Sviluppando il quadrato che figura in questa formula, ed utilizzando la (32) e la proprietà di ortogonalità, si trova l'importante formula di
fisica
Pagina 105
(32) e la proprietà di ortogonalità, si trova l'importante formula di Parseval (31**) che esprime la completezza del sistema di autofunzioni yn
fisica
Pagina 105
dove, conformemente alle (32),
fisica
Pagina 106
(32)
fisica
Pagina 106
ha la (32).
fisica
Pagina 106
e la (32) dà per i coefficienti l' espressione
fisica
Pagina 107
espressione (32); la funzione fλ (che figura sotto il segno di integrale in modo analogo alle fn il segno di sommatoria) si determina analogamente nel
fisica
Pagina 112
sinusoidale anche nel tratto II, ma con lunghezza d'onda maggiore che nei tratti I e III (fig. 32); nel secondo caso è immaginario e quindi
fisica
Pagina 200
Come si è accennato al § 32, l'intensità e lo stato di polarizzazione della radiazione emessa nel salto quantico da uno stato n ad uno stato m sono
fisica
Pagina 236
Altrimenti, si annullano tutte e tre le quantità e quindi anche , il che significa (v. § 32) che la riga spettrale corrispondente ha intensità nulla
fisica
Pagina 237
d'accordo coi risultati sperimentali come si è accennato al § 32.
fisica
Pagina 284
la notazione (4), la (32) della p. II si scrive
fisica
Pagina 295
(32')
fisica
Pagina 309
Ciò posto, dalla (30) e dalla (32) si ricava per le nuove componenti l'espressione seguente (si badi alla (5')):
fisica
Pagina 309
componenti rispetto agli assi mediante la matrice (cioè mediante la sostituzione lineare (32)). Similmente, la matrice fa passare dalle componenti alle
fisica
Pagina 309
W. Bothe e H. Geiger ZS f. Phys. 32, 639 (1925)
fisica
Pagina 31
Ora si sostituiscano per e le loro espressioni mediante le y, cioè (v. (32))
fisica
Pagina 311
primo caso non lo hanno nel secondo, e viceversa. Si veda anche, a questo proposito, il § 32.
fisica
Pagina 337
difatti, come si è accennato al § 32, p. II, la radiazione emessa (o assorbita) nel passaggio dallo stato m allo stato n corrisponde qualitativamente
fisica
Pagina 382
, ma la teoria completa dell'interazione tra campo di radiazione e atomo, dovuta alDirac(alla quale si è accennato al § 32, p. II) consente di
fisica
Pagina 410
(32) .
fisica
Pagina 79
Ricavando dalla (32) e sostituendolo nella (33) si ha
fisica
Pagina 79
(32)
fisica
Pagina 114
(32')
fisica
Pagina 117
(32)
fisica
Pagina 117
32. Le considerazioni del n. prec. possono servire a dar un’idea, in primissima approssimazione, dell’andamento del moto di un proietto lanciato da
fisica
Pagina 117
si trova, in base alla (32'), che l'abbassamento corrispondente all’ascissa x è dato, in valore assoluto, da
fisica
Pagina 118
che esso vada a passare per B. [Si ricorre alle prime formule del n. 32, assumendo l’origine delle coordinate in A, e si esprime che la parabola uscente
fisica
Pagina 150
(32)
fisica
Pagina 189
e analogamente, osservando che rispetto alla terna Ωξ1η1ζ, cui è riferito il terzo dei sistemi (32), il vettore N, applicato in Ω, ha per coordinate
fisica
Pagina 190
Quanto poi ad N, che, rispetto alla terna Ωξ1η1ζ cui è riferito il primo dei sistemi di equazioni. (32), si può rappresentare mediante il vettore
fisica
Pagina 190
dagli angoli Eulero Θ, φ, ψ a quella individuata dagli angoli Θ + d Θ, φ + dφ, + ψ + dψ. Dalla stessa definizione di angoli di Eulero discende (n. 32
fisica
Pagina 190
32. Se Θ è commensurabile con Θ, la curva si chiude. Basta pensare, che, se esiste un numero razionale tale che nΘ è multiplo di 2π. Ciò val quanto
fisica
Pagina 250
32. Consideriamo nuovamente un generico sistema di vettori applicati v 1, v 2,…, v n, e sia r una retta orientata qualsiasi.
fisica
Pagina 29
Relativamente ai sistemi equilibrati giova tener presente che è nullo anche il loro momento rispetto ad una retta qualsiasi (n. 32).
fisica
Pagina 34
32. Giova notare che, quando si tenga conto della resistenza dell’aria, i due pendoli non si possono risguardare come meccanicamente simili e, più
fisica
Pagina 381
32. Per un cilindro cavo (R 1, R 2 raggi delle pareti esterna ed interna; h altezza) si ha
fisica
Pagina 466
32. Correzione dell’attrazione. - Note le correzioni del potenziale, si traggono per derivazione quelle dell’attrazione. Resta soltanto da togliere
fisica
Pagina 501
32. Non occorre insistere, a proposito dell’attrito volvente, sulla circostanza rilevata al n. 13, a proposito dell’attrito radente, cioè che il
fisica
Pagina 551
(32)
fisica
Pagina 606
32. Caso di forti tensioni.- Un caso particolare che merita di essere rilevato, è quello di un filo fortemente teso agli estremi, con che si intende
fisica
Pagina 607
, sostituendo nella (32) agli esponenziali gli sviluppi testé indicati.
fisica
Pagina 609
polo P, diventa (Cap. I, n. 32)
fisica
Pagina 621
), passa la relazione [si osservino le formule (30) e (32)]
fisica
Pagina 636
talché si è fuori dell’ambito in cui sarebbe legittimo (n. 32) l’uso delle formule approssimate.
fisica
Pagina 639
32. Le considerazioni del n. prec. lasciano insolute, in ordine al risultato ivi conseguito, due questioni, di cui è manifesta la importanza:
fisica
Pagina 673
essenziali dalla osservazione del n. 32 consegue che in caso afferrnativo codesti moltiplicatori risultano determinati univocarnente. Le (19) forniscono in
fisica
Pagina 676
35. Torniamo per un momento sulle ipotesi restrittive, ammesse al n. 32 circa il numero e la indipendenza delle equazioni
fisica
Pagina 677
Riferiamoci esclusivamente al caso, ben precisato è chiarito ai nn. 32-33, in cui per ogni sollecitazione atta a mantenere in quiete il sistema, i
fisica
Pagina 678
32. La condizione di aderenza della cinghia con C l era compresa in a), ma, nella discussione, non ne abbiamo tenuto conto. Ciò è giustificato dal
fisica
Pagina 720
Accademia della crusca
