Ma lo spirito dello scienziato moderno è essenzialmente quantitativo; e così i fisici non si accontentarono di convincersi che l'ipotesi molecolare
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Come si intravede anche da questi pochi cenni, lo stato fisico della superficie delle stelle, almeno di molte stelle, è relativamente ben conosciuto
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) la costante , lo sviluppo (31) si scrive
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complessa A: l'equazione che lo rappresenta, analoga alla (55) (da cui si potrebbe ottenere con un cambiamento di assi) è
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lateralmente, mentre quelli che non lo sono passano inosservati. Chè se la sorgente emettesse un solo quanto, o questo sarebbe diffuso da una particella
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fotoni lo stesso linguaggio che si userebbe per dei proiettili materiali, a patto però di considerare imperfettamente conosciuti (ossia, conosciuti con
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più lungo, e perciò non lo riportiamo, e ci limitiamo a riferire il risultato essenziale. Si trova che i tre integrali (nei quali, naturalmente, in
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orbitale, possiede per questo fatto l'energia potenziale : quindi alle due orientazioni che può assumere lo spin corrispondono i due valori
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: definiremo l'o. l. come quello che, applicato a una , la trasforma in , conformemente alla (59), e quindi applicato a una f qualunque avente lo
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dell'operatore vale ancora lo stesso significato per le componenti di questo vettore sugli assi continui. Inoltre, se si esegue una misura di energia
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osservazione, è ovvio che, immediatamente dopo questa, lo stato del sistema sarà individuato da un vettore in generale diverso da , cioè, la perturbazione
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inferiori (l'andamento qualitativo è lo stesso della curva della fig. 20): perciò i due termini della parentesi quadra potranno acquistare valori notevoli
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esperienze risale però ad epoca anteriore, poichè fin dal 1902 LENARD lo aveva applicato in una notevole serie di ricerche sulla ionizzazione per urto.
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trova in un campo magnetico, esso può assumere due sole orientazioni, e cioè con lo spin parallelo o antiparallelo al campo, a ciascuna delle quali
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Allora gli integrali fondamentali y1, y2 conterranno anch'essi il parametro λ, e quindi lo conterrà anche il primo membro della (6) o della (7) che
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negative e si ha z 1 > z 2. Allora dalla (51) risulta subito che per t → ∞ la x ha per limite in ogni caso lo zero; mentre basta scrivere la (51) sotto
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momento di un vettore a applicato in P, rispetto al polo O, o lo stesso vettore a è nullo, oppure la sua linea d’azione va a passare per O; come
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se il sistema fosse animato da un moto rototraslatorio uniforme o, ciò che è lo stesso, elicoidale, decomponibile in senso improprio nel moto
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la quale inette in luce come codesto spostamento risulti dalla composizione dello spostamento dO (manifestamente traslatorio come quello che è lo
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lo stesso rispetto al sistema S) di quel punto P che durante il moto di S si trova, ad ogni istante, all’intersezione di l col corrispondente asse di
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col piano di v τ e v a tangente (per analoghe ragioni) alla Λ; e poiché lo stesso ragionamento si può ripetere per ogni punto della generatrice
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dell’analogo spostamento su λ. In virtù del rotolamento, i due archi sono eguali; i segni lo sono altresì per le convenzioni adottate, sicché
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rotolamento di l, dalla posizione iniziale (contatto in I 0), fino a che lo stesso punto di l si trova di nuovo a contatto colla base.
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4. I due vettori si designano a stampa con lettere di tipo grassetto, qual è ad es. v, mentre il vettore nullo si designa senz’altro con lo 0. La
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come virtuali soltanto gli spostamenti (tangenziali a σ) che lo mantengono sulla superficie e quelli che ne lo distaccano dalla parte consentita dal
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comodo maneggio; e a giustificazione di ciò si può notare che lo stesso dispositivo descritto al n. prec. (filo flessibile e inestendibile avvolto su
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, variazioni di velocità, accelerazioni) rispetto ad osservatori in quiete in una data località, o, ciò che è lo stesso, rispetto ad assi comunque fissati
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la forza, o una delle forze che lo sollecitano, si dirà che F è forza motrice o forza resistente rispetto al moto considerato, in un dato istante
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piano del parallelo. Il vettore F risulta quindi lo stesso in tutti i punti P situati sopra una stessa retta parallela all’asse z.
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), mentre lo spostamento subito dal punto è infinitesimo, come risulta facendo tendere t 1 a t nella sua espressione generale
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Se ci limitiamo al caso in cui f sia o possa ritenersi lo stesso per tutte le ipotetiche superficie passanti per la curva c, possiamo convincerci con
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nostra intuizione fisica il ritener stabile uno stato di equilibrio se, quando lo si perturbi alcun poco (spostando il punto o il sistema dalla
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equilibrio M ad una posizione (o configurazione) M' vicinissima, sia L il lavoro totale delle forze agenti su P (o sui punti del sistema) per lo
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costituisce la cavità della crosta K 1), e, per la sua continuità, la funzione U,conserverà lo stesso valore anche sopra la superficie sferica di raggio ρ, e
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(n. 2) non variano quando in luogo di AB si consideri un altro qualsiasi degli ∞3 segmenti orientati che rappresentano lo stesso vettore v. Di più
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peso il solido è in equilibrio; e se lo assoggettiamo, p. es. nel baricentro, ad una trazione τ, orizzontale e perpendicolare all’asse, constatiamo
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Per ruote di vettura su strada ordinaria si hanno valori di h compresi tra 10 e 75 mm., secondo il tipo e lo stato di manutenzione della strada
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indicare l’unità in cui lo si intende misurato e naturalmente conviene adottare la stessa unità, cui è riferito il raggio R.
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26. Un solido pesante si appoggia per n (> 3) punti P i (i = 1, 2,..., n) sopra un suolo orizzontale. Ove lo si assuma per piano z = 0, si collochi l
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risente dalle varie aste BA, CA,..., che vi concorrono. Naturalmente, per lo sforzo Φ A che una generica asta AB subisce dal nodo A e l’azione Ψ AB che
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indici è conforme al verso P i P i+1 (o P i+1 P i) in cui si esercita lo sforzo (sia sull’estremo P i+1 dell’asta P i P i+1che sul nodo P i).
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tal caso sempre parallelo al piano della curva, e allora (n. 59) lo stesso segue per
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adagiato su di una superficie sotto l’azione di forze che lo tendano (abbastanza fortemente) agli estremi. Qui la sollecitazione continua lungo il filo
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relativa agli sforzi, che, aggiunta al sistema (40), (41), (42), lo renda atto a definire, in funzione dei dati suindicati, la configurazione di
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trascurare il peso della molla (F = 0), lo sforzo Φ è costante e, per la prima delle equazioni ai limiti (42"), eguale ad F B.
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Giova avvertire esplicitamente che, nella valutazione di codesto lavoro complessivo delle reazioni, il lavoro di ciascuna di esse va calcolato per lo
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Se poi lo spostamento effettivo, sempre considerato come virtuale, è irreversibile, l’enunciato b) si giustifica induttivamente, ricorrendo come al n
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a) che l'indice di rifrazione è minore di I, ossia che lo stato di ionizzazione determina un abbassamento della rifrangibilità. Come conseguenza la
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grandissimo numero di molecole si piò formulare così. Lo stato di un sistema meccanico si caratterizza, come è ben noto, nella meccanica classica
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statistica di Fermi. Successivamente lo sviluppo della meccanica quantistica, particolarmente per opera di Heisenberg e Dirac, permise di riconnettere
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Accademia della crusca
