(29)
fisica
Pagina 104
. dalla (29), con la sostituzione (20) si ricava la coppia
fisica
Pagina 105
Lo stesso sviluppo si può ottenere in una forma più comoda usando le autofunzioni (29), che si possono raccogliere nell'unica formula
fisica
Pagina 107
vedrà meglio al § 29, di passare agevolmente al caso più generale.
fisica
Pagina 158
», ossia di una sola frequenza. Il principio di sovrapposizione permette però, come si vedrà meglio al § 29, di passare agevolmente al caso più
fisica
Pagina 158
Si osservi che se l'elettrone si trova in uno stato di quelli che al § 29 abbiamo chiamato « semplici», cioè se la sua energia ha un valore ben
fisica
Pagina 173
La sarà in generale, come si è detto al § 29, della forma (133') (somma o integrale di infinite soluzioni semplici corrispondenti ai diversi valori
fisica
Pagina 180
alla particella di energia , secondo la meccanica classica. Tuttavia, come risulta dalle curve della fig. 29, vi è la possibilità di trovare la
fisica
Pagina 197
(1) v. bibl. n.29.
fisica
Pagina 210
Si è trovata così (1) v. bibl. n.29. una semplice relazione tra la vita media dell'elemento, e la velocità delle particelle da esso emesse: relazione
fisica
Pagina 210
Il primo problema che tratteremo è quello di una particella libera nello spazio e non soggetta a forze: la sua più generale potrà ottenersi (v. § 29
fisica
Pagina 211
., sovrapponendo due stati stazionari col prendere come una combinazione lineare di due autofunzioni di Schrödinger, (v. § 29, p. II) si ha uno stato non
fisica
Pagina 336
esperienze sulla diffrazione di confermano tale risultato (v. § 29 p. I).
fisica
Pagina 347
(1) Esse furono proposte, indipendentemente e quasi contemporaneamente, da W. Wilson (Phil. Mag. 29, 795 (1915)), Ishiwara (Tokyo Math. Phys. Proc. 8
fisica
Pagina 48
(29) .
fisica
Pagina 77
Ricavando , e sostituendolo nella (29) si ha
fisica
Pagina 77
29. Esaminiamo dapprima il caso cioè il caso in cui la velocità iniziale v 0 è verticale (o nulla). In tale ipotesi la prima delle (28') si, riduce
fisica
Pagina 112
(29)
fisica
Pagina 113
29. Nel moto kepleriano i componenti della velocità secondo la perpendicolare al raggio vettore e secondo l’asse minore hanno entrambi lunghezza
fisica
Pagina 156
29. Analogo risultato sussiste nel caso in cui si compongono due atti di moto rotatori intorno ad assi paralleli,
fisica
Pagina 184
(29)
fisica
Pagina 185
si ottiene, sostituendo nella (29), l'equazione vettoriale
fisica
Pagina 186
Di qui si conclude (Cap. III; n. 29) che il sistema di vettori paralleli ωu, ωl u, applicati rispettivamente in I e in C l è equivalente all’unico
fisica
Pagina 241
Riportandoci per un momento ai nn. 29, 30, riconosciamo subito che le espressioni parametriche delle coordinate ξ', η' di P' (riferite agli stessi
fisica
Pagina 251
35. Sinora abbiamo tenuto fissa l’ipotesi del n. 29 che la rulletta sia esterna alla base. Ove sia invece la rulletta interna alla base (o viceversa
fisica
Pagina 252
e alla relazione fra α e β (n. 29), che consente di scrivere β in luogo di (k - 1) α, i differenziali delle coordinate assumono l’aspetto
fisica
Pagina 253
(attorno ad O' e ad O), e riportandosi (come già ai nn. 23, 25) alla composizione degli atti di moto rotatori attorno ad assi paralleli (Cap. III n. 29).
fisica
Pagina 265
L’ipotesi esclusa di rotazioni concordi ed eguali darebbe invece luogo [cfr. il già citato n. 29 del Cap. III] ad un moto relativo semplicemente
fisica
Pagina 266
(29)
fisica
Pagina 30
Dalla (29) e dalle (24) del n. 24 si ottengono allora facilmente le formule seguenti:
fisica
Pagina 30
Dalla (29) risulta inoltre:
fisica
Pagina 31
34. Trinomio invariante. Dalla (29) e dalla proprietà distributiva del prodotto scalare si ha:
fisica
Pagina 31
P; e quindi, per la (29), rispetto ad un punto qualsiasi.
fisica
Pagina 33
29. Esempi di campi conservativi.
fisica
Pagina 341
29. Modelli . - La similitudine meccanica trova un’importante applicazione nello studio di una macchina su di un modello ridotto.
fisica
Pagina 377
) del Cap. VII n. 29.
fisica
Pagina 388
29. Parallelepipedo retto omogeneo. - Il baricentro O è il punto d’incontro delle diagonali (n. 16). I tre piani mediani (cioè paralleli alle facce
fisica
Pagina 450
[Si fa la differenza tra i momenti principali dei due parallelepipedi (n. 29), relativi al centro comune; ecc.].
fisica
Pagina 461
29. Sia σ la sezione meridiana di un generico corpo rotondo, non attraversato dall’asse di rotazione 0z; G o il relativo baricentro; G o l'asse
fisica
Pagina 464
rappresentata, con φ(r), considerando in generale le forze centrali [Cap. VII, n. 29 e)]. S’è visto allora che il potenziale U altro non è che integrale
fisica
Pagina 470
29. Dati i significati di δ e di ζ, il prodotto δcosζ non è altro che la componente del vettore Q - P secondo la OP. Si può anche dire che
fisica
Pagina 498
29. Nel caso del cilindro si è constatata l'attitudine del piano d’appoggio a reagire alla sollecitazione esterna, non solo con forze applicate nei
fisica
Pagina 548
29. Un cilindro omogeneo pesante, di raggio r, il cui parametro d’attrito volvente è h, si appoggia sopra un piano inclinato, la generatrice di
fisica
Pagina 567
29. Catenaria omogenea. - Al problema studiato ai nn. prec. va ravvicinato quello di determinare la configurazione di equilibrio di un filo materiale
fisica
Pagina 603
(29)
fisica
Pagina 605
e questa equazione combinata per sottrazione e per somma con la (29), dà
fisica
Pagina 605
Così, p. es., nel caso della catenaria omogenea (nn. 29-33) il peso unitario p, rispetto agli assi da noi adottati, deriva dal potenziale - py
fisica
Pagina 614
29. Al n. 25 abbiamo determinato le condizioni di equilibrio di un sistema olonomo riferito a coordinate lagrangiane indipendenti. Si può chiedere
fisica
Pagina 671
29. Ciò premesso, supponiamo di avere un albero motore O 1, (uniformemente ruotante con data velocità angolare ω1) e di adattarvi una cinghia per far
fisica
Pagina 717
8. Un punto materiale P, soggetto ad una forza centrale attrattiva (Cap. VII, n. 29, c) può ruotare uniformemente attorno al centro di forza O
fisica
Pagina 730
Accademia della crusca
