Lo stato fisico della superficie delle stelle ci viene in buona parte rivelato dall'esame dello spettro della luce che esse ci inviano. Questo
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scarica. Invece il rapporto e/m tra la carica e la massa degli elettroni ha sempre lo stesso valore, entro i limiti degli errori sperimentali
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Possiamo ora estendere al caso di un intervallo infinito lo sviluppo di una funzione arbitraria in serie di autofunzioni: si avrà però in
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loro i vettori di propagazione delle onde che lo compongono, ossia più è ampio il pacchetto nello spazio delle p, e giungeremo alla importante
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lo spazio: inoltre, perchè si possa applicare la condizione di normalizzazione (132), occorrerà che l'integrale di , esteso a tutto lo spazio (1) In
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può anche ricavare lo stato di polarizzazione di questa: dette quantità corrispondono a quello che nella teoria classica sono le componenti
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poi lo stesso procedimento del § 40, risolvendo l'equazione di Schrödinger separatamente per ciascuno dei cinque tratti in cui i punti A, B, C, D
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mezzo torbido. Ora, se si analizza, con lo spettrografo a cristallo, questa radiazione diffusa Alla radiazione propriamente diffusa, è frammista la
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anche, in conseguenza, il campo magnetico), le due orientazioni che può assumere lo spin non sono fisicamente distinte.
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monodroma entro un certo campo S (eventualmente infinito): lo spazio funzionale avrà in questo caso dimensioni, ed ogni suo asse sarà denominato mediante
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dai versori , anzichè quelle relative agli assi continui usati in principio. E ciò mostra che lo spazio hilbertiano ha una infinità numerabile di
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Si deve però osservare che, mentre questa definizione si può senz'altro adottare se e sono permutabili, richiede invece qualche avvertenza se non lo
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Se una delle osservazioni che servono a definire lo stato è una misura di energia, si ha uno di quegli stati che nel § 27, P. II abbiamo chiamato
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determinare lo stato successivo del sistema, perchè in generale nel misurare la x (p. es. col metodo della camera oscura, § 23, p. II) si comunica anche un
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stato dopo la duplice osservazione giace su un asse principale comune ai due operatori e . E poichè questo deve verificarsi qualunque sia lo stato
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prenderne la media, e così via. Da ciò si vede l'interesse che presenta lo studio del «valore medio» di una osservabile in un insieme di sistemi (di
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al concetto classico di una grandezza fisica funzione di t. Pensiamo perciò che lo stesso processo fisico che, messo in opera al tempo , definisce
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Si noti che l'osservazione massima da farsi al tempo 0 può scegliersi con ampia arbitrarietà, e questi diversi modi di definire lo stato del sistema
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un'osservazione massima diversa, e incompatibile con l'altra se G e G' sono incompatibili tra loro. Si può dire, in conclusione, che lo stato del
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gravi obbiezioni alla teoria di Dirac. Per uscire da questa difficoltà, lo stesso DIRAC propose (1) Proc. Roy. Soc., A. 126', (1931) 360; id. ,A. 133
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. Dunque, se fosse possibile lo stato (1, 2), sarebbero anche possibili degli stati in cui non è simmetrica, il che è da escludersi.
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, l'hamiltoniana gode questa proprietà, si deduce, con lo stesso procedimento usato nel caso di due particelle, che se in una autofunzione si permutano in
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fisicamente possibili (1) Lo studio generale delle proprietà di simmetria delle autofunzioni di particelle è stato fatto coi metodi della teoria dei gruppi
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, lo
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Questo fenomeno chiamato di fluorescenza sensibilizzata o fluorescenza indiretta, costringe a pensare che lo stato di eccitazione indotto in uno dei
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piccolo è tanto meno sensibile è lo smorzamento, poiché è tanto più prossimo ad 1 il rapporto di riduzione cioè se risulta senz’altro dall’equazione
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, lo stesso deve accadere anche per la ruota compagna. Siccome sulle circonferenze primitive (che fungono da traiettorie polari) il punto di contatto
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una configurazione infinitamente vicina alla prima, ma relativa all’istante t + dt. Ogni spostamento (infinitesimo) di un sistema olonomo che lo faccia
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che, dovendosi riferire lo stato dei vincoli e tanto la configurazione di partenza quanto quella di arrivo ad un medesimo istante t, il solido di
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praticamente assimilabile ad un punto) cui applichiamo lo sforzo; 2° la direzione (verticale nel primo caso, sensibilmente orizzontale nel secondo) e il
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distinguere da punto a punto. Lo sforzo muscolare che determina la velocità non è evidentemente una forza costante in grandezza e direzione, ma si può supporre
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prefissando opportunamente certe sei condizioni ulteriori, che consistono per lo più nell’imporre che il punto, in un dato istante t 0, occupi una
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in un rapporto costante e caratteristico per il tipo della macchina, cosicché nel nostro caso codesto rapporto sarà lo stesso per le macchine di ω e
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specie di vinicolo si ha per la massa oscillante di un pendolo ad asta rigida (di peso trascurabile) e a sospensione sferica; ma lo stesso legame si può
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all’argomento ε, lo sviluppo del Maclaurin, arrestato al terz’ordine, usufruendo per il resto (non della solita forma del Lagrange ma) di una forma
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medesimo punto materiale. Poiché qui ci proponiamo di iniziare lo studio della Meccanica dei corpi, ciascuno dei quali va considerato come un insieme di
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applicati ad ogni altro sistema equivalente, cioè avente lo stesso risultante e lo stesso momento risultante (rispetto ad un centro di riduzione qualsiasi
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punti di a che per ipotesi sono materialmente fissati. Lo stesso può dirsi per il complesso delle reazioni che si destano in tali punti; e sotto una
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che è lo stesso, in Q.
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della costante meccanica φ, da un arco di parabola di equazione (23). Nei casi concreti sono per lo più prestabiliti, per ciascuna gomena, gli estremi A
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proporzionalità, la componente Y della forza unitaria sarà Lo si constati, tenendo conto dei segni, in rapporto alla scelta degli assi (cfr. nn. 25 e
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provare che il lavoro complessivo delle forze attive è positivo per lo spostamento effettivo che il sistema, nel mettersi in moto a partire dalla quiete
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16. La (8) si riduce, con ovvia trasformazione, ad un’equazione di secondo grado in tgψ. Giova tuttavia premettere lo studio qualitativo della (8
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nel caso contrario. Ecco perché lo spostamento anteriore o posteriore di C dipende dal segno della differenza ψ - φ e trova la sua discriminante nelle
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il contrario secondo che è positiva o negativa, il che è quanto dire (n. 12) che ha lo stesso senso del moto.
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continuità passare, traverso lo zero, da valori positivi a valori negativi (e viceversa).
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a) Si abbia un numero molto grande N di sistemi quasi-ergodici, tutti identici e del tutto indipendenti uno dall'altro. Lo stato di ciascuno di
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particolarmente espressiva nel caso che il sistema a cui lo si applica sia soggetto a forze di tipo elastico; è noto infatti che in questo caso i valori medî delle
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Il numero di modi per realizzare questi tre stati sono, nel caso di Boltzmann, rispettivamente 1,2,1 - il fatto che lo stato (1,1) si possa
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successive è uguale ad h. E siccome ciascuno stato quantico corrisponde a una cella, concludiamo che: nel caso di sistemi a un grado di libertà lo spazio
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Accademia della crusca
