Ora, se si calcola questo minuscolo sistema planetario atomico, con i procedimenti della ordinaria meccanica, di quella stessa meccanica che
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elettrica; propriamente la conducibilità elettrica dei metalli e non quella degli elettroliti (v. elettrolisi), nei quali il trasporto dell'elettricità
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Le idee dei fisici sopra la natura degli elettroni, come del resto su quella di qualsiasi corpuscolo, hanno subito negli ultimi anni un notevole
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Per comprendere come un gruppo d'onde possa, nel suo insieme, spostarsi con velocità diversa da quella delle singole onde, si osservino le onde
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di esse (quella la cui parte reale è più grande) fornisce una soluzione del tipo (86), mentre l'altra dà luogo a difficoltà nella formazione dei
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interazione, con precisione superiore a quella corrispondente alle (94), per conoscere con pari precisione le coordinate del fotone, e l'impulso
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, dalle (94): perciò la velocità con cui rimane la particella dopo l'istante , non è uguale a quella che aveva nell'intervallo fra e e che sola risulta
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La costante b rimane invece indeterminata, poichè essa non figura nell'espressione di ma solo in quella di v, e la frequenza delle onde di De Broglie
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, rappresentano le componenti del momento elettrico. . Se p. es.la radiazione emessa corrisponde a quella di un oscillatore lineare parallelo all'asse z, e
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degli autovalori dell'equazione di Schrödinger. Da questo metodo trarremo una regola di quantizzazione che sostanzialmente coincide con quella postulata
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tra la massa dell'elettrone e quella del nucleo. Il valore di R dato dalla (21) del § 16 è quello che corrisponderebbe ad un nucleo di massa infinita
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quantici n, l, m che caratterizzano l'orbita, quella del momento angolare risultante, che, espresso in unità quantistiche, si indica con j e si chiama
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spazio funzionale. Chiameremo poi funzioni normalizzate (l) Si noti che questa definizione coincide con quella già data a 1 § 4 p. II per le autofunzioni
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l'esistenza dell'elettrone di rimbalzo ma anche a verificare che la direzione in cui esso è lanciato è quella prevedibile con le leggi dell'urto elastico.
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e imporremo alla di soddisfare un'equazione, che sia la generalizzazione di quella di Schrödinger per una sola particella: questa generalizzazione
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ordinaria e quella quantistica. Esso, naturalmente, va giustificato a posteriori dal successo delle sue conseguenze, il che si è verificato in tutti i
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delle equazioni fondamentali della meccanica, che dà espressione precisa, nel campo meccanico, a quella convinzione filosofica generale che si designa
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L'hamiltoniana di un elettrone dotato di spin in un campo magnetico si scrive per analogia con quella della meccanica classica, la quale, in prima
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, l'energia intrinseca è , quella elettrostatica : l'energia totale è dunque . Per esprimerla mediante le pk, si noti che da (252) si ha , da cui : sostituendo
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possono ricondurre a quella, per N = 4. . Volendo dunque limitare quanto più è possibile la complicazione della teoria, assumeremo N = 4, cioè
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l'equazione per una particella in un campo magnetico (v. form. (142'), § 31) differisce da quella in assenza di campo per avere, al posto degli operatori gli
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, si trova subito quella delle componenti della quadricorrente, cioè delle , definite dalla (307): si ha infatti
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intendere per non già la carica dovuta a tutti gli elettroni presenti (che sarebbe infinita) ma solo la differenza tra questa carica e quella dovuta alla
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(1916)). . Queste condizioni, che (al pari di quella di Bohr, che ne è un caso particolare) apparivano allora come postulati, a priori assai strani
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Un'altra delle idee fondamentali di Bohr, che ancora conserva tutto il suo valore, è quella per cui un atomo può passare dall'uno all'altro stato
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all'interpretazione dei fatti sperimentali soltanto quando furono scoperte le leggi fondamentali della chimica, cioè quella delle proporzioni fisse e quella delle
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, quando esso ha quella velocità che acquisterebbe cadendo attraverso alla d. d. p. di 1 volt: cioè la velocità di [numero eliminato] . Si osservi che la
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continuamente diminuendo rispetto a quella degli atomi, cosicchè si avrebbero due gas mescolati, i quali, anzichè tendere ad un equilibrio di temperatura, se ne
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invece all'elettrone la sua energia di eccitazione sotto forma di forza viva, e che quindi l'elettrone rimbalzi con una velocità maggiore di quella che
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, infinite soluzioni non nulle, ottenibili da quella con un fattore costante). In generale però non si possiede una tale espressione esplicita di y1, y2
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e di quella fissa coincidenti entrambi con l’asse di rotazione; e, fissata la loro origine in comune, in un punto O = Ω qualsiasi dell’asse, assumere
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Questa espressione della velocità nel moto risultante è formalmente analoga a quella della velocità di un qualsiasi moto rotatorio (n. 9) ma non
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dagli angoli Eulero Θ, φ, ψ a quella individuata dagli angoli Θ + d Θ, φ + dφ, + ψ + dψ. Dalla stessa definizione di angoli di Eulero discende (n. 32
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parallelo. La velocità del diretto è di 78 chilometri all’ora; quella del merci è di 30 chilometri. La velocità impressa al sasso normalmente al diretto è
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curvatura) l’evoluta di una generica curva piana c si può anche definire come l’inviluppo c' della normale di c, ossia come quella curva che ha per tangenti
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esterna a quella della Terra. Sono interni Venere e Mercurio; tutti gli altri pianeti finora conosciuti sono esterni. oppure esterno, avendosi in ogni
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che, dovendosi riferire lo stato dei vincoli e tanto la configurazione di partenza quanto quella di arrivo ad un medesimo istante t, il solido di
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Dallo studio puramente descrittivo dei fenomeni di moto, che costituisce il compito della Cinematica, passiamo oramai a quella indagine causale di
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, se F è la forza del campo in un dato posto (vale a dire quella che agisce sulla unità di massa ivi collocata), la forza da cui risulta sollecitata una
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convenzioni non artificiose, di derivare l’unità dei tempi da quella delle lunghezze.
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entrano in ψ solo pel tramite delle forze, che, nel passaggio da ω ad Ω, si presenta una circostanza analoga a- quella derivante da un semplice cambiamento
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(n. prec.) con quella di v 3, cioè che la retta r 3 passi per il punto d’intersezione delle rette r 1, r 2.
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: per es. il quadrato, ovvero il cubo. L’attrazione del corpo non si potrà più ritenere coincidente con quella di un’unica massa m situata in O, ma si
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) intercettato su tale circonferenza dai raggi PA, PB. L’attrazione del segmento AB in P è identica a quella dell’arco C (supposto anch’esso omogeneo e di
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subito che questa speciale ipotesi merita di essere presa in considerazione, come quella che si trova realizzata, quando le forze esterne agenti sul
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), mentre, per il modo in cui abbiamo scelto la direzione positiva dell’asse delle x, l’ascissa di B è necessariamente maggiore di quella di A.
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reazione, poiché in condizioni statiche si ha certamente μ1 ≥ 0, risulta orientata (se non è nulla) verso quella parte della superficie (24) da cui la
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, e, dopo avere aggiunto alla sollecitazione del peso P quella delle due reazioni in B e D, applicare l'equazione simbolica della Statica ad uno
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quella retta, della velocità del punto considerato.
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la sola legge di densità che si mantiene stazionaria col tempo è quella uniforme. Per tale distribuzione di densità il numero di punti rappresentativi
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Accademia della crusca
