punteggiato rappresenta la proiezione dei due poli sul piano della figura. Sotto l'azione del campo magnetico i raggi catodici deviano il loro
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di esso, è che la sua distanza da Q' non supera r'. Quindi, se da F il punto Q' si proietta sul piano xy in un punto Q, si può dire che la particella P
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valuta facilmente nel caso delle orbite circolari di Sommerfeld: essa è evidentemente (prendendo gli assi x ed y nel piano dell'orbita)
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La caratteristica fisica di questi problemi è che la particella ha eguale probabilità di essere trovata in tutti i punti di ogni piano normale
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escludere il caso cioè , nel quale il piano dell'orbita risulterebbe normale al campo magnetico. Questa esclusione (della quale l'antica teoria di
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della matrice, si devono interpretare come coordinate cartesiane nel piano, prendendo gli assi come nella fig. 46: allora ad ogni punto del quadrato
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valore tale che, moltiplicato per un intero n, dia un valore coincidente con la costante caratteristica di un piano reticolare realmente efficace
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piano. Ciò accade quando codesta velocità va costantemente a passare per O (o in particolare si annulla). Il moto è in tale ipotesi rettilineo (oppure
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52. Come ultimo esempio di moto, consideriamo il moto composto (n. 5) di un moto circolare uniforme su di un dato piano π e di un moto rettilineo
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della rigidità, di lunghezza costante ed ortogonale all’asse; cioè ogni punto di S, fuori dell’asse, si muoverà sulla circonferenza del piano
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rotatorio) e il piano π ortogonale ad essa, codesti due addendi V ed ω Λ (P - Ω1) rappresentano le velocità delle proiezioni ortogonali P ξ e P 1 di P su ζ
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piano della striscia r 1, r 2>,dividendola in parti inversamente proporzionali ad ω1, ω2, internamente od esternamente, secondo che ω1, ω 2 sono di
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linea, N dei nodi; 2°) la rotazione Θ intorno a che fa passare alla tersa Ωξ1η1ζ, in cui ξ1 è quella retta del piano ζz per cui e quindi 3°) la
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perpendicolare in O al piano O P 1 P 2, il verso rispetto a cui l’angolo (non concavo) appar destrorso, e la. lunghezza OQ misurata dallo stesso numero che
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tre prodotti (20) si otterranno facendo ruotare rispettivamente v 1 + v 2, v 1, v 2 nel piano ortogonale alla direzione orientata di vers v, intorno
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gli eventuali atti di moto traslatorio) l'asse di moto assoluto giace istante per istante nel piano dei due assi di moto relativo e di trascinamento e
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, perché i vettori v , v 1 e v ' 1 sono complanari; ed hanno il medesimo verso, perché nel piano dei tre vettori applicati gli estremi di v e v ' 1 cadono
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di direzione fissa, pel centro terrestre O, la quale si può caratterizzare come ortogonale al piano della eclittica (cioè dell’orbita ellittica
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Come si è detto al n. prec., l’eclittica non è altro che il piano in cui ad un osservatore terrestre sembra avvenire il moto annuo (kepleriano anzi
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Come risulta dalla seconda delle (18), codesta linea degli equinozi ruota sul piano dell’eclittica con velocità angolare onde si rileva dalla seconda
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debbono esser tali che A'B' = AB) perché risulti individuata la posizione filiale dell’intero piano. Invero se C è la posizione inizialmente occupata
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effettivo, non è altro che il moto elementare effettivo nel tempuscolo da t a t + dt. Resta così dimostrato che ogni atto di moto rigido piano è rotatorio
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Nel moto di una figura rigida F sul piano, sia c una curva (piana) solidale con essa. Le posizioni successivamente assunte da c, nel suo moto di
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meccanico un dato moto rigido piano, in quanto, come si è visto, esso è in ogni caso attuabile (salvo le difficoltà di ordine pratico di cui pur daremo
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(luogo (luogo dei poli sul piano solidale con AB) è un arco circolare di estremi A e B, capace dell’angolo β. Per la iscrittibilità del quadrangolo OAIB
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dato movimento piano, non sempre accade che la genesi del moto teoricamente più semplice - quella fornita dalle due traiettorie polari - risponda
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A tale scopo gioverà considerare anzitutto una speciale categoria di moti rigidi piani. Data una curva piana λ, consideriamo il moto rigido piano
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Il prodotto scalare v 1 x v può così interpretarsi (n. 19) come prodotto di v per la componente di v 1 secondo codesta perpendicolare al piano
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27 . Premettiamo una considerazione qualitativa circa il verso di due rette orientate r, r', non appartenenti ad un medesimo piano. Proiettando da
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Possiamo immaginare l’osservatore fisso (nel piano del moto) schematizzato dal centro istantaneo I e dalla perpendicolare IT alla retta dei centri OO
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riesce in ogni caso allo scopo voluto, avvolgendo il filo su di una piccola puleggia C, opportunamente localizzata per tentativi (in un certo piano
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di un piano d’appoggio) e la forza viva o forza con moto. E la scuola del Leibnitz valutava appunto la forza agente su di un punto mobile mediante la
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dapprima un solo vettore applicato AB,coll’origine A non situata sul piano P 1, P 2, P 3. Dal n. 14 sappiamo che il vettore AB può allora decomporsi in tre
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Assunto allora su tale retta un punto qualsiasi A distinto da P, si sa dai numeri 14, 41 che il vettore v 1 del piano π1 è equivalente a due vettori
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rotazione, concordemente determinato dai due vettori, nel loro piano, attorno ad un qualsiasi punto O, interno alla striscia limitata dalle linee d
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, perché (n. 45) il momento di una coppia non dipende dalla posizione del polo. Per trovare una di queste coppie C, basta, per es., fissare un piano
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vettori; è perpendicolare al piano della coppia; ed è destrorso (n. 21) rispetto a MN. Quest’ultima circostanza si riferisce al vettore M applicato
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x ', F y ', della forza attiva. Ma se le due pareti hanno un coefficiente di attrito (anche diverso l’una dall’altra) e se fissiamo per O, nel piano
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possibilità di guidare, nella costruzione indicata, dapprincipio sul piano ϖ, i due vettori costituenti una coppia di momento M, in una direzione qualsiasi
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attrito, tutte codeste reazioni risultano perpendicolari al piano di appoggio, vale a dire verticali verso l’alto, talché costituiscono nel loro insieme
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Ora se ammettiamo che gli appoggi in P 1 e P 2 siano senza attrito, le due reazioni Φ 1 e Φ 2 son dirette secondo le perpendicolari, nel piano di
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ridurre a codesto caso, riguardando per un momento come forze attive anche le reazioni Φ provenienti dagli appoggi offerti dal piano; per modo che
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Supponiamo in primo luogo che sulla sfera agisca un' unica forza F contenuta in un piano verticale π passante per il punto di appoggio P. Il suo
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diretta verso un punto A, che sta a perpendicolo sopra la cerniera nel piano (verticale) condotto per B normalmente alla cerniera stessa. Ciò si realizza
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: tale è quindi, in particolare, ogni sistema la cui configurazione sia data da un poligono semplice (chiuso, piano o sghembo).
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e questa equazione, lineare fra le coordinate x, z di un punto qualsiasi della funicolare, esprime appunto che essa giace in un piano, parallelo all
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coppie di assi fra loro congruenti nel piano): invero s non dipende dagli assi, e Θ, quando si cambia la loro orientazione (mantenendo immutato il verso
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precedente dicendo che k è positiva o negativa, secondo che il verso tn è o no concorde nel piano della curva col verso xy degli assi, od, anche, secondo che
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19. Macchine semplici. - Fra i sistemi a legami completi meritano speciale menzione le così dette macchine semplici (leve, piano inclinato, cuneo
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agisca normalmente al piano determinato dal braccio e dall’asse), e che sia trascurabile (di fronte ad F) il peso proprio del sistema. Avremo così quali
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Accademia della crusca
