(49)
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si identifica con la prima, cioè è verificata la (49).
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Infatti, dalla (49) si ha, ponendo al posto di g (vettore arbitrario) ,
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(2) ZS. f. Phys., 49, (1928), p. 619.
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importante è la spiegazione, dovuta ad HEISENBERG (2) ZS. f. Phys., 49, (1928), p. 619. , dell' origine del cosidetto «campo molecolare» di Weiss, che è
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(49)
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Nel caso di un’equazione a coefficienti costanti, quale la (49), cercando le soluzioni della forma e zt dove N denota una costante, si trova, che
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(49'')
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in cui il coefficiente è positivo. L’integrale generale della (49') si otterrà ponendo t 1 = -t 1 nell’integrale generale della (49"), cosicché
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(49')
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42. Ciò premesso, passiamo allo studio dei moti definiti dalla (49); ed anzitutto notiamo che, se h è negativo ed è precisamente h = -h 1 talché la
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e quindi la (49') si trasformi nella equazione
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In tale ipotesi, se si pone k - h 2 = ω 2, la (49) diventa
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onde l’integrale generale della equazione differenziale (49) è dato (n. 41) da
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(52) od anche dalla forma cui si riduce in tale ipotesi l’equazione (49).
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49. Accelerazione radiale e trasversa nel moto piano. - Per discutere più agevolmente una importante categoria di moti centrali procuriamoci
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Analogamente per l’accelerazione radiale e trasversa (n. 49).
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49. Terminiamo con un esempio.
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49 . Riducibilità di ogni sistema ad un vettore e ad una coppia. – Dall’osservazione ora fatta scende che un sistema qualsiasi di vettori è sempre
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49. Elastica piana. - Come ulteriore applicazione delle osservazioni del n. 47, consideriamo una verga AB, che allo stato di equilibrio naturale
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orientato nel verso contrario a quello di b [ipotesi qualitativa a) del n. 49], mentre la k = ± c è positiva o negativa secondo che b coincide o no con
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(49)
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generico colla direzione orientata dello sforzo Φ si può riguardare del primo ordine; e allora la (49) si riduce all’equazione
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