(35)
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Si può considerare questa formula come la analoga della (35): la variabile continua [simbolo eliminato] , che può variare da [simbolo eliminato] ad
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§ 35, il cui integrale generale ha la forma (149), ma le costanti che vi figurano saranno in generale diverse nei due tratti: nella regione II poi
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normale alla superficie del metallo, il potenziale U delle forze agrenti su un elettrone ha l'andamento della linea AOBC nella fig. 35: è lo scalino OB
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, in funzione del campo X, da una legge del tipo indicato. Difatti, dalla fig.. 35 risulta che la larghezza OD della barriera è data da
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Ognuna di queste funzioni è della stessa forma dalla u trovata nel problema unidimensionale (§ 35, form. 149): come si è visto in quel caso, possiamo
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con e direzione di propagazione data dal vettore k. Il fenomeno è quindi fisicamente lo stesso studiato al § 35, ma è riferito ora ad assi orientati
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(35')
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(35")
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Si troverà allora, analogamente alla (35):
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Sostituendo per la (35) si ha
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Difatti, il passaggio dalle f' alle f'' sarà espresso dalla formula, analoga alla (35),
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la quale, confrontata con la (35), mostra che si passa dalle f alle f" mediante la matrice nel modo stesso con cui la matrice fa passare dalle f alle
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Il passaggio inverso è dato (v. (35"))
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, analoga a (35),
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(35)
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di 1/λessendo λ calcolata dalla tensione V mediante la (26): le frecce rappresentano i punti dove dovrebbero aver luogo i massimi se valesse la (35
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cristallini orientati in tutte le direzioni, ve ne sono sempre di quelli per cui è soddisfatta la relazione (35) e questi danno luogo a raggi diffratti
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concordemente confermato la validità della formula Vedasi p. es. i nn.30 e 35 della bibl.
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(35)
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(35')
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l’altezza del tiro, cioè la massima quota (35) raggiunta dal proietto, sarà data da
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onde, sostituendovi la gittata G e tenendo conto della (35'), si conclude che l’altezza del tiro è uguale al quarto dell'abbassamento corrispondente
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35. Dalla espressione (391) della velocità di P, in quanto questa risulta proporzionale per ogni posizione di P, all’ordinata del corrispondente
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(35)
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35. Sinora abbiamo tenuto fissa l’ipotesi del n. 29 che la rulletta sia esterna alla base. Ove sia invece la rulletta interna alla base (o viceversa
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35 . Se il risultante di un sistema non è nullo, e quindi ha una direzione ben determinata, la componente del momento risultante secondo la direzione
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37. Ricordando (n. 35) che la componente del momento risultante secondo la direzione orientata del risultante è indipendente dal centro di riduzione
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Se poi R = 0, il momento risultante M è (n. 35) indipendente dal centro di riduzione e quindi, se M > 0, il sistema non è mai equivalente ad un unico
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35. Per indicare una interessante applicazione della formula (25), mostriamo come essa renda ragione della tendenza, che domina le moderne
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35. Momento di inerzia, rispetto all’asse, di un solido omogeneo di rivoluzione, limitato da due piani paralleli. Sia y = f(z) l’equazione della
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NB. - Negli esercizi 31-35 δ e δ' hanno il significato testè dichiarato ed è sottinteso che si considerano corpi omogenei.
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35. Si immagini di tagliare un paraboloide rotondo con un piano perpendicolare all’asse. Sia R il raggio della sezione. Per la corrispondente
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35. Non è forse fuor di luogo rilevare che, siccome l’impicciolimento di proviene per un dato corpo potenziante dall’allontanarsi del punto
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(35)
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(35)
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Così dicasi dei derivati di ordine superiore al primo; talché se nello sviluppo del Taylor di un vettore (n. 64), p. es. nello sviluppo (35) fino ai
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(35)
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) del n. 28 e dalla (35):
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35. Filo teso su di una superficie levigata. - Applichiamo le equazioni intrinseche (36) allo studio della configurazione di equilibrio di un filo
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38. Attrito nell’appoggio di fili su superficie scabre. - Si è visto al n. 35 che se un filo, teso agli estremi A e B da due forze F A ed F B, si
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Allora il vettore unitario n, avente per linea d’azione la normale principale della funicolare, è pur normale alla superficie (n. 35), cosicchè F n
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Ciò posto, in quanto P 1 è prossimo a P, la differenza delle ascisse curvilinee s 1, s di P 1, P si può considerare come infinitesima, e dalla (35
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35. Torniamo per un momento sulle ipotesi restrittive, ammesse al n. 32 circa il numero e la indipendenza delle equazioni
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35. Volendo caratterizzare il modo di variare di G lungo un generico meridiano, converrà riferirci ad un sistema di assi Oxy situati nel piano del
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adottati al n. 35, avremo
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39. Proiettando la (20) sugli assi x, y, definiti al n. 35, e cambiando segno ai due membri, ove si noti che le componenti di g sono - g cosγ, - g
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Accademia della crusca
