qualora avvenisse che la particella B ricevesse il quanto, si potrebbe affermare che esso ha
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questa determinata autofunzione. Poichè supporremo sempre le osservazioni eseguite con questa condizione, potremo affermare che in ogni caso la si può
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negativa non vengono mai in considerazione. Nella meccanica quantistica invece questo ragionamento non vale, perchè non si può più affermare che vari
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affermare che:
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reazioni esplicate dalle due singole pareti, ma solo affermare che la loro azione simultanea assicura l’equilibrio.
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tetraedri S', S''…, possiamo intanto affermare, per quanto precede, che essi coincidono coi centri di gravità di T 1', T 1''… . D’altra parte, per la
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al campo S (con che r si conserva sempre > 0), si può senza riserve affermare che è funzione integrabile, poiché lo sono i due fattori μ ed quest
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questione nel II Volume (quando tratteremo dei campi vettoriali), ci limitiamo ad affermare che codeste derivate seconde del potenziale U rispetto ad
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discussione diretta, ci limitiamo ad affermare che esistono le derivate prime di U anche quando il punto potenziato si avvicina indefinitamente alla superficie
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dove di ε si può in generale soltanto affermare che è funzione (vettoriale) finita e continua di t 1, convergente a zero assieme alla differenza t 1
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un risultato sperimentale che verrà meglio chiarito e precisato in Dinamica, qui ci limiteremo ad affermare che durante il moto si può ritenere che la
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definiscono uno stato del sistema. Possiamo dunque affermare che un punto nello spazio delle fasi rappresenta uno stato del sistema, e nel seguito
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, ..., q f, conoscere anche le loro derivate rispetto al tempo ó 1, ó2, ..., ó f. Possiamo dunque affermare che, per definire completamente lo stato
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Accademia della crusca
